Lichtreflexion 



scheinbar gewinnt, zum Teil wieder durch 

 ungenauere Ablesbarkeit verloren geht. Ver- 

 suche, die Empfindlichkeit durch mehrfache 

 Spiegehmg zu steigern, wurden neuerdings 

 von W. Volkmann und Geiger ge- 

 macht. Da bei jeder Reflexion einer Drehung 

 des einfallenden Strahls die doppelte Dre- 

 hung des reflektierten entspricht, so kann 

 man beim Messen sehr kleiner Drehungen 

 durch mehrfache Reflexion des Lichtzeigers 

 an feststehenden Spiegeln die urspriingliche 

 Drehung auf das Mehrfache vergroBern, ohne 

 die gesamte Lange des Lichtzeigers wesentlich 

 zu vergroBern. Inwieweit auf diesem Wege 

 eine praktisch wertvolle Steigerung der Emp- 

 findlichkeit in der Spiegelablesung erreichbar 

 ist, hangt wesentlich von der Giite der ver- 

 wendeten Spiegel ab, da jeder Fehler in 

 den spiegelnden Flachen bei dieser Ablesungs- 

 weise mit vergroBert wird und die Genauigkeit 

 wieder herabsetzt. 



Als eine besondere Form der Pogg en- 

 do rfschen Spiegelablesung kann man die 

 Methode der Autokollimation an- 

 sehen. Bei dieser ist. die Skala in das Okular - 

 gesichtsfeld des Fernrohrs hineingelegt und 

 hier als feine Skala sichtbar, bei S in Figur 13. 



Fig. 13. 



Die Halfte des Gesichtsfeldes ist durch das 

 kleine Beleuchtungsprisma p bedeckt, durch 

 dieses fallt Licht nahezu in die Achse des 

 Fernrohrs, gelangt durch das Objektiv auf 

 den Spiegel Sp und wird durch das Objektiv 

 zuriick auf die Skala geworfen. Da zugleich 

 auf der Grunclflache des Prismas eine kleine 

 Indexmarke angebracht ist, so erscheint ein 

 Bild dieser Marke auf der Skala. Sobald 

 der Spiegel sich dreht, wandert die Marke 

 vor der Skala. 



Die alteste Anwendung einer derartigen 

 Ablesung linden wir in der Anwendung des 

 GauBschen Okulars. Bei diesem ist zwischen 

 Fadenkreuz F (Fig. 14) und Okular eines 



F 



Fig. 14. 



Fernrohrs eine schrag gestellte Glasplatte P 

 angebracht. Diese hindert nicht das Hin- 

 durchsehen, gestattet aber durch ein seitliches 

 Fenster Licht in die Fernrohrachse zu reflek- 

 tieren. Wird dieses Licht durch eine clem 

 Fernrohr gegenuberstehende ebene Flache in 



das Fernrohr zuriickgeworfen, so erscheint 

 das Gesichtsfeld im Okular hell beleuchtet 

 und in diesem hellen Gesichtsfeld erscheint 

 das Bild des Fadenkreuzes noch einmal als 

 Schattenbild. Deckt sich dies Schattenbild 

 mi! dem Fadenkreuz selbst, so steht die 

 spiegelnde Flache genau senkrecht zur Fern- 

 rohrachse. 



Diese Methode der Senkrechtstellung 

 einer Flache zu einem Fernrohr findet be- 

 sonders Verwendung beim Messen von Pris- 

 men- und Kristallwinkeln zum Zwecke der 

 Bestimnmng des Brechungsindex (vgl. den 

 Artikel ,,Lichtbrechung"). 



3. Spharische Spiegel. Ist die spiegelnde 

 Flache in Form einer Kugelschale gekrummt, 

 so entsteht ein spharischer Spiegel^ und zwar 

 ein Hohlspiegel oder K o n k a v - 

 s p i e g^e 1 , wenn die spiegelnde Seite nach 

 dem Kugelinnern zu liegt, dagegen ein 

 Konvexspiegel, wenn sie nach auBen 

 hin liegt. Die einfachsten Verhaltnisse fiir 

 den Strahlengang bei solchen Spiegeln haben 

 wir, wenn die einfallenden Strahlen nahe beim 

 Kugelmittelpunkt vorbeigehen. Solche Strah- 

 len heiBen Zentralstrahlen. 



Bei einem Hohlspiegel mb'ge C der Kugel- 

 mittelpunkt sein (Fig. 15), A ein lichtaus- 

 sendender Punkt; AC treffe die Mitte M des 

 Spiegels, dann heiBt AM die Achse. Ein 

 Strahl AP wird dann nach PB reflektiert, 

 wenn Winkel APC = CBP ist. Da CP die 

 Halbierungslinie de? Winkels bei P ist, so 



AP AT 

 gilt dann die Proportion = ~. 



-Di (_ P 



Fig. 15. 



Geht nun der Strahl AP sehr nahe an 

 C vorbei, so daB die Winkel bei P sehr spitz 

 sind. so konnen wir jedenfalls angenahert 



setzen 



AP AM 



Bezeichnen wir nun den 



BP " " BM' 



Abstand von A bis M, Obiektabstand, mit a, 

 den Abstand von M bis B, Bildabstand, mit b, 

 also BM mit b, und den Abstand von 

 C bis M mit r, so wird 



a 



-b 



^ 



b 



od?r ar ab _ 

 r+b 



br ar folglieh 



r a 



Aus dieser Gleichung ersehen wir, daB 

 dann, wenn das Objekt A sehr weit entfernt 



ist. unendlich weit, a = 00, b= -- wird, 



