Liclitinteii < Ten y. 



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winkel die Strahlen 2 und 3 so weit ausein- 

 ander, daB sie nicht mehr gleichzeitig von 

 dem auf Unendlich akkommodierten Auge 

 aufgenommen werden konnen. 



Der zweite Fall, in dem der Grenzunter- 

 schied zwischen den Strahlen 2 und 3 gleich 



l, also die Interferenzen in weiBem Lichte 



Fig. 28. 



sichtbar werden, tritt ein, wenn cos d.== 

 ist. Es verlaufen dann die Lichtstrahlen 

 ganz in einer Ebene seukreclit zur Ebene 

 des Neigungswinkels der Flatten; innerhalb 

 dieser Ebene kann aber der Einfallswinkel 

 ein ganz beliebiger sein. Wir konnen daher 

 jetzt die Flatten weit auseinander riicken und 

 erhalten den Strahlengang, wie er in Figur 29 

 gezeichnet ist. Hier ist die Ebene der Figur 

 die senkrecht zum Neigungswinkel der Platte 



Fig. 29. 



gelegte Ebene. Die Flatten I und II sind mit 

 ihrer Durchschnittsfigur durch diese Ebene 

 gezeichnet; sie selbst sind beide ein wenig, 

 aber entgegengesetzt gleich weit gegen die 

 Figurebene geneigt. Der Vergleich dieser 

 Figur mit der Figur 9 dieses Abschnittes 

 zeigt uns dann aber noch einen weiteren 

 Vorzug dieser Aufstellung, denn wir erhalten 

 in der Tat geuau den gleichen Strahlengang 

 wie dort. Das heiBt aber, daB die Streifen 

 jetzt nicht nur in der Unendlichkeit beob- 



achtet werden konnen, sondern schon als 

 F r e s n e 1 sche Streifen im ganzen Raum auf- 

 treten und ganz ohne Linse auf einem weiBen 

 Schirm aufgefangen werden konnen. Ein 

 weiterer Vorzug dieser Aufstellung liegt darin, 

 daB die zur Interferenz beitragenden Strahlen 

 2 und 3 nach Verlassen der zweiten Platte 

 dicht beieinander liegen, wahrend die storen- 

 den Strahlen 1 und 4 in merklichen Abstanden 

 seitlich davon liegen und daher leiclit abge- 

 blendet werden konnen; dadurch wird die 

 Erscheinung besonders scharf sichtbar. 



Diesen Auf ban zweier Flatten hat J a m i n 

 in seinem Interferentialrefrak- 

 t o r benutzt, um sehr geringe Verschieden- 

 heiten im Brechungsindex zweier Medien 

 zu messen. Da die beiden wirksamen Strahlen 

 2 und 3 bei dieser Anordnung zwischen 

 den beiden Flatten weit auseinander liegen, 

 so ist es moglich, hier in den Gang dieser 

 beiden Strahlen verschiedene Substanzen ein- 

 zuschalten. Jeder noch so geringe Unter- 

 schied im Brechungsindex der beiden Sub- 

 stanzen muB sich dann in einer Verschiebung 

 des Streifensystems bemerkbar machen, da 

 ja dieser Unterschied gleichbedeutend ist 

 mit einer ungleichen Zahl von Wellenlangen 

 innerhalb der im iibrigen gleich langen Ab- 

 schnitte der eingeschalteten Substanzen. 

 Von Ketteler wurden auf diese Weise 

 genaue Messungen der Farbenzerstreuung 

 verschiedener Gase ausgefiihrt. Z e h n d e r 

 und M a c h haben den J a m i n schen 

 Interferentialrefraktor noch weiter vervoll- 

 kommnet, indem sie die wirksamen Strahlen 

 zwischen den Eeflexiouen noch wesentlich 

 weiter auseinander fiihrten; es entstand so 

 der Strahlengang der Figur 30. Es sind hier 



V 



p. 



Fig. 30. 



P! und P 2 halbdurchlassrg versilberte Flatten 

 und S x und S 2 undurchsichtige Spiegel. Es 

 mag schlieBlich noch bemerkt werden, daB 

 es nicht notwendig ist, beim Jaminschen 

 Interferentialrefraktor auf die bei horizon- 

 talem Strahleiigang auch horizontal liegenden 

 achromatischen Streifen einzustellen. Da 

 man doch meist mit Fernrohr und mon- 

 achromatischem Licht arbeiten wird, wegen 

 der groBeren Reinheit der monochromatischen 

 Streifen, kann man dem Neigungswinkel der 

 Flatten auch jede beliebige andere Lage geben. 



