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Lichtpolarisation 



Prisma nocli einen Nicol, so kann man durch 

 Drehen diesem eine solche Stelhmg geben, \ 

 daB wieder beide Bilder gleich hell sind. 

 Aus der Stellung des Nicol zum Prisma 

 kann man dann entnehmen, ein wie groBer 

 Anteil des untersucliten Lichtes polarisiert 

 war (Polarimeter von C o r n u). 



Bedeckt man die Blendenb'ffnung mit 

 einer KristaHplatte. so kommt es vor, daB 

 die beiden Bilder verschieden gefiirbt er- 

 sclieinen. Dies ist dann ein Beweis daflir, 

 daB der auBerordentliche und ordentliche 

 Stralil in dem untersuchten Kristall in ' 

 verschiedener Weise absorbiert werden. Der 

 Kristall ist dichroitisch. Eine fiir diesen 

 Zweck geschaffene Kombination eines 

 R o c h o n schen Prismas mit einer Blende 

 und einer Lupe, durch welche die Blende 

 scharf gesehen wird, ist als Haidinger- 

 sche Lupe bekannt. 



Wenn es sich nur darum handelt, zu 

 erkennen, ob einer Lichtmenge geringe 

 Mengen polarisierten Lichtes beigemengt 

 sind, so ist das Savartsche Polari- 

 skop besonders empfindlich. Sein Haupt- 

 bestandteil ist eine Quarzdoppelplatte, 

 deren beide Teile gleich dick und aus 

 einem Quarzkristall unter einer Neigung 

 von 45 gegen die optische Achse heraus- 

 geschnitten sind. Dann sind beide Flatten 

 so aufeinander gelegt, daB ihre Haupt- 

 schnitte zueinander senkrecht stehen, daB 

 also der Strahl, der die erste Platte als 

 ordentlicher Strahl durchdringt, in der 

 zweiten Platte auBerordenth'cher Strahl wird. 

 Hinter dieser Platte ist ein Analysator, 

 Nicol oder Turmah'nplatte, angebracht, dessen 

 Polarisationsebene den Winkel der Haupt- 

 schnitte der Platte halbiert. Fallt durch 

 diesen Apparat polarisiertes Licht, dessen 

 Polarisaiionsebene senkrecht oder parallel 

 der Polarisationsebene des Analysators ist, 

 so wird im Gesichtsfeld ein Streifensystem 

 sichtbar, das im ersten Falle gauz den be- 

 kannten F r e s n e 1 schen Streifen bei 

 Fresnels Spiegelversuch (vgl. den Art. 

 ,,I n t e r f e r e n z des Lichte s") gleicht, 

 im zweiten Falle dessen komplementares 

 Bild ist. Beobachtet man mit dem Apparat 

 irgendwelches beliebiges Licht, so erkennt 

 man an dem Sichtbarwerden der Streifen 

 beim Drehen des Apparates um seine Achse 

 noch sehr geringe Spuren von beigemengtem 

 polarisierten Licht und zugleich die Lage 

 seiner Polarisationsebene. 



Der Nachweis, daB irgendeiner Licht- 

 menge ein bestimmter Anteil polarisierten 

 Lichtes beigemengt ist und die Feststellung 

 seiner Polarisationsebene geniigt in vielen 

 Fallen noch nicht, um den Charakter des 

 Lichtes vollstandig zu erkennen. Es kann 

 auch elliptisch und zirkular polarisiertes 

 Licht beigemengt sein. Das wichtigste 



Hilfsmittel, um auch diese Lichtarten heraus- 

 finden und bestimmen zu konnen, ist das 

 Viertelwellenlangenplattchen. 

 Schneidet man aus einem doppelbrechenden 

 Kristall eine diinne Platte heraus, die nicht 

 gerade senkrecht zu einer optischen Achse 

 geschnitten ist, so wird ein sie durchdringen- 

 der Lichtstrahl in 2 Strahlen gespalten, 

 die in 2 zueinander senkrecht stehenden 

 Ebenen polarisiert sind. Beide Strahlen 

 haben ungleiche Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit im Kristall und erhalten dadurch 

 beim Wiederaustritt aus dem Kristall eine 

 Phasendifferenz gegeneinander. Die GroBe 

 dieser Phasendifferenz hangt ab von der 

 Dicke des Plattchens und es laBt sich stets 

 eine bestimmte Dicke angeben, fiir die 

 die Phasendifferenz gerade Y 4 Wellenlange 

 (V 4 A) ist. In der Regel werden solche Platt- 

 chen aus Glimmer hergestellt, sie sind 

 dann senkrecht zur Ebene der optischen 

 Achsen und zur Halbierungslinie des spitzen 

 Winkels zwischen diesen Achsen geschnitten 

 und haben eine Dicke von 0,032 mm. Die 

 Polarisationsebenen liegen in der Ebene der 

 Achsen und senkrecht dazu. Auch aus 

 Gips lassen sich Viertelwellenlangenplattchen 

 herstellen ; sie werden dann parallel zur Ebene 

 der optischen Achsen abgespalten. Natiir- 

 lich konnen diese Plattchen nur fiir eine 

 einzige Wellenlange genau Y 4 1 Plattchen 

 sein; bei der geringen Dicke sind die Ab- 

 weichungen hiervon fiir die anderen Wellen- 

 langen des sichtbaren Spektrums praktisch 

 von geringer Bedeutung. Man wahlt die 

 Plattchen so, daB sie fiir das hellste Lic.ht 

 im Spektrum, fiir Gelb, gerade Viertel- 

 wellenlangenplattchen sind. 



LaBt man das Licht aus einem Polari- 

 sator durch ein solches Viertelwellenlangen- 

 plattchen treten und orientiert es so, daB 

 seine Polarisationsebenen unter 45 gegen 

 die des Polarisators gestellt sind, so besteht 

 das austretende Licht aus 2 Teilen gleicher 

 Amplitude mit x /4 ^ Phasendifferenz; sie 

 ergeben daher einen zirkular polarisierten 

 Strahl. Betrachtet man das austretende 

 Licht daher durch einen Analysator, so darf 

 beim Drehen des Analysators eine Aende 

 rung der Helligkeit nicht eintreten. Da 

 jedoch das Plattchen nur fiir gelbes Licht 

 wirklich zirkular polarisiertes Licht liefert, 

 so wird bei Anwendung von weiBem Licht 

 das mehr nach rot hin gelegene Ende des 

 Spektrums nur elliptisch polarisiert sein 

 und ebenso das nach dem blauen Ende zu 

 gelegene Licht. Die groBen Achsen dieser 

 beiden Ellipsen stehen aufeinander senk- 

 recht, so daB bei Parallelstellung von Analy- 

 sator und Polarisator das blaugriine Licht 

 eine Schwachung erfahrt, bei gelcreuzter 

 Stellung dagegen das rote Licht. In erster 

 Stellung erscheint daher das durchgehende 



