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Lichtpolarisation 



Neumann nahm die Schwingungsrichtung 

 in der Einfallsebene liegend an; die elektro- 

 magnetische Lichttheorie nimmt eine elek- 

 trische Schwingung im Sinne des Fresnel- 

 schen Vektors. an, die aber stets mit einer 

 magnetischen Schwingung in der Richtung 

 des Neumann schen Vektors verbunden 

 ist. Im Gegensatz zum polarisierten Licht, 

 in dem alle Schwingungen nur in einer 

 Ebene sattfinden, ist anzunehmen, da6 im 

 naturlichen Licht keine Polarisationsebene 

 bevorzugt ist, die Schwingungen finden in 

 alien moglichen Transversalrichtungen statt; 

 das uaturliche Licht ist als ein gleichmaBiges 

 Gemisch nach alien moglichen Richtungen 

 polarisierter Strahleu anzusehen. Tritt nun 

 die Reflexion unter dem besonderen Winkel 

 ein, daB der reflektierte und der gebrochene 

 Strahl zueinander senkrecht sind, dann ist 

 alles reflektierte Licht polarisiert (Brew- 

 sters Gesetz); ist der Einfallswinkel ein 

 anderer, so findet sich im reflektierten 

 Licht neben dem polarisierten noch natiir- 

 liches Licht. 



Wir konnen jetzt die Gesetze liber die 

 Intensitat des reflektierten Lichtes zum 

 Ausdruck bringen, indem wir das einfallende 

 Licht zunachst als vollkommen polarisiert 

 ansehen. Es zeigt sich stets eine Abhangig 

 keit der reflektierten Intensitat von der 

 GroBe des Einfallswinkels. Setzen wir die 

 Intensitat des einfallenden Lichtes der 

 Einheit gleich, so sind die Intensitatsverhalt- 

 nisse des reflektierten Lichtes aus der 



Figur 1 zu entnehmen. 



Hier bedeuten die 



l(>" ?0 :}(!' W 50" 60" 70' SO" 90" 



Fig. 1. 



Abszissen die Einfallswinkel. die Ordinaten 

 die Intensitaten des reflektierten Lichtes; 

 und zwar entspricht die Kurve I dem Falle, 



daB das einfallende Licht in der Einfalls- 

 ebene, die Kurve II, daB es senkrecht zur 

 Einfallsebene polarisiert ist. In der Kurve II 

 sehen wir, daB beim Einfallswinkel 56 40' 

 (fur Glas vom Brechungsindex 1,52) die 

 reflektierte Intensitat gleich Null wird; 

 dies entspricht dem oben beschriebenen 

 Fall der zweimaligen Reflexion bei gekreuzter 

 Einfallsebene. Haben wir Licht, das in 

 einer Ebene polarisiert ist, die mit der Ein- 

 fallsebene den Winkel a bildet, so nennen 

 wir a das Azimut des einfallenden, polari- 

 sierten Strahls; dann haben wir uns die 

 Schwingungen des auffallenden Strahls in 

 2 Komponenten zerlegt zu denken, nach 

 der Einfallsebene und senkrecht dazu. Fur 

 diese beiden Komponenten haben wir die zu- 

 gehorigen reflektierten Intensitaten den Kur- 

 ven I und II zu entnehmen und erhalten so 

 2 verschiedene resultierende Intensitaten, 

 aus denen wir die Schwingungen des 

 reflektierten Strahls wieder zusammensetzen. 

 In der Figur stellt die Kurve III die so 

 erhaltene Intensitat eines mit dem Azimut 

 45 einfallenden Strahls dar. Das Azimut /? 

 des reflektierten Strahls ergibt sich dabei 

 als ein von a verschiedenes ; wird ein polari- 

 sierter Strahl reflektiert, so tritt demnach 

 auBer der Intensitatsanderung eine Drehung 

 der Polarisationsebene ein. Die GroBe des 

 Azimuts /? ist durch die Kurven der Figur 2 

 dargestellt ftir den Fall, daB das Azimut 



Fig 2. 



des einfallenden Strahls a = 45 ist. Es 

 bedeuten hier die Abszissen die Einfallswinkel 

 und die Ordinaten die Werte /?. Die Kurve I 

 gilt hier fur das reflektierte Licht, die Kurve II 

 fur das in das Glas eindringende Licht, das 

 sich ebenfalls in bestimmter Ebene polari- 

 siert erweist. 



Ist das einfallende Licht naturliches 

 Licht, so konnen wir es uns zerlegt denken 

 in 2 gleiche Teile, deren einer in der Ein- 

 fallsebene, der andere senkrecht dazu polari- 

 siert ist. Das reflektierte Licht besteht 

 dann ebenfalls aus 2 Teilen, die aber jetzt 

 nach den Kurven der Figur 1 ungleiche 



