Lichtelektrische Erscheinungen 



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schwingender elektrisclier Yektor einen 

 starken selektiven Effekt erzeugt. 



17. Abhangigkeit vom Einfallswinkel. 

 Die Zahl dor Elektronen, die von der gleichen 

 Menge absorbierten Lichtes erzeugt werdon, 

 wachst standig mit zunelnnendem Ein- 

 fallswinkel und strebt fiir streifende 

 Inzidenz einem endlichen Grenzwert zu. 

 Gleichzeitig andert sich das Bild der Kurven, 

 die bei einem Einfallswinkel von 60 in Figur 8 

 fast symmetrisch verliiuft, in dem Shine, 

 daB s'ie bei groBen Einfallswinkeln stark 

 unsymmetrisch auf seiten der kleineren 

 Lichtfrequenzen einen flacheren Abfall er- 

 gibt, wie es dem Verlauf einer Resonanzkurve 

 bei starker Dampfung entspricht. Urn das 

 wahre Bild der Resonanz zu erhalten, muB 

 man auf streifende Inzidenz extrapolieren, 

 d. h. den Grenzfall, in dem die Absorption 

 des Lichtes und die Erzeugung der Elektronen 

 in einer unendlich diinnen Schicht statt- 

 findet, die nicht durch einseitige Absorption 

 die Zahl der - vermutlich langsameren 

 Elektronen kleinerer Frequenz zu klein er- 

 scheinen laBt. Die Zahl der vom selektiven 



Effekt 



erzeugten 



Elektronen betragt bei 



groBem Einfallswinkel oft das Mehrhundert- 

 fache des zu gleicher Wellenlange gehb'rigen 

 normalen Effektes, so daB die Metalle auBer- 

 ordentlich ausgepragte Maxima ihrer ,,Licht- 

 empfindlichkeit" besitzen konnen. 



18. Selektiver Effekt und Stellung des 

 Metalls im periodischen System der Ele- 

 mente. Der selektive liehtelektrische Effekt 

 ist bisher nur bei den Met alien der Alkali- 

 und einigen der Erdalkaligruppe beobachtet. 

 Gleichzeitig ist festgestellt , daB die 

 iibrigen Metalle (vielleicht auBer Gold und 

 Silber) oberhalb von 200 /nf( keine selek- 

 tiven Gebiete besitzen. Wohl aber zeigen 

 Legierungen der Alkalimetalle unter sich 

 oder mit anderen Metallen selektive Effekte, 

 und zwar wird die Eigenfrequenz durch das 

 zweite Metall um so mehr in Richtung 

 kleinerer Wellenlangen verschoben, je weiter 

 die zweite Komponente von der ersten im 

 periodischen System der Ele- 

 ment e c h e m i s c h entfernt steht. 



19. Eigenfrequenzen und spektrale 

 Breite. In der Tabelle sind die E i g e n - 



frequenzen der bisher bekannten selek- 

 tiven Effekte zusammengestellt. Die spek- 

 trale Breite des Resonanzgebietes 

 wachst mit steigender Frequenz. Die Kurven 

 werden flacher und flacher, gleichzeitig 

 steigt (vgl. Fig. 7) der stets als additive 

 GroBe mit gemessene normale Effekt rapide 

 und daher diirften selektive Effekte unter- 

 halb von A == 200 //// scliwer nachzuweisen 

 sein. 



Ueber die Anfangsgeschwindigkeit der 

 Elektronen und einen EinfluB der Temper atur 

 auf den selektiven Effekt ist noch nichts 

 Sicheres bekannt. 



20. Experimentelles. Zum Nachweis des 

 selektiven Effektes bedient man sich am besten 

 einer lichtelektrischen Zelle der in Figur 9 skiz- 



Guar^fenstQr 



Beschleunigende 

 Spannung 



zum Galvanometer 



Fig. 9. 



zierten Form, wie sie von Elster und Gei- 

 t e 1 in ihren grundlegenden Untersuchungen iiber 

 die Pliotostrome stark oxydabler Metalle ange- 

 geben sind (Fiillung mit H, von 0,1 mm Hg 

 Druck, etwa 200 Volt beschleunigende Spannung, 

 Galvanometer). Die Oberilache des Metalles 

 kann ki-istallinisch fest, fliissig oder pulverformig 

 sein. 



Einen Demonstrationsversuch des selektiven 

 Effektes ergibt eine der beschriebenen Zellen mit 

 K-Na-Fullung im polarisierten Licht von etwa 

 400 (iu. Wellenlange. Bei schrager Incidenz andert 

 sich der Photostrom mit der Stellung des elek- 

 , trischen Vektors im Verhaltnis etwa 1:100 

 (E Is te r und Ge it e 1). 



21. Theorie des selektiven Photo- 

 effektes. Der selektive Effekt wurde bald 

 nach seiner Entdeckung als ein Resonanz- 

 phanomen erkannt, bei clem die Eigenfre- 

 quenz der Elektronen von der Gro'Be der 

 Atome und ihrer Bindung im Molekiil ab- 

 hangt. Es ist F. A. L i n d e m an n (1911) 

 gehmgen die Eigenfrequenz der Elektronen 

 unter der Annahme zu berecluien, daB die 

 Elektronen die geladenen Atome (lonen) an 

 der Oberflache, d. h. im Abstande des halben 

 Atomdurchmessers nach dem III. Kepler- 

 sclien Gesetze umkreisen. Er erhalt so ftir 

 die Frequenz v die Gleichung 



r= 0.114 



in der A das Atomgewicht, n die Wertig- 

 keit, d die Dichte und N die Zahl der 



