Lichtinterferenz -- Lichtpolarisation 



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halb der photographischen Schicht zustande 

 kommen. Neuhaus 1st es gelungen, in 

 einem Querschnitt durch die Schicht einer 

 Lippm annphotographie mit dem Mikros- 

 kop tatsachlich das Vorhandensein lamellarer 

 Silberniederschlage in Abstanden von einer 

 halben Wellenlange nachzuweisen. Wird eine 

 fertige L i p p m an n photographic mit weis- 

 sem Lichte beleuchtet und das reflektierte 

 Licht beobachtet, so findet an den lamellaren 

 Silberflachen die Reflexion statt, Hatte nun 

 an einer Stelle Belichtung z. B. mit rotem 

 Lichte stattgef unden, so werden die roten 

 Lichtwellen von den verschiedenen Silber- 

 lamellen so reflektiert, daB die gemeinsam 

 zuruckkehrenden Wellen in ihren Teilen 

 immer gerade um eine ganze Wellenlange 

 gegeneinander verschoben sind, so daB sie 

 sich also alle gegenseitig verstarken konnen. 

 Rotes Licht wird also sehr lebhaft reflektiert 

 werden. Fur Licht aller anderen Wellen- 

 langen tritt aber ein solches Zusammen- 

 wirken aller von den verschiedenen Silber- 

 lamellen reflektierten Wellen nicht ein; dies 

 Licht wird daher durch Interferenz groBten- 

 teils vernichtet werden. So kommt es, daB 

 die Lippmannphotographien tatsachlich im 

 reflektierten Lichte sehr gut gerade in den 

 Far ben gesehen werden, welche bei der Auf- 

 nahme auf die Platte gewirkt hatten. Freilich 

 ist dabei Voraussetzung, daB das Licht bei 

 der Beobachtung der Photographic nahe 

 unter dem gleichen Winkel auf die Platte 

 einf alien muB, wie bei der Aufnahme; blickt 

 man unter merklich schragerem Lichteinfall 

 auf die Platte, so erscheinen alle Farben 

 nach der Seite der groBeren Wellenlange 

 verschoben. 



Literatnr. Chwolson, Lehrbuch derPhysik Bd. 2, 

 Braunschweig 1905. Muller-Pouillet, Lehr- 

 buch der Physik 9. Aitfl., Bd. 3, bearbeitet von 

 O. lAimmer, Braunschweig 1902. Winkel- 

 mann, Handbuch der Physik 2. Aufl., Bd. 6, 

 Leipzig 1908. Wullner, Experimentalphysik 

 5. Aufl., Bd. 4, Leipzig 1899. Drnde, Lehr- 

 buch der Optik 2. Avfl., Leipzig 1906. Lummer, 

 Wiedemann Ann. Bd. 28 1884, Bd- %4 1S85. 

 Ketteler, Beobachtungen ilber die Farben- 

 zerstreuung der Gase, Bonn 1865. A. A. 

 Michelson, Lichtwellen und Hire Anwendungen 

 Leipzig 1911. Lummer, Verhandl. d. physik. 

 Ges. S 1901. Fabry imcl Perot Ann. chim. 

 etphys. 121897, 161899, 221901, 241901, 251902. 

 Wiener, Wiedemanns Ann. 40 1890, 55 1895, 

 69 1899. Lippmann, Journ. de Phys. 3 1894. 



J. Classen. 



Lichtpolarisation. 



1. Die grundlegenden Erscheinungen. 

 2. Fresnels Reflexionsgesetze. 3. Zirkulare 

 und elliptische Polarisation. 4. Polarisatoren 



und Methoden zur Untersuchung polarisierten 

 Lichtes. 5. Drehung der Polarisationsebene. 

 6. Instrumente zur Messung der Drehung der 

 Polarisationsebene . 



i. Die grundlegenden Erscheinungen. 

 Wird Licht von einer polierten Flache 

 reflektiert, so gelten fur das reflektierte 

 Licht die im Artikel ,,Lichtreflexi.o n" 

 besprochenen beiden Gesetze. In diesen 

 Gesetzen ist noch nicht zum Ausdruck ge- 

 bracht, in welchem Verhiiltnis die Intensitat 

 des reflektierten Lichtes zu dem des auf- 

 fallenden bei den verschiedenen Neigunes- 

 winkeln steht. Fiir diese Intensitat bestdicn 

 aber sehr bemerkenswerte Versehiedenheiten, 

 je nachdem das Licht sogenanntes naturliches 

 Licht ist, wie es z. B. von den weiBen Wolken 

 ausgeht, oder schon einmal von einer polierten 

 Flache gespiegelt ist. Fallt naturliches 

 Licht schrag auf eine Glasplatte, so erh?lt 

 man reflektiertes Licht, dessen Intensitat 

 um einen bestimmten Prozentsatz schwacher 

 ist als das einfallende, und zwar gleich- 

 niaBig nach alien Seiten hin, wenn man 

 die Platte um den einfallenden Strahl als 

 Achse dreht. Wird dies Licht von einer 

 zweiten Glasplatte noch einmal unter dem 

 gleichen Einf alls winkel reflektiert und weiter 

 eine Drehung der Glasplatte um den ein- 

 fallenden Strahl als Achse ausgefuhrt, so 

 tritt jetzt eine sehr merkliche Intensitats- 

 verschiedenheit der uach den verschiedenen 

 Richtungen reflektierten Strahlen ein. Am 

 grb'Bten werden diese Versehiedenheiten, 

 wenn die Reflexion am ersten Spiegel so 

 erfolgte, daB der reflektierte Strahl auf dem 

 in das Glas eindringenden , gebrochenen 

 Strahl senkrecht steht. In diesem Falle 

 wird am zweiten Spitgel gar kein Licht 

 reflektiert, wenn die Einfallsebene an diesem 

 auf der Einfallsebene am ersten Spiegel 

 senkrecht steht; fallen beide Einfallsebenen 

 zusammen, so ist die Intensitat des reflek- 

 tierten Lichtes am gro'Bten. 



Durch die Reflexion am ersten Spiegel 

 ist hiernach offenbar dem Licht ein beson- 

 derer Charakter aufgepragt, der ihm das 

 verschiedene Verhalten in der Querrichtung 

 zu seiner eigenen Richtung aufzwingt. Wir 

 nennen diesen Zu stand des Lichtes seinen 

 Polarisationszustand und sagen; das 

 an der ersten Platte unter den ange- 

 gebenen Verhaltnissen reflektierte Licht ist 

 ,,in der Einfallsebene polarisiert". Die Er- 

 klarung hierfur konnen wir, wenn wir die 

 Licht ausbreitung als einen Wellen vorgang 

 ansehen, darin finden, daB die Lichtwellen 

 transversal zur Richtung des Strahls schwin- 

 gen. Fresnel nahm an, daB im polari- 

 sierten Licht die Schwingungsrichtung der 

 Teilchen senkrecht zur Polarisationsebene 

 steht, die in diesrm Falle gleich der Ein- 

 fallsebene ist (Fresnelscher Licht vektor); 



