Lichtinterferenz 



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sehr nahe gleich 1, zugleich Werden die 

 inneren Reilexionen sehr zahlreich (vgl. 

 Fig. 21). Beide Bedingungen wirken dahin 

 zusammen, da6 auBerordentlich feine, scharfe 

 Interferenzlinien entstehen, die in einem 

 auf Unendlich eingestellten Fernrohr sichtbar 

 werden. Es wiirden zunachst im reflektierten 

 Liclit dunkle Streifen auf hellem Grunde im 

 durchtretenden Licht das Entgegengesetzte 

 entstehen. 



Es zeigt sich nun weiter, wenn man die Be- 

 rechnung der Helligkeit der Streifen im reflek- 

 tierten Licht vollstandig ausfuhrt, daB die 

 Formeln fiir die Einzelstrahlen auf der reflek- 

 tierenden Seite mit denen auf der anderen Seite 

 vcillig ubereinstirnmen, nur daB auf der reflek- 

 tierenden Seite noch der erste gar nicht in die 

 Platte eingednmgene Strahl 

 hinzukommt. Unterdriicken 

 wir diesen, indem wir cin 

 kleines Prisma vorn auf die 

 Platte aufkitten (Fig. 21), so 

 miissen die Interferenzen auf 

 beiden Seiten der Platte auch 

 ganz identisch werden. In 

 der Tat erhiilt man dann 

 beiderseits he lie Streifen auf 

 dunklem Grunde und kann 

 die Beobachtungen von beiden 

 Seiten der Platte mit einem 

 auf Unendlich eingestellten Fernrohr in genau 

 gleicher Weise erhalten (Fig. 21). 



In dieser Form gestattet die Versuchs- 

 anordnung eine auBerordentliche empfind- 

 liche Priifung eiuer Lichtmasse, z. B. des 

 Lichtes einer Spektrallinie, daraufhin, ob 

 sie tatsachlich nur Licht einer Wellenlange 

 enthalt, oder ob sie noch ein Gemisch ver- 

 schiedener sehr wenig voneinander abweichen- 

 der Wellenlangen ist. Fur jede Wellenlange 

 entsteht ein scharfes Streifen system und fiir 

 eine etwas abweichende Wellenlange miissen 

 die Streifen an anderer Stelle liegen. Besteht 

 also eine Spektrallinie in Wirklichkeit aus 

 mehreren Ehizellinien, die aber im Spektro- 

 skop nicht voneinander zu trennen sind, so 

 wird doch die mit der L u m m e r schen 

 Interferenzplatte zu beobachtende Erschei- 

 nung die Interferenzstreifen fiir die einzelne 

 Wellenlange nebeneinander zeigen. Die fein- 

 sten Zerlegungen einer Spektrallinie durch- 

 ein magnetisches Feld, Zeemaneffekt (vgl. 

 den Artikel ,,Magnetp optik") werden 

 auf diese Weise durch die Interferenzplatte 

 sichtbar gemacht. 



Eine andere Anwendungsweise der Inter- 

 ferenzen gleicher Neigung findet sich in dem 

 Interferometer von Fabry und 

 Perot. Dieses besteht aus zwei einander 

 genau parallel gegeniibergestellten Glasplat- 

 ten, deren einander zugekehrte Seiten mit einer 

 halbdurchlassigen Silberschicht iiberzogeu 

 sind. Der Luftraum zwischen diesen Silber- 

 flachen ist in diesem Falle die planparallele 

 Schicht, durch welche mit einem auf Un- 



endlich eingestellten Fernrohr das Ringsystem 

 gesehen wird. Infolge der Versilberung ist 

 der Reflexionskoeffizient sehr groB gemacht, 

 und dadurch wird das Streifensystem sehr 

 scharf. Kennt man die Dicke der Luftschicht 

 und die Brennweite dcs Fernrohrobjektivs, 

 so kann man durch Messen der Durchmesser 

 der Interferenzringe die Wellenlange des 

 homogenen Lichtes, das die Interferenzer- 

 scheinung erzeugt, sehr genau bestimmen. 

 Eicht man den Apparat mit Licht, dessen 

 Wellenlange sehr genau bekannt ist, z. B. 

 den drei Hauptlinien des Cadmiumlichtes, 

 so kann man das Licht irgendeiner anderen 

 Spektrallinie sehr genau auf diese Cadmium- 

 linien beziehen. Der Apparat ist um so ge- 



Fig. 21. 



nauer, je groBer die Dicke der wirksamen 

 Luftschicht gewahlt wird. Auch zum Er- 

 kennen, ob eine Spektrallinie homogen oder 

 unterteilt ist, kann der Apparat in gleicher 

 Weise wie die Lummersche Platte ver- 

 wendet werden. 



Eine sehr wichtige Anwendung der Inter- 

 ferenzen gleicher Neigung hat f erner Michel- 

 s o n mit seinem bereits im vorigen Abschnitt 

 beschriebenen Interferometer gemacht. Stellt 

 man die Platte S 2 dieses Apparates (siehe 

 Fig. 14) so auf, daB ihr Spiegelbild S' 2 genau 

 parallel mit Sj wird, so stellt S'aSj jetzt 

 die planparallele Schicht dar. In dem jetzt 

 auf Unendlich einzustellenden Fernrohr wird 

 daher bei Anwendung homogenen Lichtes 

 das Ringsystem der Interferenzen gleicher 

 Neigung sichtbar. Wird dann S 2 parallel 

 mit sich selbst verschoben, so daB S' 2 von S t 

 fortriickt, so sclirumpft das Ringsystem 

 nach der Mitte hin zusammen; fixiert man 

 einen seitlichen Punkt, so wandert bei der 

 Verschiebung von S 2 ein Interferenzstreifen 

 nach dem anderen an diesem Punkt voriiber, 

 und die Grb'Be der Verschiebung kann aus 

 der Zahl der voriibergezogenen Interferenz- 

 streifen bis auf Bruchteile von Wellenlangen 

 genau gemessen werden. Jetzt setzte Michel- 

 son einen der mit zwei. Spiegeln versehenen 

 MaBstabe (Fig. 15) an die Stelle neben Sj, 

 so daB die Interferenzen sowohl an den Spie- 

 geln dieses MaBstabes wie an S t gesehen wer 

 werden konnten, und brachte S' 2 zunachst 

 mit dem vorderen Spiegel dieses MaBstabes 

 zur Deckung, was durch die Newt on schen 



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