Miki < iski >j lisclie Technik 



Konturen und clem dunklen Untergrund 

 vie! starkere Kontraste erzielen und infolge 

 desseu kb'nnen selbst sehr kleine Objekte, 

 die weit unterhalb der GroBenordnung der 

 Lichtwellenlangen liegen, noch deutlich sicht- 

 bar werden, wahrend sie im Hellfeld der 

 Beobachtung iiberhaupt nicht mehr zu- 

 ganglich sind. Es laBt sich also durch die 

 Dunkelfeldbeleuchtung zwar nicht die Grenze ! 

 des Auflosungsvermb'gens, wohl aber die 

 Grenze der Sichtbarkeit erweitern, und 

 es 1st dabei stets zu beachten, daB auch bei 

 der Ultramikroskopie, wie man diese 

 Untersnchungsmethode genannt hat, die 

 Bilder von Strukturen, deren Dimensionen 

 in der GroBenordnung der Wellenlangen 

 oder darunter liegen, nicht mehr objekt- 

 almlich sein kb'nnen. 



Der Kontrast zwischen Dunkel und Hell im 

 positiven Bild wird nun urn so starker, je griifier 

 die Intensitat der Lichtquelle ist und je voll- 

 standiger die Abblendung der direkten Biischel 

 gelingt. Intensive Lichtquellen zu benutzen 

 bietet keine Schwierigkeiten, dagegen bedarf es 

 sehr sorgfaltig konstruierter Beleuchtmigseinrich- 

 tungen, um die direkten Biischel ganzlieh aus- 

 zuschlieBen und die Intensitat der abgelenkten 

 Biischel auf das hochste zu steigern. Es kann 

 hier nicht auf Einzelheiten der Konstruktionen 

 eingegangen werden, es sollen nur die wesent- 

 lirhsten Bedingungen hervorgehoben werden, die 

 zur Erzielung moglichst kontrastreirher Dunkel- 

 feldbeleuchtung erfiillt sein miissen. 



Um den Eintritt der direkten Beleuch- 

 tungsbiischel in das Mikroskop zn vermeiden, 

 sind mehrere Wege eingeschlagen worden. 

 Der nachstliegende ist, die Achsen dieser 

 Biischel so schief zur Achse des Mikroskops 

 einfallen zu lassen, daB die Biischel in ihrem 

 ganzen Unifang auBerhalb des nutzbaren 

 Oeffnungswinkels des Objektivs verlaufen. 

 Die auBerste Grenze, die man auf diese 

 Weise erreichen kann, ist durch die sogenannte 

 orthosronale Dunkelfeldbeleuchtung 

 (Fig. 10) gegeben, bei der die Achsen der 



Fig. 10. 



Beleuchtungsbiischel senkrecht zur Mikro- 

 skopachse verlaufen. Diese Methode ist in 

 dem ersten von Siedentopf und Zsig- 

 mondy konstruierten Ultramikroskop 



angewandt worden; sie ist zwar durch die 

 neueren und erfolgreichen Konstruktionen 

 von Dunkelfeldkondensoren etwas verdrangt 

 worden, sie bleibt aber die am besten ge- 

 eignete fur die Untersuchung fester Kolloide. 

 Man kann durch scharfe Abbildung eines 

 Spaltes gewissermaBen einen diinnen Schnitt 

 durch das Objekt legen, der sehr intensiv 

 beleuchtet wird, wahrend die dariiber und 

 darunter liegenden Schichten ganz dunkel 

 bleiben. 



Der orthogonalen ^teht die koaxiale 

 Dunkelfeldbeleuchtung gegeniiber, bei 

 der die Achse des Beleuchtungssystems mit 

 der des Mikroskops zusammenfallt. In 

 diesem Falle handelt es sich darum, alle 

 Strahlenrichtungen, die direkt in das Mikro- 

 skop eintreten wiirden, aus dem Oeffnungs- 

 winkel des Beleuchtungssystems zu ent- 

 fernen. Dies kann in verschiedener Weise 

 geschehen, z. B. durch Anbringen einer 

 Zentralblende im Beleuchtungsapparat oder 

 auch im Objektiv. Ferner kojmen jene 

 Strahlenrichtungen, die noch auBerhalb der 

 Zentralblende im Kondensor verlaufen, durch 

 Totalreflexion an der Oberflache des Deck- 

 glases entfernt werden. Auf diese Weise er- 

 halt man den dunkelsten Hintergrund im 

 positiven Bild, da keinerlei Stoningen durch 

 katadioptrische Bilder an den Linsenflachen 

 des Objektivs eintreten. Werden auBerdem 

 auch im Beleuchtungssystem alle derartigen 

 Nebenbilder unmoglich gemacht, so ist die 

 hauptsachlichste Forderung fiir gute Dunkel- 

 feldbeleuchtung erfiillt. Es wird dies er- 

 reicht durch die in neuerer Zeit sehr ver- 

 vollkommneten Spiegelkondensoren, in denen 

 die Hinleitung der beleuchtenden Strahlen 

 nach dem Objekt nur durch Spiegelungen 

 stattfindet. In den Figuren 11 a bis c sind 

 drei Formen solcher Kondensoren sche- 

 matisch dargestellt. Bei dem Paraboloid- 

 kondensor nach Siedentopf (Fig. lla) 

 ist nur eine spiegelnde parabolische Flache 

 wirksam, hier ist zwar die Strahlenvereinigung 

 in der Objektebene gut, aber die Sinusbedin- 

 gung ist nicht erfliflt, d. h. die Brennweite 

 fiir die verschiedenen Zonen ist nicht gleich 

 und deshalb kann das Maximum der er- 

 reichbaren Beleuchtungsstarke nicht ein- 

 treten. Die beiden ancleren Kondensoren, der 

 Kardioidkondensor nach Siedentopf 

 (Fig.llb)und der Spiegelkondensor nach 

 v. Ignatowsky (Fig. lie) wirken durch 

 Reflexion an zweiFlachen. Bei dem Kardioid- 

 kondensor ist auf Grund einer bespnderen 

 Brennpunkteigenschaft tier Kardioide die 

 Sinusbedingung erfiillt und es kann auch 

 in der praktischen Ausfiihrung durch eine 

 dem Kardioid sehr angenaherte Kugel- 

 flache das Maximum der Helligkeit erzielt 

 werden. Ganz ahnlich liegen die Verhalt- 

 nisse bei dem in Figur lie dargestellten 



