LichtpolarisatioE 



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Bei der 2. Reihe sind zur Wiederher- 

 stellung der Polarisation fiir jedes Glied 

 andere Kompensatorstellungen notig und 

 das wiederhergestellte Azimut ft ist stets 

 gleich a == 45 wie beim ersten Glied der 

 Reihe Figur 6. 



3. Polarisatoren und Mittel zur Prii- 

 fung des polarisierten Lichtes. Aus den 

 F r e s n e 1 schen Formeln folgt, da6 natiir- 

 liches Licht, das unter dem Polarisations- 

 winkel auf eine reflektierende Flache fallt, 

 vollstandig linear polarisiert wird, und zwar 

 in der Einfallsebene polarisiert. Eine nnter 

 clem Polarisationswinkel von 56 a /o den Licht- 

 strahlen entgegengestellte Glasplatte ist also 

 der einfachste Apparat. um polarisiertes 

 Liclit zu erhalten (Polarisator). Wird 

 dem polarisierten Liclit eine zweite Glas- 

 platte unter dem gleiclien Winkel entgegen- 

 gestellt, und wieder das reflektierte Liclit 

 beobachtet, so ist dies, wenn die Einfalls- 

 ebenen beider Flatten zusammenfallen, von 

 gro'Bter Helligkeit. Dreht man die zweite 

 Platte um die Richtung des einf alien den 

 Strahls als Achse, so nimint die Helligkeit 

 des reflektierten Strahls ab, um bei Senk- 

 rechtstellung beider Einfallsebenen zueinander 

 zu Null zu werden. Die zweite Platte wird 

 in diesem Falle als A n a 1 y s a t o r be- 

 zeichnet. Bei der Verwendung solcher ein- 

 fachen Glasplatten als Polarisator und Ana- 

 lysator liegt in der Ablenkung des Licht- 

 strahls um 113 aus der urspriinglichen Rich- 

 tung an beiden Flatten eine groBe Un- 

 bequemlichkeit, die sich namentlich beim 

 Drehen des Analysators storend bemerkbar 

 maclit. Man vermeidet diesen Uebelstand, 

 indem man im Analysator und Polarisator 

 jedesmal 2 parallele Glasplatten verwendet, 

 die nach Figur 8 angeordnet sind. Beim 

 Drehen des Analysators um den einfallenden 

 Strahl findet daim nur noch eine Parallel- 



Fig. 8. 



verschiebung des austretenden Strahls, aber 

 keine Richtungsanderung statt. Bei diesen 

 Polarisatoren werden die Riickseiten der 

 Glasplatten, um mehrfache Spiegelbilder 

 und das durchgehende Licht zu vermeiden, 

 geschwarzt. Derartige Polarisatoren sind 

 die einfachsten und billigsten und fiir viele 

 Zwecke ausreichend; sie haben den Nachteil, 

 daB gegen die Haupteinfallsrichtung ge- 

 neigt einfallendes Licht nicht mehr voll- 



standig polarisiert ist. Sie konnen daher 

 zwar fiir ein paralleles Lichtbiindel von 

 sehr groBem Querschnitt verwendet werden 

 und geben, solange nur paralleles Licht zur 

 Verwendung kommt, ein groBes Gesichts- 

 feld. Bei divergenten Lichtbundeln ist da- 

 gegen nur ein kleine;-- Gcsirhtsfeld brauchbar. 

 AuBerdem ist die Lichtstiirke nur gering, 

 da ein groBer Teil des Lichtes in die Glas- 

 platten eindringt und fiir die Beobachtung 

 verloren geht. 



Man kann auch das durch cine schrag 

 gestellte Glasplatte hindurchgoliende Licht 

 benutzen ; nach den F r e s n e 1 schen For- 

 mehi ist dieses jedoch nur teilweise pola- 

 risiert. Legt man jedoch eine gauze Reihe 

 diinner Glasplatten hintereinander, so wird 

 der Anteil des nicht polarisierten Lichtes 

 in dem hindurchgehenden immer geringer 

 und kann schlieBlich vernachlassigt werden. 

 So erhalt man den Glasplattensatz, der so- 

 wohl als Analysator als auch als Polarisator 

 benutzt werden kann. Fiir seine Verwend- 

 barkeit gilt das gleiche, wie fiir die Glas- 

 plattenpaare. 



In den meisten Fallen, zumal wenn groBere 

 Lichtstarke und groBeres Gesichtsfeld ge- 

 fordert wird, benutzt man als Polarisatoren 

 und Analysatoren Instrumente, die nicht 

 auf den Reflexionsgesetzen, sondern den 

 Gesetzen der Doppelbrechung in Kristallen 

 beruhen. Beim Eintritt eines Lichtstrahls 

 in einen Kristall wird er im allgemeinen 

 in 2 Teile gespalten, die in zueinander senk- 

 rechten Ebenen polarisiert sind (vgl. den 

 Artikel ,, Doppelbrechung "), sobald 

 es gelingt, emen dieser Strahlen zu ent- 

 fernen, so hat man einen Apparat, der als 

 Polarisator und Analysator dienen kann. 

 Die verbreitetste Konstruktion dieser Art 

 ist das N i c o 1 sche Prisma. Zu seiner 

 Herstellung wird ein prismatischer Kalk- 

 spatlvristall (siehe Figur 9) zunachst an 

 seinen Endflachen so abgeschliffen, daB der 

 Neigungswinkel der Endflachen, der im 

 natiirlichen Kristall 71 mit der Seitenkante 

 betragt, auf 68 verkleinert wird, dann 

 schneidet man das Prisma diagonal durch, 

 daB die Schnittflache senkrecht zu den End- 

 flachen steht, und schlieBlich werden beide 

 Teile mit Kanadabalsam wieder zusammen- 

 gekittet. Fallt in der Richtung der Langs- 

 achse ein Lichtstrahl auf ein solches N i c o 1 - 

 sches Prisma, so wird er in den ordentlichen 

 und den auBerordentlichen zerlegt. Ersterer er- 

 leidet an der Kanadabalsamschicht Total- 

 reflexion, wahrend der letztere durch diese 

 Schicht hindurchdringen kann und parallel 

 der Eintrittsrichtung den N i c o 1 wieder 

 verlaBt. Die Polarisationsebene dieses hm- 

 durchgehenden Strahls liegt in der langen 

 Diagonale der Quersclmittsfigur des Pris- 

 mas. Nach der elektromagnetischen Theorie 



Handworterbuch der Naturwissenschaften. Band VI. 



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