Lichtpolarisatii m 



329 



wiesen. Ein rechtsdrehendes Quarzprisma von 

 152 brechendem Winkel 1st mit zwei links- 

 drehenden so verkittet, daB die Endflachen 

 der letzteren zur Symmetrieachse des mitt- 

 leren Prismas senkrecht stehen (Fig. 15). 

 Jn der Richtung dieser Symmetrieachse 

 liegen zugleich die optischen Achsen in 

 alien 3 Prismen. Tritt jetzt in der Richtung 

 der optischen Achse ein Strahl in das erste 

 Prisma ein, so werden seine heiden Bestand- 

 teile wegen der ungleichen Fortpflanzungs- 



Fig. 15. 



geschwindigkeit, und deswegen auch un- 

 gleichen Brechungsindex, an der ersten und 

 zweiten Grenzflache, sowie auch beim Aus- 

 tritt in die Luft, jedesmal in ihrer Richtung 

 starker divergent gemacht, so daB schlieB- 

 lich 2 Strahlen von ungleicher Richtung 

 austreten. Beide erweisen sich als vollig 

 unempfindlich gegenuber der Stellung eines 

 Analysators, miissen also zirkular polari- 

 siert sein. 1st das eintretende Licht von 

 vorn herein zirkular polarisiert in nur einer 

 Drehungsrichtung, so wire! es in dieser 

 Prismenkombination auch nicht mehr ir. 

 2 Teile zerlegt. 



LaBt man in ein rechtwinkliges Quarz- 

 prisma, bei dem die optische Achse senkrecht 

 zur einen Kathetenflache ist, einen Strahl 

 senkrecht zu dieser Flache, also in der Rich- 

 tung der optischen Achse einfallcn, so spaltet 

 er sich beim Austritt aus der Hypotenusen- 

 flache in 2 in etwas verschiedener Richtung 

 verlaufende Strahlen, ein Beweis daftir, daB 

 auch der in der optischen Achse verlaufende 

 Strahl aus 2 Teilen von verschiedenem 

 Brechungsindex besteht. Dementsprechend 

 wird ein jedes Quarzprisma, auch wenn 

 seine optische Achse zur Halbierungslinie 

 des brechenden Winkels senkrecht steht, 

 und der Strahl im Minimum der Ablenkung 

 hindurchgeht, Doppelbilder ergeben, die bei 

 feineren Beobachtungen storen miissen. Man 

 vermeidet die Doppelbilder nach dem Vor- 

 gange von C o r n u , indem man das Prisma 

 aus 2 Halften zusammensetzt, einer rechts- 

 drehenden und einer linksdrehenden. 



Die Erklarung der Drehung der Polari- 

 sationsebene in Fliissigkeiten und Losungen 

 ist ebenfalls in der Zerlegung des Strahls in 

 2 entgegengesetzt zirkular polarisierte Teile 

 von ungleicher Fortpflanzungsgeschwindig- 

 keit zu suchen Wahrend bei Kristallen 

 in der Kristallsymmetrie selbst die Ursache 

 der ungleichen Beeinflussung der Licht- 

 strahlen in den verschiedenen Richtungen 

 zu suchen ist, miissen wir bei Fliissigkeiten 

 annehmen, daB bereits in den Molekiilen 



selbst die entspreehenden Symmetrieverhalt- 

 nisse auftreten. wiihrend die Molekiile unter- 

 einander regellos gemischt sind. Nach 

 [van't Ho If und L <> Bel i'indet sich in 

 der Tat optische Aktivitilt in organ ischen 

 Fliissigkeiten nur bei Anwesenheit eines 

 asymmetrischenKohlenstoffatoms ini Molekiil, 

 d. h. eines Atoms, (lessen 4 Valenzen 

 (lurch 4 verschiedene Radikalc ircsattigt 

 sind, die man sieh an den 4 Ecken eines 

 Tetraeders angebracht denken kann, in 

 dessen Mitte das Kohlenstoffatom sich 

 befindet. 



Durch eine ahnliche Kombination von 

 3 Prismen, wie F r e s n e 1 beim Quarz be- 

 nutzte, ist es F 1 e i s c h 1 auch gelungen, 

 den Nachweis der Zerlegung der Strahlen 

 in 2 zirkulare in optisch aktiven Fliissig- 

 keiten experimenteU zu erbringen. 



Vollstandige mathematische Theorien jfiir 

 die Drehung der Polarisationsebene sind von 

 den verschiedenen Lichttheorien aus entwickelt 

 worden. D r u d e hat diese Entwickelungen 

 auf Grund der elektromagnetischen Auffassung 

 des Lichtes gegeben. Der Grundgedanke dabei 

 ist der, daB die Bewegung eines elektrischen 

 Teilchens (Elektrons) nicht allein durch die an 

 seinem Orte herrschende Kraft X, Y, Z be- 

 stimmt ist, sondern daB die Kraftverteilung in 

 der Umgebung, also die Differentialquotienten 



> i i ; usw. mitbestimmend sind. 

 ox oy oz ox 



Dadurch treten an Stelle der einfachen Glieder 



if' If 7TF' * n den Max well schen Glei- 



chungen (siehe unter 2 ,,F r e s n e 1 s Reflexions- 

 forraeln") die erweiterten Forrneln 



dt 



und entsprechend fiir Y und Z. Von diesen 

 Gleichungen aus wird dann D r u d e ebenfalls 

 zu der Zerlegung des Lichtes in 2 zirkular 

 polarisierte Strahlen ungleicher Fortpflanzungs- 

 richtung gefiihrt. 



Um das optische Drehungsvermogen ver- 

 schiedener Substanzen bequemer vergleichen 

 zu kb'nnen, hat man noch den Begriff des 

 spezifischen Drehungsvermogens [a] auf- 

 gestellt. Dasselbe berechnet sich nach der 



Formel [a] =-- p r; hier bedeutet 1 die Lange 



der vom Licht durchlaufenen Sub&tanz in 

 Dezimetern, a den bei dieser Lange beob- 

 achteten Drehungswinkel und d die Dichte 

 der Substanz. In diesem Shine ist das 

 spezifische Drehungsvermogen von Quarz 

 830 fiir gelbes Licht (D-Linie). Zucker- 

 losung 66. Diese GroBe andert sich je- 

 doch ein wenig rait der Konzentration und 

 dem Losungsmittel. Nach L a n d o 1 1 ist 

 im allgemeinen [a] == A + Bq + Cq 2 , wo q 

 die in 100 Gewichtsteilen Losung enthaltene 

 Gewichtsmenge des Losungsmittels ist, und 

 A, B, C Konstanten sind. 



