304 



Lichtinterferenz 



genauercn Vergleichung zweier MaBstabe, 

 deren Langen sich sehr nahe wie 1: 2 ver- 

 halten. Zu dem Zwecko wurden die MaB- 

 stabe an ihren Enden mit zwei parallelen 

 spiegelnden Flachen I und II versehen nach 

 Art der Figur 15. Die beiden MaBstabe kamen 



U\ 



Fig. 15. 



dann an Stelle des Spiegels S x in das Inter- 

 ferometer wie in Figur 16 angegeben. Durch 

 Verschieben von S 2 konnte dann die Ebene 

 S' 2 nacheinander in die Lagen S' 2 , S" 2 und 

 S'" 2 gebracht werden. Lagen dann die Vor- 

 derspiegel I und I' der MaBstabe genau in 



F 



f x^ 



LJ 



^ 



Fig. 16. 



einer Ebene, so muBte in der Stellung S\ 

 in der unteren Hitlfte des Gesichtsfeldes 

 das normale Newtonsche Streifensystem 

 sichtbar werden (Fig. 17 a). Dann wurde 

 S' 2 bis nach S" 2 bewegt, so daB in der linken 

 Halfte des oberen Gesichtsfeldes gerade das 

 halbe Streifensystem zu selien war (Fig. 17 b). 

 Dann wurde der kleinere MaBstab um seine 

 eigene Lange verschoben, bis das Bild 

 Figur 17c sichtbar wurde. War dann der eine 



a, 



Fig. 17. 



MaBstab genau doppelt so lang wie der an- 

 dere, so muBte jetzt bei Verschieben von 

 S" 2 nach S'" 2 die Figur 17 d ersclieinen. 

 Bcstand eine kleine Abweichung in diesem 

 Langenverhaltnis, so zeigte sich dies darin, 

 daB das Streifensystem in der einen Halfte 



des Gesichtsfeldes nicht genau an das der 

 ancleren Halfte anschloB. Aus der Verschie- 

 bung der Streifensysteme gegeneinander 

 konnte die Abweichung des Langenverhalt- 

 nisses von dem genauen Werte 1:2 bis auf 

 YJO Wellenlange genau bestimmt werden. 

 Ueber die weitere Verwertung dieser Methode 

 zur genauen Ausmessung des Meters in 

 Wellenlange siehe unter Interferenzen gleicher 

 Neigung. 



Noch eine weitere Verwendung der 

 New ton schen Streifen machte Michelson 

 in der 



in Figur 18 



dargestellten Versuchs- 



\ 



Fig. 18. 



anordnung zur Ermittelung des Grades der 

 Mitftihrung von Lichtwellen in bewegten 

 Medien. L ist wieder die Lichtquelle, F das 

 Beobachtungsfernrohr, A erne auf der einen 

 Seite halbdurchlassig versilberte Platte, S 1 

 und S 2 Spiegel und P ein total reflektierendes 

 Prisma. Der Spiegel S x erhalt eine solche 

 Stellung, daB sein Spiegelbild wieder eine 

 sehr kleine Neigung gegen S 2 hat. Das Fern- 

 rohr sieht dann in der Ebene S 2 die New ton - 

 schen Streifen. In den Strahlengang ist dann 

 das mit planparallelen Fenstern verschlos- 

 sene Eohrsystem RiRo eingeschaltet. Strb'mt 

 durch dies Rohrsystem eine Fltissigkeit in 

 derPfeilrichtung, so erhalt man die Newton - 

 schen Streifen in einer bestimmten Lage; 

 kehrt man die Stromungsrichtung um, so 

 werden die Streifen sich ver- 

 d schieben, falls die Stromungs- 



geschwindigkeit uberhaupt 

 einen EinfluB auf die Fort- 

 pflanzungsgeschwindigkeit des 

 Lichtes hat, und die GroBe 

 dieses Einf losses kann dann 

 sehr genau gemessen werden. 

 Fizeau hatte bereits einen 

 ahnlichen Versueh mit dem 

 gleichen positiven Erfolge wie 

 Michelson ausgefiihrt, doch erreichte seine 

 Erzeugungsweise von Interferenzen an 

 Scharf e noch nicht die der Michelson schen 

 Anordnung. Fizeau beobachtet in seiner 

 Versuchsanordnung ein F r e s n e 1 sches und 

 nicht ein Newton sches Streifensystem. 



