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Naturwissenschaftliche Wochenschrift. 



N. F. II. Nr. 33 



nigter Wirbelung anregen, und zwar pflanzt sich diese An- 

 regung mit endlicher Geschwindigkeit fort, sodass zwei 

 aneinandergrenzende Wirbel mit verschiedener Geschwindig- 

 keit wirbeln, also ein zwischen ihnen gelegenes Friktions- 

 kiigelchen einen Stromantrieb bekommt, mithin ein wirklicher 

 elektrischer Strom zu stande kommt, wenn sich an der 

 betrachteten Stelle gerade ein Leiter befindet. Man sieht 

 auch leicht, dass ein Induktionsstrom nur bei Aenderung 

 dcr Stromstarke des benachbarten Leiters resultiert. Auch 

 Magnetoinduktion, Selbstinduktion und andere Erscheinungen 

 werden in analoger Weise erklart. Allerdings hat Maxwell 

 in dieser Anschauungsweise nichts als ein mechanisches 

 Bild erblicken wollen; er war weit davon entfernt, hierin 

 die Wahrheit entdeckt haben zu wollen. 



Zum Schluss moge noch auf cinige elektrische Er- 

 scheinungen hingewiesen werden , deren Entdeckung und 

 Klarlegung der neuesten Zeit vorbehalten gewesen ist, und 

 die auch wieder am einfachsten sich durch die unsichtbare 

 Bewegung kleinster Teilchen erklaren lassen. 



Zunachst die Kathodenstrahlen : 



Die Gesamtheit aller Eigenschaften, die bisher an den 

 Kathodenstrahlen gefunden wurde, vvird am besten erklart 

 durch die sogenannte Emissionstheorie der Kathoden- 

 strahlen. Danach fliegen in einem geniigend evakuierten 

 Entladungsrohr von der Kathode senkrecht zu ihrer Flache 

 kleinste Partikelchen mit enormer Geschwindigkeit fort. 

 Diese Partikelchen fiihren negative elektrische Ladung mit 

 sich. Sie reprasentieren also einen elektrischen Strom, 

 der von einem Magneten abgelenkt werden muss , wie es 

 bei den Kathodenstrahlen der Fall ist. Stossen sie auf 

 leicht bewegliche Korper auf, so setzen sie diese in Be- 

 wegung. Wo sie auf die Glaswand auftreffen, bringen sie 

 diese zum Leuchten , und ausserdem wird die getroffene 

 Stelle der Ausgangspunkt der Rontgenstrahlen. Man hat 

 nun die Geschwindigkeit und Grosse dieser Partikelchen 

 berechnen konnen. Die Geschwindigkeit, die iibrigens vom 

 Entladungspotential abhangt, ist etwa 1 / 3 der Lichtgeschwin- 

 cligkeit, also von einer ganz enormen Grosse. Ferner ergiebt 

 sich unter gewissen Annahmen, die aber durchaus gut be- 

 griindet sind, dass die Masse eines dieser negativ geladenen 

 Teilchen etwa ^ooo von der Masse eines Wasserstoffatomes 

 ist und zwar ganz unabhangig davon, aus welchem Material 

 die Kathode besteht. Dieses Resultat ist iiberaus iiber- 

 raschend und merkwiirdig. Man hat an diese Entdeckung 

 weitgehende Schliisse geknupft, die zum Teil allerdings 

 recht vage sind. So hat man geglaubt, in diesen Teilchen 

 die Uratome der Prout'schen Hypothese zu haben, nach 

 der jedes Atom aus vielen unter sich gleichartigen Ur- 

 atomen besteht, wonach also der Unterschied der einzelnen 

 chemischen Atome nur in der Anzahl dieser Uratome be- 

 steht, aus denen es zusammengesetzt ist. Diese Folgerung 

 ist aber vorlaufig durch nichts bewiesen. 



Bei der enormen Kleinheit dieser Teilchen und der 

 grossen Geschwindigkeit mit der sie dahinfliegen, lasst 

 sich auch die von Hertz gefundene Thatsache leicht ver- 

 stehen, dass sie durch diinne Metallschichten hindurch- 

 gehen. Sie fliegen eben durch die im Gegensatz zu ihrem 

 Durchmesser sehr grossen Abstande zweier Molektile, durch 

 das Molekulargefuge, ungehindert hindurch. Werden nun 

 diese elektrisch geladenen, schnellfliegenden Teilchen plotz- 

 lich an der Wand des Glases oder irgend einem in den 

 Weg gestellten Korper aufgehalten, so muss nach theo- 

 retischen Ueberlegungen im umgebenden Aether von dieser 

 Stelle ein Aetherstoss ausgehen, der sich mit Lichtge- 

 schwindigkeit fortpflanzt. In dieser Stosswelle, die jeden- 

 falls vorhanden sein muss, soil nach einer Hypothese das 

 Wesen der Rontgenstrahlen bestehen. In der That ist 

 nun kiirzlich von Blondlot nachgewiesen, dass die Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit der Rontgenstrahlen gleich der 



Lichtgeschwindigkeit ist. So wird diese Hypothese iiber 

 das Wesen der Rontgenstrahlen, die iibrigens auch durch 

 andere Thatsachen gut gesttitzt ist, z. B. durch die Nicht- 

 brechbarkeit, aufs neue wahrscheinlicher, und damit auch 

 riickwarts wieder die Anschauung von der Natur der 

 Kathodenstrahlen. In allerjiingster Zeit iibrigens hat sich 

 durch Versuche von Kaufmann und theoretische Betrach- 

 tungen von Abraham als wahrscheinlich herausgestellt, 

 dass man den Teilchen, die die Kathodenstrahlen bilden, 

 iiberhaupt keine ponderable Masse im gewohnlichen Sinne 

 des Wortes zuschreiben darf; ihre Masse ist vielmehr 

 nur eine scheinbare, indem ein solches dahinfliegendes 

 elektrisch geladenes Teilchen schon an und fur sich nach 

 theoretischen Ableitungen dieHaupteigenschaft der Materie, 

 namlich Tragheit besitzt, d. h. es andert nicht von selbst 

 seine Geschwindigkeit in Grosse und Richtung, sondern 

 leistet einer Geschwindigkeitsanderung Widerstand , der 

 durch Krafte iiberwunden werden muss, eben allein ver- 

 moge der Thatsache, dass es elektrisch geladen ist und 

 in dem Aether mit seinen elektromagnetischen Eigen- 

 schaften fliegt. Ein Analogon dazu wiirde in der Er- 

 scheinung der Selbstinduktion eines Stromes liegen. 



In den Kathodenstrahlen haben wir also negativ elek- 

 trisch geladene Teilchen zu erblicken. Xach bekanntem Er- 

 fahrungsgrundsatz muss uberall, wo negative Elektrizitat 

 auftritt, auch irgendwie das gleiche Quantum positiver 

 Elektrizitat sich nachweisen lassen. In der That tritt auch 

 in einer Entladungsrohre eine analoge Strahlung neben 

 den Kathodenstrahlen auf, die Anodenstrahlen oder Kanal- 

 strahlen. Sie sind nachweisbar, wenn die Kathode durch- 

 lochert ist. Durch die Locher treten dann Strahlen aus, 

 die positive Ladung mit sich fiihren. Ihre Geschwindig- 

 keit ist, wenn auch noch sehr gross, so doch bedeutend 

 kleiner als die Lichtgeschwindigkeit ; die ponderable Masse, 

 an welch e die Ladung gebunden ist, ist etwa von derGrossen- 

 ordnung der Masse der gewohnlichen Atome. 



Nach den neuesten Untersuchungen von Lenard ist 

 die Sache wahrscheinlich so, dass die negativen Teilchen 

 immer im Metall umherfliegen, und dass eine ultraviolette 

 Bestrahlung auslosend wirkt, sodass die Teilchen frei her- 

 austreten konnen. Sie thun dies auch bei einer positiv 

 geladenen Platte, nur geht die Strahlung nicht weit, indem 

 die positive Ladung der Platte sofort die negativen Teil- 

 chen wieder durch Anziehung zuriickholt. 



Schliesslich ist noch darauf hinzuweisen, dass es eben 

 diese Teilchen sind, deren Bewegung uns das Z e e m a n n'sche 

 Phanomen erklart, eine der schonsten Entdeckungen des 

 letzten Jahrzehnts, die von Faraday bereits geahnt und 

 gesucht wurde. Zeemann fand, dass die D-Linie, zwischen 

 einen starken Magneten gebracht, verbreitert wird. Sieht 

 man diese verbreiterte Linie in Richtung der magnetischen 

 Kraftlinien an , so ist der eine Rand rechts , der andere 

 links zirkular polarisiert. Sieht man sie dagegen senkrecht 

 zur Richtung der Kraftlinien an, so sind die Rander linear 

 polarisiert, die Mitte ebenfalls, aber senkrecht zu den 

 Randern. Diese Erscheinung erklart sich nun am besten, 

 und zwar nicht nur qualitativ, sondern auch quantitativ 

 genau , wenn man annimmt , dass in dem leuchtenden 

 Natriumdampf eben jene genannten, negativ elektrisch ge- 

 ladenen Teilchen kleinster Masse im Tempo der Periode 

 des Na-Lichtes schwingen , die die Erscheinungen der 

 Kathodenstrahlen herbeifiihren. 



Das an iiberraschenden Entdeckungen so reiche letzte 

 Jahrzehnt hat uns nun neben den Kathoden- und Rontgen- 

 strahlen noch eine fast noch wunderbarere Art von Strahlen 

 kennen gelehrt, die sog. Becquerelstrahlen, die von ge- 

 wissen Substanzen standig ausgesandt werden und im 

 ganzen ahnliche Eigenschaften besitzen wie die Kathoden- 

 strahlen; sie dringen durch Metalle hindurch, wirken auf 



