Lichtreflexiorj 



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hindurchgehende Lielit nach alien Rich- 

 tungen gleichmaBig verteilt sein muB. Der- 

 artiges Licht heiBt diffus und wir sprechen 

 von diffuser Reflexion. Rauhe Flachen in 

 diesem Sinne bieten unter anderen matt- 

 geschliffenes Glas, gewohnliches weiBes Pa- 

 pier. Dabei zeigt sich aber, daB keine Flache 

 wirklich vollkommen rauh ist. Z. B. eine 

 matte Glastafel oder eine Flache rauhen 

 Zeichenpapiers wirft wohl sehr steil auf- 

 fallendes Licht diffus nach alien Seiten aus- 

 einander; sowie man aber das Licht sehr 

 flach auffallen la'Bt, so fangen diese Flachen 

 schon an, ahnlich wie ein Spiegel zu wirken, 

 d. h. sie werfen das Licht in einer Richtung 

 wesentlich starker zuriick wie in den anderen. 

 Bei solchen rauhen Flachen sprechen wir 

 von dem Glanz der Flache und verstehen 

 darunter die Fahigkeit, flach einfallendes 

 Licht mehr oder weniger gut zu spiegeln. 

 Keine rauhe Flache ist ganz ohne Glanz 

 und es ist in manchen Fallen, z. B. in der 

 Photometric oftmals eine besondere Aufgabe, 

 weiBe Flachen herzustellen, die moglichst 

 geringen Glanz haben, also moglichst voll- 

 kommen rauh sind. 



Weiter haben wir zu unterscheiden zwi- 

 schen Reflexion, die nur an der Oberflache 

 erfolgt und solcher, die erst erfolgt, nachdem 

 das Licht schon bis zu gewisser Tiefe in 

 das zweite Medium eingedrungen ist. Die 

 nur von der Oberflache erfolgende Reflexion 

 muB stets Licht der gleichen Farbe ergeben, 

 wie das einfallende Licht hat; also bei weiBem 

 einfallendem Licht auch selbst weiB sein. Nur 

 Licht, das in die Tiefe des zweiten Mediums 

 eingedrungen ist und claim zuriickkehrt, 

 kann hier durch Absorption verandert sein, 

 so daB sich nicht mehr alle auffaUenden 

 Farben im reflektierten Licht finden. So ist 

 denn auch das von der Oberflache einer tief- 

 blauen Glastafel reflektierte Licht rein weiB, 

 wenn das einfallende Licht weiB war. Das 

 Spiegelbild in einer blauen Glastafel zeigt 

 durchaus die natitrlichen Farben des ge- 

 spiegelten Gegenstandes, nur muB man, um 

 dies Spiegelbild zu sehen, die Riickseite der 

 Glastafel schwarzen, denn sonst erhalt man 

 auch das Spiegelbild von dieser Riickseite, 

 und dies Spiegelbild ist, da seine Strahlen 

 durch das blaue Glas bin- undzuriickgegangen 

 sind, natiirlich blau gefarbt. Alle Korper, 

 die nur mit der Oberflache reflektieren, 

 mussen daher im weiBen Licht weiB oder 

 farblos grau aussehen; blaues, oder 

 irgendwie sonst gefarbtes, Glas, das mattge- 

 schliffen ist und dessen Riickseite geschwarzt, 

 ist, sieht daher grau aus. Alle Korper, die 

 in weiBem Licht gefarbt erscheinen, lassen 

 daher das Licht stets bis zu gewissem Grade 

 in sich eindringen, iiben auf das eindringende 

 Licht Absorption aus und mengen das aus 

 der Tiefe reflektierte Licht dem von der 



Oberflache reflektierten bei (Naheres siehe im 

 Artikel , ; K a r b e"). Tritt beim EindriiiKrn 

 in die Tiefe keine Absorption fin, so ist das 

 gesamte zuriickgeworfene Licht natiirlich 

 auch weiB. Ein Beispiel I'iir dicscn Fall 

 bietet eine dichte Sclmcedecke. Das Licht 

 dringt auch hier in die Tiefe ein, wird jedoch 

 an den unendlich vielen Krislalhiadeln nach 

 alien Richtungen reflektiert und kchrt 

 groBtenteils als vollkommen diffuses Licht 

 wieder zuriick; daher die Undurehsichtigkeit 

 des Schnees, obwohl doch jede einzelnc Ki>- 

 nadel durchsichtig ist. 



Haben wir jedoch keine rauhe. snmh-ni 

 eine glatte Oberflache, so gelten fiir dm 

 reflektierten Lichtstrahl folgende zwei <!<- 

 setze: 



Errichten wir an der Stelle, wo der an- 

 kommende Lichtstrahl die Trennungsflache 

 erreicht, ein Lot zu dieser Flache und 

 nennen es das Einfallslot, so 



1. liegt der reflektierte Strahl in der 

 Ebene, die durch den ankommenden Strahl 

 und das Einfallslot gelegt ist; 



2. ist der Winkel zwischen einfallendem 

 Strahl und Einfallslot der gleiche wie zwischen 

 Einfallslot und reflektiertem Strahl. 



Die genaueste experimentelle Bestati- 

 gung dieser bei den Gesetze wird erhalten, 

 wenn mit einem um eine horizontale Achse 

 drehbaren Fernrohr (Theodoliten) der Hohen- 

 winkel eines Sternes einmal direkt gemessen 

 wird und einmal, indem man auf das Spiegel- 

 bild des Sternes in einem Quecksilberspiegel 

 einstellt. 



Ist in der Figur 1 A die Dtehungsachse 

 des Fernrohrs, Q der Quecksilberspiegel und 



Fig. 1. 



steht der Stern in der Richtung nach S 

 und S y , so sind AS und QS' wegen der un- 

 endlich groBen Entfernung des Sterns pa- 

 rallel. Visiert man dann mit dem Fernrohr 

 einmal direkt nach dem Stern, dann nach 

 dem Horizont und dann nach dem Spiegel- 

 bild des Sterns, so findet man den Winkel a 

 zwischen der ersten und zweiten Stellunu' 

 stets genau gleich dem zwischen der zweiten 

 und dritten Stellung, /?, woraus aus leicht zu 



