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Lichtpolarisation 



liegt daher die Schwingungsrichtung des 

 elektrisclien \ r ektors, die dem F r e s n e 1 - 

 schen Lichtvektor entspriclit, in der kurzen 

 Diagonale des Querschnittsrhombus. Das 

 durch den N i c o 1 hindurchgelangende 

 Licht ist vollkommen linear polarisiert und 

 von groBer Lichtstarke, nahezu von der 

 Halfte der Intensitat des einf alien den natur- 

 lichen Lichtes. Der Gesichtsfeldwinkel ist 

 dadurch begrenzt, da6 bei zu starker Neigung 

 des einfallenden Strahles nach unten (Figur 9) 



Fig. 9. 



der ordentliche Stralil nicht melir total 

 reflektiert wird und bei zu starker Neigung 

 nach oben tritt auch ftir den auBerordent- 

 lichen Stralil Totalreflexion ein. Der er- 

 reichbare Gesichtsfeldwinkel betragt etwa 

 30, ist also bedeutend groBer als mit Glas- 

 platten erreichbar ist. 



Die lange Form des N i c o 1 schen Pris- 

 mas erfordert zur Herstellung verhaltnis- 



viel steiler legen und so dem Prisma eine 

 viel kiirzere Form geben. G 1 a n hat eine 

 noch kiirzere Form erreicht. indem er die 

 optische Achse des Kristalls anders orientierte 

 und zugleich die Endflachen senkrecht zur 

 Strahlrichtung anordnete. Die beiden Prismen 

 von F o u c a u 1 1 und G 1 a n haben aber 

 nur ein viel kleineres Gesichtsfeld, nur etwa 

 8, und so kommt es, daB doch in den weitaus 

 meisten Fallen das N i c o 1 sche Prisma als 

 AnalysatorundPolarisatorVerwendun^findet. 



Wenn man 2 N i c o 1 - 

 sche Prismen als Polari- 

 sator und Analysator 

 hintereinander schaltet 

 und in gekreuzte Stel- 

 lung bringt, so erscheint 

 aber doch nicht, wie 

 man erwarten sollte, das 

 ganze Gesichtsfeld voll- 

 standig dunkel, sondern 

 man bemerkt ein en voll- 

 standig dunkeln breiten 

 Streifen sich schrag 

 durch das Gesichtsfeld 

 ziehen und beiderseits 

 ist die Dunkelheit ge- 

 ringer. Die Erklarung 

 ! hierfiir ist folgende. Die elektrische 

 Schwingungsebene des austretenden Strahls 

 ist bestimnit durch die Richtung des Strahls 

 und die optische Achse des Kristalls. Da 

 nun die optische Achse im N i c o 1 schen 

 Prisma schrag durch dasselbe hindurch geht 

 (Figur 9), so wird die Schwingungsebene 



eines 

 geht, 



Fig. 10 a. 



Fig. 10 b. 



maBig groBe Stiicke guten Kalkspats, wo- 

 durch das Prisma ziemlich teuer wird. 

 Foucault hat deswegen die Kanada- 

 balsamschicht durch eine Luftschicht ersetzt, 

 und konnte daher den Diagonalschnitt 



Strahles, der schief durch das Prisma 

 indem er die Ebene der Figur 9 von 

 vorn nach hinten schrag 

 durchsetzt, nicht mehr 

 genau parallel der Polari- 

 sationsebene des mitt- 

 leren Strahles sein. Die 

 Lage der Schwingungs- 

 ebenen ordnen sich viel- 

 mehr im Gesichtsfeld 

 nach Figur 10 a. 



Ordnen wir nun 2 

 N i c o 1 s in gekreuzter 

 Stellung hintereinander 

 an, so lagern sich die 

 Schwingungsebenen im 

 Gesichtsfeld iiberein- 

 ander, wie Figur 10 b 

 es zeigt. Nur dort, wo 

 die 



sich genau 



durchschneiden, kann 

 vollige Ausloschung des 

 in der in der Figur 

 schraffiert angedeuteten Zone. Daher ent- 

 steht das dunkle Band, der ,,L a n d o 1 1 - 

 sche Streifen" mit der anliegenden helleren 

 Zone. Eine sehr sinnreiche Anwendung 



Schwingungsebenen 

 senkrecht 



Lichtes eintreten, 



