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Langenmessung 



Fig. 11. 



der Warmeausdehnung nach der Inter- 

 ferenzmethode sind um die Mitte des vorigen 

 Jahrhunderts von F i z e a u selbst angestellt i 

 worden. Er benutzte hierzu eine Vorrich- 

 tung aus Stahl (Fig. 11), eine ebene Grund- 

 platte, die von drei Schrauben durchsetzt : 

 war. Die Schrauben waren nach oben bin 

 zugespitzt und trugen eine schwach kon- 

 vexe Linse b, die zur Orientierung iiber die 

 Lage des Interferenzsystems mit Marken 

 versehen war. Zwischen der oberen polierten 

 Flache der stablemen Grundplatte und der 

 ihr zugewandten Linsenflache wurden bei 

 Beleuchtung der Apparatur mit monochro- 

 matischem Licht (Natriumlicht) Interferenzen 

 erzeugt und mit deren Hilfe wurde die 

 Warmeausdehnung der Stahlschrauben ge- 

 f imden. Sollte jetzt die Warmeausdehnung 

 irgend eines anderen oberflachlich spiegeln- 

 den Korpers gemessen werden, so wurde 

 dieser inmitten der Stahlschrauben auf dem 

 Stahltischchen auf gebaut 

 und zwischen seiner 

 Oberflache a und der 

 TJnterflache der Linse b 

 wiederum das Inter- 

 ferenzbild hergestellt. 

 Eine Messung lieferte 

 dann die relative Aus- 

 dehnung des Korpers 

 gegenuber den Stahlschrauben, woraus sich 

 die absolute Ausdehnung des Korpers leicht 

 als Differenz ableiten lieB. Bei den relativen 

 Messungen konnte man durch Hinein- oder 

 Herausdrehen der Schrauben die Luftplatte 

 beliebig dlinn einstellen; auch konnte man 

 mit Hilfe der Schrauben den Keilwinkel der 

 Luftplatte variieren, der den Abstand der 

 einzelnen Interferenzstreifen voneinander be- 

 dingt. 



Die alte F i z e a u sche Methode ist in 

 neuerer Zeit vielfach verbessert worden. 

 Wahrend F i z e a u nur mit einer einzigen 

 Spektralfarbe operierte, schlug Abbe die 

 Benutzung mehrerer derselben gleichzeitig 

 vor. Um die Tragweite dieses V r orschlages 

 beurteilen zu konnen, vergegenwartige man 

 sich, daB die einzelnen Interferenzstreifen, 

 die durch das Gesichtsfeld wandern, in keiner 

 Weise von einander unterschieden sind. 

 Man war daher gezwungen, die an einer 

 Marke vorbeiwandernden Streifen direkt zu 

 ziihlen, wasmeistsehrmiihsam, oft aber auch 

 uberhaupt nicht ausfiihrbar ist. In solr-hen 

 Fallen bietet die Benutzung mehrerer Wellen- 

 langen Vorteil. Die Dickenanderuug der 

 Luftplatte ist namlich wie schon oben an- 

 gedeutet, gegeben durch die Anzahl m der | 

 durch das Gesichtsfeld gewanderten Streifen- 

 intervalle, deren jedes einer Dickenanderung 

 um eine halbe Wellenlange entspricht, Multi- \ 

 pliziert man also m mit der halben Wellen- 

 lange /./ 2 ,J30 driickt das Produkt m././ 2 die 



Dickeuanderung in metrischem MaBe, etwa 

 in ft aus, wenn auch / in gegeben war. Die 

 GroBe m.//., ist nun unabhangig von der 

 benutzten Wellenlange; ftihrt man daher die 

 Messung in mehreren Wellenlaugen gleich- 

 zeitig aus, so miissen alle so erhaltenen 

 Produkte m 1 /. 1 / 2 , m 2 /. 2 / 2 usw. einander gleich 

 sein. Die Zahlen m sind im allgemeinen ge- 

 brochene Zahlen, d. h, sie geben mehrere 

 ganze Streifenintervalle und die Summe 

 zweier Bruchteile (Anfangs- und Endlage) 

 an. MiBt man nun die Bruchteile etwa mittels 

 Okularmikrometer mit groBer Scharfe und 

 ist auBerdem, was fast stets der Fall ist, 

 die Dickenanderung der Luftplatte ange- 

 nahert bekannt, so lassen sich mit Hilfe der 

 Bedingung der Gleichheit der Produkte 

 ni././a die ganzen durchgegangenen Streifeu- 

 intervalle fur jede benutzte Spektralfarbe 

 mit Sicherheit rechnerisch finden. 



Die Moglichkeit der Beobachtung in 

 mehreren Spektralfarben ist bei einem von 

 P u 1 f r i c h konstruierten Apparat (Fig. 12) 

 verwirklicht. Die Beobachtung geschieht 

 mit Hilfe eines horizontal angeordneten 



Fig. 12. 



Fig. 13. 



Fernrohres B, das gleichzeitig auch zur Be- 

 leuchtung des Interferenzapparates dient. 

 Als Lichtquelle dient eine Gei Bier sche Rohre 

 L (Wasserstoff oder Helium mit etwas 

 Quecksilber, wodurch ein groBer Reichtum 

 an Spektrallinien erzeugt wird) mit gerader 

 Durchsicht. Das parallel austretende Licht 

 wird durch zwei Prismen spektral zerlegt. 

 dann durch ein totalreflektierendes Prisma 

 (Fig. 13) vertikal nach unten auf den F i - 

 z e a u schen Apparat geworfen und geht 

 auf demselben Wege zum Beobachtungs- 

 rohr zuritck. Die verschiedenen Spektral- 

 farben werden durch Drehen des Beob- 

 achtungsrohres B ins Gesichtsfeld gebracht. 

 Eine weitere wesentliche Verbesserung 



