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Lichtkiterferenz 



zeiclinet sich aber eines duroh groBe Streifen- 

 breite und leichte Sichtbarkeit aus, da es 

 durch Interferenzen von nur geringen Gang- 

 unterschieden hervorgerufen wird, das sind 

 die durch die Strahlen 2 und 3 erzeugten 

 Iiiterferenzen, da jeder von diesen Strahlen 

 nur in das Innere der einen von beiden Flatten 

 eingedrungen, von der anderen aber gleich 

 an der Oberflache reflektiert ist. Sind beide 

 Flatten gleich dick (aus einem Stuck ge- 

 schnitten), der "Wm^ 6 } zw i scne n ihnen nur 

 sehr klein und wird ein nahezu senkrechter 

 Strahleneinfall beobachtet, so wird die Gang- 

 differenz in den Strahlen 2 und 3 an einer Stelle 



feradezu Null. In der Umgebuug dieser 

 telle werden daher die Streifen achromatisch 

 und daher schon in weiBem Lichte sichtbar. 

 In dieser Form wurden sie zuerst von Brewster 

 beobachtet und als Brewstersche 

 Streifen bekannt. Um sie zu sehen, 

 blicke man durch zwei planparallele, gleich 

 dicke Glasplatten in der Stellung der Figur 26 



eine Ebene senkrecht zur Sclmittlinie der Flatten 

 sein, in der also der Neigongswinkel zu messen 

 ist. Ziehen wir dann die Halbierungslinie des 

 Neigungswinkels und zu ihr die Senkrechte OM, 



M 



Fig. 27. 







Fig. 26. 



nach der Oeffnung o in einen Schirm; das 

 doppelt reflektierte Licht projiziert sich dann 

 durch die schwache Neigung der einen Platte 

 neben die helle Oeffnung des Schirmes und 

 in diesem werden die Streifen sichtbar. 



Verfolgt man rechnerisch die GroBe des 

 Gangunterschiedes in den Teilstrahlen 2 und 3 

 fin- die verschiedenen Neigungswinkel der Flatten 

 und Strahlrichtungen, so gilt, wie bereits oben 

 wiederholt benutzt, als Gangunterschied zwischen 

 den beiden an einer einzelnen Platte erzeugten 



Teilstrahlen der Wert ^dj/n 2 sin 2 a, wo d die 

 Dicke, n der Brechungsindex der Platte und 

 der Einfallswinkel ist. Bei gleich dicken Flatten 

 rnuB daher zwischen den Strahlen 2 und 3 ein 

 Gangunterschied bsstehen von der GroBe 6 = 2d 

 (Yn 2 sin 2 ^ -- 1/n 2 sin 2 a 2 ) wo a, und a z 

 die beiden ungleichen Einfallswinkel an den 

 beiden Flatten sind. Der Neigungswinkel zwischen 

 den beiden Flatten sei 2/3. Figur 27 mb'ge dann 



dann ist die Kichtung des zwischen den Flatten 

 liegenden Strahlabschnittes bestimmt, wenn wir 

 durch eine Parallele OS zu 

 diesern Strahlabschnitt ziehen, 

 (wobei OS aber aus der Ebene der 

 Figur 27 im allgemeinen heraus- 

 treten wird) und den Winkel 

 SOM = p, sowie den Neigungs- 

 winkel <J der Ebene SOM gegen 

 die Ebene der Figur bestimmen. 

 Nach der Berechnung von 

 Ketteler gelten dann die 

 Bezielmngen 



cosa! = cosp cos^ -(- sinp sin/5 cos^ 

 cosa 2 = COS 9 cos/? sinp sin/2 cos<5 

 Ersetzen wir jetzt in dem obigen 

 Ausdruck fiir d sin 2 a dui'di 1 

 cos% und ersetzen cosa- durch 

 die eben gefundenen Werte, so 

 sehen wir, dafi der Gangunter- 

 schied in drei Fallen genau gleich 

 Null werden kann: wenn cosp = 0, 

 sine = un d cosd ist. cosp 

 = ergibt keinen Sinn, da es 

 bedeuten wiirde, daB der Strahl 

 zwischen den Flatten in der 

 Halbierungsebene des Neigungswinkels verlauft. 



Die Rochnung zeigt, daB es zwei Falle 

 gibt, in denen die Streifen achromatisch 

 sind. Der erste Fall, sin Q = 0, tritt ein, 

 wenn der Strahl zwischen den Flatten 

 senkrecht zur Halbienmgsebene des Neigungs- 

 winkels verlauft. Diese Blickrichtung ist 

 es auch, in welcher man bei der einfachen 

 Brewster sehen Anordmmg die Streifen 

 sieht. Diese Streifen lassen sich, wie Lummer 

 gezeigt hat, aber auch bis zum beliebig groBen 

 Plattenwinkel (3 verfolgen, wenn nur immer 

 der Strahl zwischeu den Flatten senkrecht 

 zur Halbierungsebene des Plattenwinkels 

 steht. Man beobachtet dann stets ein System 

 schon in weiBem Lichte sichtbarer Streifen; 

 freilich muB man bei groBeren Plattenwinkehi 

 ein Fernrohr zu Hilfe nehmen, denn wie 

 Figur 28 zeigt, riicken bei grb'Berem Flatten- 



