Lichtinterferenz 



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Bei Temperaturanderung dieses Systems 

 dolmen die die Platte tragemlen Schrauben 

 sich aus; man beobachtet das hierbei ein- 

 tretende Wandern der Interferenzstreifen 

 und berechnet hieraus den Ausdehmings- 

 koeffizienten der Schrauben. Legt man dann 

 einen Klotz irgendwelchen an der en Materials 

 mit plangeschliffener Oberflache auf das 

 Tischchen, so kann man die Intcrferenzen 

 zwischen der Oberflache dieses Klotzes und 

 der Glasplatte beobachten und aus dem 

 Wandern dieser Streifen bei Temperatur- 

 anderung nunmehr den Ausdehnungskoeffi- 

 zienten des Klotzes berechnen. Figur 13 zeigt 

 schematise!! die Anordnung dieses F i z e a u - 

 schen Dilate meters in der von Abbe 

 gegebenen Ausfuhrungsweise. Das Licht einer 

 Spektralrohre G wird nach dem Prinzip der 

 Autokollimation (vgl. den Artikel ,,Spektro- 

 skopie)" von der Seite in dasFernrohr einge- 



Fig. 13. 



fuhrt und durch das kleine Prisnia P in die 

 Achsc des Fernrohres gelcnkt. Es wird dann 

 durch die Prismen P l und P 2 spektral zerlegt 

 und am Interferenzapparat reflektiert. Je 

 nach der Stellung des Fernrohres gelangt 

 dann nur das Licht einer bestimmten Farbe 

 neben P vorbei in das Okular. Dieses in 

 Verbindung mit dem Fernrohrobjektiv 

 erblickt dann die Oberflache des Interferenz- 

 apparates J in dem Lichte dieser einen Farbe 

 und sieht daher die Interferenzstreifen rein 

 schwarz auf hellem Grunde. 



In sehr sinnreicher Weise hat ferner 

 M i c h e 1 s o n die Methode dieser Inter- 

 ferenzen zu auBerst feinen Messungen ver- 

 wendet. Bei seinem Interferometer 

 (Fig. 14) fallt das Licht einer weiBen Licht- 

 quelle L auf die an der Vorderseite halb 

 durchlassig versilberte Planplatte P. Von 

 hier wird ein Teil nach dem Spiegel Si reflek- 

 tiert, kehrt von hier zuriick und gelangt 

 durch P hindurch in das Beobachtungsfern- 



rohr F. Der anderc Teil durchdringt P, er- 

 reicht den Spiegel S, und wird auf dem Riick- 

 wege von P nach I 1 ' hin reflektiert. Sind die 

 Spiegel so gestellt, daB das Spiegelbild von 

 S 2 in der Vorderflache von P in S', liegt, 

 so verlaufen die in das Fernrohr gelangenden 

 Strahlen so, als \\ilrcn sic von der keilfor- 

 ' reflektiert und das Fern- 



migen Schicht 



Sz 



P 



P 



L 

 Fig. 14. 



rohr F sieht daher in der Ebene Sjdie Fizeau- 

 schen Interferenzstreifen. In diesem Falle 

 ist die Mitte hell, dann folgen beiderseits 

 zwei dunkle Streifen und dann weiter Streifen 

 mit farbigen Saumen. Weil bei dieser An- 

 ordnung der iiber S 2 gefuhrte Strahl dreimal 

 die Platte P passieren muB, wahrend der 

 andere sie nur einmal passiert, ist noch eine 

 zweite gleiche, aber nichtversilberte Platte 

 P' angebracht, um beiden Strahlenbiindehi 

 gen an die gleichen Licht verluste durch Re- 

 flexion und Absorption zu geben. 



Lidem Mich els on diese ganze Versuchs- 

 anordnung auf einen groBen Sandsteinblock 

 setzte, der auf Quecksilber schwamm, konnte 

 er sie leicht in belie bige Himmelsrichtungen 

 orientieren. Er konnte das eine Strahlen- 

 biindel in die Richtung der Erdbewegung, 

 das andere senkrecht dazu anordnen und 

 dann beide Richtungen miteinander ver- 

 tauschen. Wenn dann die Erdbewegung 

 auf die Lichtgeschwindigkeit von irgend- 

 welchem EinfluB war, muBte sich das darin 

 zeigen, daB die Zahl der Wellenlangen, die 

 auf. dem einen Strahlenwege Platz hatte, 

 eine andere war, wie die auf dem anderen. 

 Bei Vertauschung der beiden Strahlenrich- 

 tungen durch Drehung der Sandsteinplatte 

 um 90 muBte dann eine Verschiebung der 

 Interferenzstreifen eintreten. Da eine solche 

 in Wahrheit nicht eintrat, muBte geschlossen 

 werden, daB die Lichtgeschwindigkeit yon 

 der Erdbewegung nicht beeinfluBt wird. 

 Die weiteren hieraus folgenden Schliisse 

 siehe in den Artikel ,,Lichtf or tpf lan- 

 zung in bewegten Medien". 



Eine andere wichtige Anwendung seines 

 Interferometers machte Michelson bei der 



