Lichtpolarisation 



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dieser Erscheimmgen wird weiter unteii bei 

 Beschreibung der Instruments zur Messung 

 der Drehung der Polarisationsebene er- 

 wiihnt werden. 



Kommt es weniger auf ein helles Ge- 

 sichtsfeld als auf einen kleinen handlichen 

 Apparat an. so kann als Polarisator und 

 Analysator eine Platte aus T u r m a 1 i n 

 verwendet werden. 1st die Turmalinplatte 

 parallel zur optischen Achse des Kristalls 

 herausgeschnitten, so hat sie die bemerkens- 

 werte Eigenschaft, den ordentlichen Strahl 

 vollstandig zu absorbieren, es tritt also nur 

 der auBerordentliche Strahl aus und dieser 

 ist vollstandig polarisiert. Meist sind solche 

 Turmaline mehr oder wenig dunkel gefarbt, 

 griinlich oder braun, so daB sie keine be- 

 deutende Lichtstarke geben. Es gibt aber 

 auch fast farblose Turmaline, allerdings 

 selten, die sich dann natiirlicli besonders 

 gut zu Polarisatoren eignen. Zwei solche 

 Turmalinplatten in eine handliche Draht- 

 zange gefaBt, stellen ein sehr bequemes 

 Polarisationsinstrument, die Turmalinzange, 

 dar. Dreht man den einen Kristall so, daB 

 seine Polarisationsebene senkrecht zu der 

 des an der en steht, so wird kein Licht durch- 

 gelassen. Bringt man dann zwischen beide 

 Flatten einen durchsichtigen Korper, z. B. 

 eine Glasplatte, so erkennt man sofort, ob 

 sie auf den Polarisationszustand des durch- 

 gehenden Lichtes einen EinfluB hat. Hat 

 das Glas irgendwelche innere Spannung 

 durch zu sclmelle Abkuhlung, so wird das 

 Gesichtsfeld an den entsprechenden Stellen 

 aufgehellt. 



Fiir manche Versuche ist es vorteilhaft, 

 einen Polarisator zu haben, der 2 zueinander 

 senkrecht polarisierte Strahlen liefert, die 

 etwas verschiedene Richtung haben Jecles 

 Prisma eines doppelbrechenden Kristalls 

 wiirde hierzu geeignet sein, daes den Strahlen 

 gang der Figur 11 liefert. 



Fig. 11. 



Urn auch die starke Richtungsanderung 

 beider austretenden Strahlen gegen den ein- 

 f alien den zu vermeiden, kombiniert man 

 zweckmaBig ein rechtwinkliges Kalkspat- 

 prisma, dessen optische Achse parallel der 

 langeren Kathetenflache ist, mit einem Glas- 

 prisnia, dessen Berechnungs quotient dem des 

 auBerordentlichen Strahles im Kalkspat gieich 

 ist (Figur 12). Der auBerordentliche Strahl 

 kann dann dies System geradlinig durcli- 



setzen, wahrend der ordentliche abgelenkt 

 wird. Da hierbei das Glas nicht fiir alle 

 Wellenlangen die gleiche Lichtbrechung hat, 

 wie sie der ordentliche Strahl im Kalkspat er- 

 f ahrt, hat S 6 n a r m o n t das Glasprisma 

 durch ein Kalkspatprisma ersetzt, dessen 

 optische Achse senkrecht zurgroBen Katheten- 

 flache steht. LaBt man durch dieses System 

 das Licht hindurchtreten, so geht der ordent- 



Fig. 12. 



liche Strahl in alien Farben geradlinig hin- 

 durch, wahrend der auBerordentliche ab- 

 gelenkt wird Das Prisma von Rochon 

 erreicht den gleichen Zweck durch Kom- 

 bination eines recbtwinkligen Kalkspat- 

 prismas, dessen Achse parallel der Einfalls- 

 richtung des Lichtes ist, mit einem gleichen, 

 dessen Achse parallel den Prismenkanten, 

 also senkrecht zur Ebene der Figur 12 ist; 

 auch dann geht der ordentliche Strahl gerad- 

 linig hindurch, der auBerordentliche wird 

 abgelenkt. Wollastons Prisma unter- 

 scheidet sich von dem von Rochon dadurch, 

 daB im ersten Prisma die Achse senkrecht 

 zurEinfallsrichtung in der Ebene der Figur 12, 

 im zweiten senkrecht zu dieser Ebene 

 steht. Es werden in diesem Falle beide 

 Strahlen nach entgegengesetzter Richtung 

 abgelenkt. Die Divergent der Strahlen ist 

 daher die doppelte wie beim Rochon- 

 prisma, dafiir sind aber auch beide chrorna- 

 tisch gefarbt. 



Die Verwendung dieser Polarisatoren, 

 die beide Strahlen hindurchtreten lassen, 

 erfolgt meist in der Form, daB man durch 

 sie hindurch nach einer kleinen, meist 

 quadratischen Oeffnung in einer Blende hin- 

 durchsieht, Man sieht dann 2 Bilder der 

 Oeffnung nebeneinander liegen, von denen 

 beim Drehen des Rochonschen oder eines 

 ahuliclien Prismas das eine um das andere 

 herumwandert. War das durch die Blende 

 hindurchtretende Licht vollig unpolarisiert, 

 so bleiben beide Bilder stets gieich hell. Ist 

 dem durch die Blende gelangenden Licht 

 polarisiertes beigemischt, so wechseln die 

 Bilder ihre Helligkeit in entgegengesetztem 

 Sinne; wahrend das eine die groBte Hellig- 

 keit hat, ist das andere am clunkelsten. In 

 dieser Stellung fallt die Polarisationsebene 

 des hellen Bildes mit der des dem beobach- 

 teten Lichte beigemischten polarisierten Licht 

 zusammen. Bringt man nun hinter das 



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