Lichtinterferenz 



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ganz 



fallenden Licht erhalten wir daher 

 analoge Interferenzkurven gleicher Dickc. 

 nur fallt in diesem Falle der Phasenverlust 

 von einer halben Wellenlange fort; die Be- 

 rcclmung der Interferenz auf Grund der 

 einfachen Wegdifferenz der Lichtstrahlen 

 gibt unmittclbar richtige Werte. Daraus 

 schlieBen wir sofort: die Interferenzerschei- 

 nungen iin reflektierten und im durch- 

 fallenden Lichte sind zueinander komple- 

 m en tar. 



3!) ) Experimentelle V e r w i r k - 

 1 i c li u n g. Der Grundversuch, an dem die 

 eben besprochenen Interferenzerscheinungen 

 zuerst beobachtet und richtig gedeutet 

 wurden, ist der Versuch mit ,,N e w t o n s 

 F a r b e n g 1 a s". Dies besteht aus einer 

 Plankonvexlinse, die mit der gekrummten 

 Fliiche auf ein Planglas gelegt ist. Auf die 

 Weise entsteht zwischen zwei Glasmassen 

 eine diinne Luftschicht, deren Dicke in der 

 Mitte Null ist und die von dort aus nach 

 alien Seiten in leicht berechenbarer Weise 

 an Dicke zunimmt. Aus Figur 11 folgt, 



Fig. 11. 



wenn d die Dicke der Luftschicht im Abstande 

 r von der Mitte und R der Kriimmungs- 

 radius der Linse ist, r 2 == d(2R d), oder 

 wenn das kleine d gegen 2R vernachlassigt 

 wird, r 2 == 2dR. Beleuchtcn wir dies Flatten - 

 system senkrecht von oben und beobachten 

 das reflektierte Licht, so erscheint ein System 

 heller und dunkler Ringe. Die Mitte ist 

 dunkel, der erste dunkle Ring ist dort, wo 



r 2 

 d = - -op gleich einer ganzen Wellenlange des 



auffallenden Lichtes ist, denn wegen der 

 oben erwahnten Phasenverschiebung des 

 einen der reflektierten Strahlen sind dann 

 die beiden reflektierten Strahlen um 3 / 2 "k 

 gegeneinander verschieden. Der zweite dunkle 



r 2 

 Ring hat einen Radius, der sich aus -~~ = 



berechnet. Die Radien der dunkeha Ringe 

 verhalten sich im reflektierten Licht also 



wieV2:^47F6 usw. wie die Quadratwurzeln 

 aus den geraden Zahlen. Im durchfallenden 

 Licht beobachten wir die komplementare 



Erscheinung, liicr stehen die Radien der 

 dunklen Ringe im Yerahltnis der ungeraden 

 Zahlen und die Mitte ist hell. 



Stellen wir ein Newtonsches Farbenglas 

 aufrecht auf ein Blatt weiBen Papiers und 

 blicken schrag von oben auf die eine Scitc 

 des Glases, so sehen wir das Ring-system im 

 reflektierten Licht, wenn wir die hinirr 

 dem Glase liegende Fliiche mit scliwarzem 

 Papier bedecken; dagegen sehen wir das 

 Ring-system im durchfallenden Licht. wenn 

 wir die vordere Flache schwarz bedecken. 

 Lassen wir beide Fliichen weiB, so wird trar 

 kein Ringsystem sichtbar, da beide Ring- 

 systeme genau komplementar sind und daher 

 bei gleichzeitigem Auftreten sich ausloschen. 



MiBt man bei genau senkrechter Be- 

 leuchtung des Farbenglases die Radien r 

 des n ten Ringes aus, so kann man aus der 



r 2 

 Formel - == nP. den Kriimmungsradius R 



der Linse sehr genau berechnen. 



Nur wenn die Beobachtung am Newton- 

 schen Glase mit einfarbigem Lichte ge- 

 schieht, hat man ein scharfes System heller 

 und dunkler Ringe. Wird weiBes Licht be- 

 nutzt, so lagcrn sich wieder die Ringsysteme 

 der verschiedenen Far ben ungleichmaBig 

 iibereinander; die Ringe der nach dem 

 blaucn Ende des Spektrums hin liegenden 

 Farben sind kleiner als die der roten Far ben. 

 Es tritt also schon dort Ausloschung des 

 Blau ein, wo die rote Farbe noch hell ist; 

 daher erhalt der innerste Ring bei weiBem 

 Licht immer einen roten und auBen einen 

 blauen Saum und nach an Ben hin entsteht 

 anstatt dunkler Ringe sehr bald ein System 

 ringfb'rmig angeordneter Mischfarben. New- 

 ton hat diese Farben in Ordnungen eingeteilt 

 und nach der Farbenbezeichnung von Ro lie t 

 entspricht einer Dicke der Luftschicht von 



erster 



Ordnung 



zweiter Ordnung 



dritter Ordnung 



vierter Ordnung 



Am lebhaftesten sind die Farben zweiter 

 Ordnung, die Farben der ubrigen Ordnungen 

 sind um so weiBlicher, je weiter sie von denen 

 der zweiten Ordnung entfernt liegen. Da 

 die gleichen Farbenmischungen auch bei sehr 

 vielen anderen Interferenzerscheinungen 

 wiederkehren, insbesondere in der Kristall- 

 optik, so gibt die Bezeichnungsweise nach 



