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faclier Kunstgriff liber diese Schwierigkeiten 

 hinweg (Fig. 2.): A soi wieder die vom Lichte 

 getroffene Metallplatte, B eine doppelte 



Guarzfensfer 



Fig. 2. 



Blende uncl P ein Pliosplioreszenzschirm, 

 etwa Willemit. Zwischen A und B kann 

 mittels cler Batterie E ein elektrisches FeM 

 erzeugt werclen. das die Elektronen be- 

 schleunigt und bei einer Differenz von 10 4 

 Volt zwischen A und B die Geschwindigkeit 

 der an A ausgelb'sten Elektronen auf v = 

 5,7.10 9 cm/sec, erhb'ht. Dann erhalten wir 

 auf P einen wohldefinierten Phosphoreszenz- 

 fleck F, genau wie bei Kathodenstrahlen in 

 eineni H i 1 1 o r f schen Entladungsrohr und 

 an dem auf diese Weise sichtbar gemachten 

 Elektronenbiindel lassen sich nun alle fur 

 Kathodenstrahlen, d. h. Elektronen charakte- 

 ristischen Versuche nachweisen (Lenard). 

 So z. B. die elektrostatische und magnetische 

 Ablenkbarkeit und aus der Kombination 

 beider das Verhaltnis von Ladung zur Masse 

 des Elektrons, das in *der Grb'Benordnung 



durchaus mit dem fiir die Kathodenstrahlen 



g 

 gefundenden Wert - = 1,7. 10 7 elektromag- 



netische Einheiten iibereinstimmt. 



p 



- hat sich bei den lichtelektrischen Elektronen 

 m 



in alteren Messungen zu klein ergeben (Le- 

 nard 1,2.10'; J. J. Thomson 0,7. 10 7 , 

 1899) cloch beruhen diese Abweichungen mit 

 grofier Wahrscheinlichkeit auf Mange In der An- 

 ordnung (Albert! 1911). H u p k a hat (1910) 

 lichtelektrische Elektronen im Gebiet von 3 bis 

 10. 10 4 Volt beschleunigt, d. h. bis zu 0,6 Licht- 

 geschwindigkeit und Messungen iiber die Ab- 

 hangigkeit der Elektronenmasse von der Ge- 

 schwindigkeit angestellt, die er zugimsten der 

 ,,Relativtheorie" zu deuten sucht. Bei Verwen- 

 dung durchbrochener Metallplatten und be- 

 schleunigender Spannung hat D ember auf der 

 dem Lichte abgewandten Seite positive Elek- 

 trizitatstrager wahrgenommen, die er in Analogie 

 zum elektrischen Entladungsrohr als ,,Kanal- 

 strahlen" bezeichnet. 



4. Anwendung lichtelektrischer Elektronen. 

 Lichtelektrisch erzeugte und beschleunigte Elek- 



tronen sind bei all den Versuchen besser als 

 Kathodenstrahlen anzuwenden, bei denen es auf 

 S trail len honidgener, wohldefinierter Geschwin- 

 digkeit ankommt, so z. B. Untcrsuchungen von 

 Absorptionskoeffizienten, Reflexion und Sekun- 

 darstrahlungen. 



5. Anfangsgeschwindigkeit der Elek- 

 tronen. Die Elektronen des normalen Photo- 

 effektes verlassen das Me tall mit einer von 

 Null verschiedenen Anfangsgeschwin- 

 digkeit. Dies zeigt sich an der positiven 

 Selbstaufladung einer bestrahlten Platte. 

 Doch wird bei dieser Selbstaufladung unter 

 gegebenen Bedingungen ein gewisser Wert 

 des positiven Potentiales relativ zur Um- 

 gebung nicht iiberschritten und bei diesem 

 Potential von A (Fig. 1) erhalt auch B keine 

 negative Ladung mehr, d. h. die Elektronen 

 konnen A nicht mehr verlassen. In diesem 

 Falle ist die kinetische Energie eines Elek- 

 trons gieich der elektrischen Arbeit geworden, 

 die das Elektron gegen das Potential V zu 

 leisten hat, d. h. es ist 



- m v 2 eV 



u 



1) 



wenn m die Masse, v die Geschwindigkeit 

 und e die Ladung des Elektrons bedeutet 

 und V das maximale, in Volt gemessene posi- 

 tive Potential der Selbstaufladung aufgibt. 

 V ist somit ein MaB fiir die Geschwindig- 

 keit, mit der das Elektron das Metall v e r - 

 1 a B t und es ist iiblich und bequem, die Ge- 

 schwindigkeit von Elektronen ,,in Volt" 

 anzugeben. Um die Geschwindigkeit der 

 Elektronen dann in cm/sec, zu erhalten, 

 hat man dann nach 1) nur die Wurzel aus 

 der Volt-Zahl mit 5,7. 10 7 zu multiplizieren 



= 1,77.10 7 c.g.s elektromag. eingesetzt 



6. Abhangigkeit der Anfangsgeschwin- 

 digkeit von der Lichtfrequenz. Mit groBer 

 Wahrscheinlichkeit eiitspricht einer e i n - 

 heitlichen W e lien Ian ge des er- 

 regenden Lichtes eine einheitliche Geschwin- 

 digkeit der emittierten Elektronen, oder 

 wenigstens ein sehr enger Geschwincligkeits- 

 bereich (Ladenburg und Markau 

 1908). Zum Nachweis dieser Tatsache be- 

 dient man sich wieder der Anordnung der 

 Figur 1, benutzt aber monochromatisches 

 Licht konstanter Intensitat (Linie einer 

 Hg-Lampe), und vermeidet an alien Metall- 

 teilen diffuse Reflexion oder Sekundar- 

 strahlung der Elektronen, nach dem Ver- 

 fahren v. B a e y e r s , indem man z. B. 

 alle Metallteile mit einem beruBten Draht- 

 netz umkleidet. Ferner verwendet man eine 

 Batterie, um zwischen A und B beliebige, 

 die Elektronen beschleunigende oder ver- 

 zb'gernde elektrische Potentialdifferenzen her- 

 zustellen und miBt mittels eines empfindlichen 

 ' Strommessers (z. B. Quadrantelektrometer 



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