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Lichtinterf ercn z 



Streifen im weiBen Licht kontrolliert wurde. : 

 Dann verschob er S' 2 bis zur Deckung mit , 

 dem hintereu Spiegel dieses MaBstabes und 

 maB die GroBe der Verschiebung durch Aus- 

 zahlung der voriiberziehenden Interferenz- 

 ringe gleicher Neigung, die durcli homogenes j 

 Licht zwischen S' 2 Si erzeugt wurden. Da- 

 durch erhielt er bis auf Bruchteile von 

 Wellenlangen genau die GroBe dieses ersten 

 MaBstabes, der eine Lange von etwa % mm 

 hatte, und 1212,37 Wellenlangen umfaBte. 

 .Dieser MaBstab wurde nach der bereits obeu 

 beschriebenen Methode mittels Newton- 

 scher Streifen mit einem doppelt so langen 

 verglichen, der wieder mit einem doppelt 

 so langen und so fort, bis die Lange eines 

 ganzen Meter erreicht war. Dadurch gelang 

 es, die Lange den Normalmeter genau in 

 Lichtwellenlangen auszudrucken. Die Unter- 

 suchung wurde mit der roten, grim en und 

 blauen Cadmiumlinie ausgefiihrt und ergab, 

 daB ein Meter gleich war 1 553 163,5 Wellen- 

 langen des roten, 1996249,7 Wellenlangen 

 des griinen, 2083372,1 Wellenlangen des 

 blauen Cadmiumlichtes. 



Einen besonderen Fall von Interferenzen 

 gleicher Neigung stellen schlieBlich noch die 

 Herschelschen Streifen dar. 

 Diese werden sichtbar, wenn man zwei 

 rechtwinkelige Glasprismen mit ihren Hypo- 

 thenusenflachen so einander gegentiberstellt, 

 daB sie eine planparallele Luftschicht zwischen 

 sich lassen (Fig. 22). Die so erhaltene Luft- 

 platte muB naturlich, soweit sie iiberhaupt 



mogen sehr groB und infolgedessen werden 

 die Streifen, wie oben bereits abgeleitet 

 wurde, sehr scharf. AuBerdem aber werden 

 sie hier sogar achromatisch. Dies riihrt daher, 

 daB die Grenze der Totalreflexion fur die 

 verschiedenen Farben bei verschiedenen Ein- 

 fallswinkeln liegt. Stellt daher in Figur 23 



Fig. 22. 



lichtdurchlassig ist, d. i. bis zur Grenze der 

 Totalreflexion hin, sowohl im reflektierten 

 wie im durchgehenden Lichte die Inter- 

 ferenzkurven gleicher Neigung zeigen, die 

 in einem auf Unendlich eingestellten Fern- 

 rohr in homogenem Licht sichtbar werden. 

 Nahe der Grenze der Totalreflexion treffen 

 bei dieser Anordnung aber noch zwei be- 

 sonders giinstige Umstande zusammen, so 

 daB sie hier besonders leicht bemerkbar wer- 

 den. Zunachst wird hier das Reflexionsver- 



Fig. 23. 



die obere Reihe einen Aussclmitt aus den 

 Interferenzstreifen in rotem Lichte dar, die 

 bis an die links angegebene Grenze der Total- 

 reflexion heranreichen und nach hierhin 

 immer scharfer werden, so ordnen sich iiber 

 diese die Streifen des blauen Lichtes so wie 

 die untere Reihe angibt. Die blauen Streifen 

 sind enger, aber zugleich ist die Grenze, bis 

 zu der sie reichen, nach rechts hin geriickt. 

 Dadurch entsteht unweit der Grenze ein 

 schmales Gebiet, wo die Streifen aller Farben 

 sich gut achromatisch ubereinander lagern. 

 Das heiBt aber, daB in diesem Falle die 

 Interferenzen schon im weiBen Lichte sichtbar 

 werden. Macht man die Luftplatte sehr diinn, 

 mdem man die Prismen mit ihren Hypothe- 

 nusenflachen direkt aneinander legt, so sind 

 die Streifen auch schon ohne genaue Akkom- 

 modation auf Unendlich leicht zu finden; in 

 dieser Form wurden sie zuerst von Herschel 

 entdeckt. 



Von diesen Herschel schen Streifen hat 

 Lummer eine sehr sinnreiche Anwendung in 

 seinem I nterferenz photo meter 

 gemacht. Blickt man namlich mit einem Fern- 

 rohr durch diese Prismenkombination nach 

 einer fernen hellen Flache, so sieht man die 

 scharfen Herschelschen Streifen. Stellt 

 man seitlich in der Richtung der reflektierten 

 Strahlen eine helle Flache auf, so miissen auch 

 auf dieser die Herschelschen Streifen 

 erscheinen. Da aber die Streifen im reflek- 

 tierten Licht komplementar zu den direkt 

 gesehenen sind, so werden die beiden Streifen- 

 systeme sich vollstandig aufheben, also un- 

 sichtbar werden, sobald beide Flachen gleich 

 hell sind. Ist die seitliche Flache in meBbar 

 veranderlicher Weise beleuchtet, so kann 

 man hierdurch jede einzehie Stelle einer 

 fernen hellen Flache, z. B. einer Wolke, 

 photometrisch ausmessen. 



Da die Literferenzkurven gleicher Neigung 

 theoretisch bis zu beliebig groBer Dicke der 

 wirksamen Schicht auftreten sollten, so sind 



