Lichtreflexion 



Die groBen Werte dieses Reflexionsvermogens 

 bedingen den Glanz des reflektierteu Lichtes, 

 M e t a 1 1 g 1 a n z. Alle diese Zahlen werden 

 iibrigens in hohem Grade beeinfluBt von geringen 

 Verunreinigungen der MetaUoberflache. 



Da der Absorptionskoeffizient k in sehr 

 merkliclicni Grade von der Wellenlange ab- 

 zuhangen pflegt, so ergibt sich, daB, wenn 

 man den Lichtstrahl zwischen zwei parallelen 

 Metallspiegeln bin und her reflektieren HiBt, 

 die Farbe, fiir die k am groBten ist, immer 

 mehr hervortreten muB, da ihre Tntensitat bei 

 der Reflexion am wenigsten abnimmt. Durcli 

 derartige mehrfache Reflexion kann man 

 daber die Eigenfarbe des Metallglanzes, z. R. 

 beim Gold und Kupfer bedeutencl mehr 

 hervortreten lassen. 



Vergleicht man schlieBlich noch die op- 

 tischen Konstanten k und n, wie sie durch 

 die Messungen an reflektierten Lichtstrahlen 

 ermittelt worclen sind, und wie sie in gleicher 

 Weise durch direkte Absorptionsmessungen 

 und durch prismatische Ablenkung (nach 

 K u n d t) gefunden wurden, mit der Deu- 

 tung, die diesen Werten nach der elektro- 

 magnetischen Lichttheorie gegeben werden : 

 muB und die durch die oben bereits ange- 

 fiihrten Formeln e=n 2 - - k 2 und nk = = a T 

 ausgedriickt werden, so findet man zunachst 

 sehr schlechte Uebereinstimmung. f be- 

 deutet die Dielektrizitatskonstante und da 

 k nach den oben angefiihrten Zahlen stets 

 groBer als n ist, so wiirde ein negativer 

 Wert von e sich ereeben, was gar keinen 

 Sinn hat. Ebenso ist nk fiir Quecksilber 

 bedeutend groBer als fiir Silber, wahrend 

 doch das Leitvermogen a fur Silber bedeutend 

 groBer als fiir Quecksilber ist. 



H a g e n und Rubens haben daher 

 die optischen Eigenschaften der Metalle fiir 

 wesentlich groBere Wellenlangen untersucht, 

 als im Gebiet der sichtbaren Strahlen vor- 

 kominen. Sie erhielten sehr einfache For- 

 mebi durch folgende Vereinfachungen. A.US 



= n 2 - - k 2 undji 2 ^ = o 2 1 2 folgt zunachst 

 ^e+J^e 2 + o a T 2 und n a = + y,e 



y^T^^F^p; Nun bedeutet in den 

 Maxwell schen Gleichungen, wie sie oben 

 hmgeschrieben wurden a das elektrische Leit- 

 vermogen im absoluten elektrostatischen 

 MaBsystem. Fiir das schlecht leitende Queck- 

 silber ist aber a schon gleich 9.56.10 15 . 



Es ist ferner T = = - = ~^ t E s wird also 

 o T fiir Quecksilber gleich 9,50.10 s ^. Be- 1 



nutzeu wir also recht grofie Wellenlangen 

 von der Ordnung I - JO// = 10- 3 cm, so 

 nimmt aT Werte an, die'mehrere hundert 

 Einheiten bclnm-cn Diesen jrroBen Xalilcn 

 gegeniiber kann aber snwohl < , g in den 

 Formeln fiir k 2 und n- also auch fin der For- 

 mel fiir J r vernaehlassigt werden. Daun 

 wird aber einfach n k = T und 



:'. .lO 10 



Auch der Wert von J r wurde von Hag en 

 und Rubens in ihrer abschlieBenden Arbeit 

 nicht mehr direkt gemessen, da derselbe bei 

 alien Metallen sehr nahe gleich der Einheit zu 

 erwarten Avar, und deswegen der Unterschird 

 fiir die verschiedenen Metalle nicht deutlicti 

 hervorgetreten ware. Sie bestimmten viel- 

 mehr direkt die Different 1 J r , d. h. den 

 Betrag, der absorbiert wurde; und diesen 

 Betrag konnten sie finden durcli die Ueber- 

 legung, daB nach dem K i r c h h o f f schen 

 Gesetz die Emission und die Absorption ein- 

 ander gen an entsprechen muBten. Die 

 Emission von Strahlen der groBen Wellen- 

 langen wurden fiir die verschiedenen Metalle 

 dadurch bestimmt, daB aus der Strahlung, 

 die bei einer bestimmten Temperatur (170") 

 von der Metallflache ausgesandt wurde, "nach 

 der Reststrahlenmethode (siehe weiter unten) 

 diegrpfien Wellenlangen ausgesondert wurden, 

 und ihre .Tntensitat mit der Jntensitat der 

 Strahlung gleicher Wellenlange, die von 

 einem schwarzen Korfter ausging. verglichen 

 wurde. Es fand sich so fiir alle untersuchten 

 Metalle aufier Wismut CAg, Ca, An, Al, 

 Zn, Cd, Pt, JNi, St, Fe, Hg, RotguB, Mangamin, 

 Constantan, Patentnickel> fiir die Wellen- 

 langen /. = 25,5 JLI und ;. = 12 // sehr gute 

 Uebereinstimmung mit der Formel 



E = = 1 J r 



3.10 10 



1 / 3.1 



|/ ~l 



Die Messungen waren so sicher und ge- 

 nau, daB aus den Messungen des Emissions- 

 vermogens direkt das Leitvermogen des 

 Metalls bei der gleichen Temperatur er- 

 mittelt werden konnte. Gan/ besondere 

 Sorgfalt muBte alJerding? clabei auf die 

 Herstellung absolut reiner Metallober- 

 flachen verwandt werden. Bei I = :4 // 

 zeigten sich schon merkliche Abweichungen 

 und bei noch kleineren Wellenlangen, be- 

 sonders den Wellenlangen des sichtbaren 

 Lichtes versagt die Formel fiir E und J r 

 vollstandig. Der Grund fiir dies Versagen 

 der Formel liegt darin, daB alle aus den 

 Maxwell schen Gleichungen unmittelbar 

 gewonnenen Beziehungen stets nur soweit 

 Giiltigkeit haben konnen, als Unterschiede 

 in der Fortpflanzungsgeschwindigkeit des 

 Lichtes verschiedener Wellenlange, also Dis- 



