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Liclitpolarisation 



beliebige GroBe eeben. 



T * ^ 



1st 4 = -^ 



a. -- 45 , so daB R s : R p wird , so wird 

 die vom Lichtvektor beschriebene Flache 

 ein Kreis; das Licht heiBt dann zirkular 

 polarisiert. 



Fur Glas vom Brechungsindex 1,51 (also 



in unseren Formeln n = = T~KT) tritt die maxi- 



male Phasendifferenz fur cp' = 51 20' ein. 



dann ist z/=-4536'. Wahlen wir den 



Winkel <p = 54 37' (oder auch 48 37') 

 so wird J = 45. 



des austretenden Strahls nacheinander die 

 die Formen der Fignr 5. Lassen wir dagegen 

 das Azimut a stets gleich 45 sein, andern 

 dagegen den Einfallswinkel (wobei allerdings 

 jedesmal ein anderer Glasklotz genommen 

 werden muB , damit der einfallende Strahl 

 senkrecht zur Endflache steht und nicht 

 durch die Brechung schon eine Drehung der 

 Polarisationsebene erfahrt), so wird, wenn 

 wir den Strahl 2 mal total reflektieren lassen, 

 wahrend w sich vom Grenzwinkel der 

 Totalreflexion bis zu q> == 54y 2 verandert, 

 die Schwingungsfigur die Formen der Figur 6 

 durchlaufen. 



Diese beiden Reihen elliptisch polari- 

 sierten Lichtes lassen sich auch experimentell 

 dadurch unterscheiden, daB bei der ersten 

 Reihe, wenn man durch einen B a b i n e t - 

 schen Kompensator, (liber den am Ende des 

 nachsten Absclmittes Genaueres mitgeteilt 



Fig. 4. 



In einem Glasprisma (Fig. 4), dessen 

 Endflachen unter 54^4 gegen die Seiten ge- 

 neigt sind, wird ein senkrecht zu einer End- 

 flache eintretender Strahl zweimal reflektiert 

 werden kb'nnen und wieder senkrecht aus- 

 treten. Die Phasendifferenz seiner beiden 

 Komponenten ist dann 90 oder eine halbe 

 Wellenlange; war noch das Azimut des ein- 



Fig. 7. 



wird), die Phasenverschiebung wieder auf- 

 hebt und das Azimut der wiederher- 

 gestellten Polarisation bestimmt, fur jedes 

 Glied dieselbe Kompensatorstellung, namlich 



Fig. 5. 



7JI Jl 



a 45 



Fig. 6. 



fallenden Strahls a = 45, so ist der aus- n 



tretende zirkular polarisiert. Drehen wir die fiir ^==2", erforderlich ist und die dann 



das Azimut a von liber?,? usw. einmal , erhaltenen Azinmte der wiederhergesteUten 



Polarisation durch die Reihe der tigur 7 

 herum, so durchlauft die Schwingungsfigur dargestellt sind. 



