Lichtreflexion 



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Uragekehrt verhindort auch das Vorhan- 

 densein der spharischen Aberration, daR man 

 die von cinem Punkte ausgehenden Licht- 

 strablen alle genau parallel in den Raum hin- 

 auswerfen kann, wie es bei S h e i n - 

 w e r f e r n verlangt wird. Deswegen diirfen 



Fig. 18. 



auch die bei Scheinwerfern verwendeten 

 Spiegel nicht als Kugelfliichen gebogen oder 

 gescnliffen sein, sondern mussen einer anderen 

 Flache folgen. Die hierfiir erforderliche 

 Flache ist die Parabel. 



Ganz Jihnliche Verhiiltnisse wie beim 

 Hohlspiegel haben wir beim Konvex- 

 R p i e g e 1. Wendeii wir dieselben Bezeich- 

 nuiigen an, so ist npch Figur 18 PC jetzt die 

 Halbierungslinie des Aufienwinkels von dem 



AP AC 

 jetzt 



Dreieck APB. 



Setzen wir wiecler 



Daher ist 

 AP 



PB 



PB BC 



als sehr nahe eleich 



AM 

 MB 



and bczeiehnen AM mit A, MB mit b, 



AC 



CM mit r, also MC - r so wird ^ 



a 



= . oderab rb = 

 b 



BC r b 



ar ab ; 2ab = br ar 



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also wieder ' . Damit ist wieder 



r a b 



die Uebereinstimmung mit den allgemeinen 

 Abbildungsgesetzen erreicht. Auch der Kon- 

 vexspiegel hat einen Brennpunkt, der in der 

 Mitte zwischen dem Scheitel und clem 

 Krummungsmittelpunkt liegt: die Brenn- 



weite ist wieder . 



Die Bilder von reellen 



Objekten sind .jetzt stets nur virtu ell und 

 aufrechtstehend. Auch in diesem Falle kann 

 man durch die gleiche zeiclmerische Kon- 

 stmktion wie beim Hohlspiegel alle diese 

 Beziehungen bestatigen. Man kann die Bilder 

 im Konvexspiegel also immer nur subjektiv 

 sehen. Unendlich feme Objekte werden 

 sehr klein, aber in endlicher Entfernung 

 hinter clem Konvexspiegel abgebildet. Der 

 ganze unendliche Raum erscheint also in 

 diesem Spiegel in der Tiefenerstreckung auf 

 eine recht kleine Strecke zusammengedrangt. 



Nahert man sich einem solchen Konvex- 

 spiegel mehr und mehr, so koninit einem das 

 S])iegelbild immer mehr entgegcn und wachst 

 bestandi^, )is rs bcitn Beriiliren der S])iegel 

 die naturliclie (IriHlc (>rreicht. Diese Er- 

 seheinungen lassen sich leicht in den grol/n-n 

 Glaskugeln beobachten, die man oft in 

 Garten aufgestellt findet, aber auch in 

 jedem annahernd km-'eliu; gct'ormten blanken 

 Geschirr. 



4. Totalreflexion. Bei alien bisher 

 aufgefiihrten Erscheinungen iiber Licht- 

 reflexion war keine Riicksicht genommen 

 auf die Intensitat des reflektierten Lichtes 

 im Vergleich zuni einfallenden: es war nur 

 gesagt, claB das Licht im allgemeinen beim 

 Auftreffen auf eine Grenzflache in zwei Teile. 

 den reflektierten und den eindringenden 

 Teil, zerlegt wird, so dafi der reflektierte 

 jcdenfalls von geringerer Intensitat sein muB 

 als der einfallende. Die genaueren Intensitats- 

 verhaltnisse zwischen diesen Strahlen finden 

 ihre Behandlung in dem Artikel ,, L i c lit - 

 polarisation". Es gibt aber einen Fall, 

 der hier besonders besprochen werden muB, 

 das ist der Fall, in dem ein gebrochener 

 Strahl iiberhaupt nicht zustande kommen 

 kann, so daB die gan/e Lichtintensitat sich 

 im reflektierten Strahl wiederfindet. In 

 diesem Falle spricht man von Totalreflexion. 



Zwischen dem einfallenden und dem ge- 

 brochenen Strahl findet die Beziehung statt, 

 daB der Sinus des Einfallswinkels zum Sinus 

 der Brechungswinkel im Verhaltnis des Bre- 

 chungsindex steht (vgl. den Artikel Licht - 

 brechung"). Von diesen beiden Winkeln 

 ist daher jener im optisch diinneren Medium 

 stets der groBere, der groBte Wert, den 

 dieser aber haben kann, ist 90. Zu diesem 

 Werte von 90 berechnet sich nach dem 

 Werte des Brechungsindex ein ganz be- 

 stimmter zugehoriger Winkel 6 und wenn der 

 Einfallswinkel im optisch diinneren Medium 

 gerade 90 ist, so gibt der berechnete Win- 

 kel (3 die Richtung des gebrochenen Strahls 



Fig. 19. 



fiir diesen streifenden Eintritu Offenbar 

 kann dann in den Winkelraum 90 ft (s. 

 Fig. 19) kein Licht von der Seite des diinneren 



