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Liclitivt'lpxioii 



persion, nicht in Frage kommen, denn die 

 Maxwell schen Gleichungen allein fiihren 

 noch nicht zur Erklarung der Dispersion. 

 Solange die Schwingungen langsam, die ! 

 Wellenlangen groB im Vergleich zu den 

 Eigenschwingungen der Moleklile sind, ist eine 

 solche AuBerachtlassung der Dispersion zu- 

 lassig. Nach den Versuchen von H a g e n j 

 und Rubens trifft dies offenbar zu fur j 

 die untersuchten Metalle auBer Wismuth bis j 

 A == 12 jU und ungenahert noch bis A == 4 / a, 

 dann aber fangen offenbar die Eigenschwin- 

 gungen der Molekiile an, die einfachen Ver- 

 haltnisse der elektromagnetischen Theorie 

 storend zu beeinflussen. Man kann dies auch 

 so aussprechen: nur bis zu diesen groBen 

 Wellenlangen ist das Absorptionsvermb'gen 

 einfach durch das elektrische Leitvermogen 

 des Metalls bestimmt, bei den kleineren 

 Wellen fangen die Eigenchwingungen der 

 Molekiile an, einen merklichen Teil der Ab- 

 sorption auszumachen. 



6. Reststrahlen. Die metallische Re- 

 flexion ist dadurch charakterisiert, daB die 

 reflektierende Substanz die auffallenden 

 Strahlen stark absorbiert, und zwar so stark, 

 daB die Absorption bereits auf der Strecke 

 einer Wellenlange einen merklichen Wert er- 

 reicht. 



Diese stark absorbierten Strahlen werden 

 zugleich sehr stark reflektiert; dadurch ent- 

 steht der metallische Glanz. Da die metal- 

 lische Reflexion sich in vielen Fallen auf 

 ein bestimmtes Spektralgebiet beschrankt, 

 so wird bei mehrfacher Reflexion zwischen 

 Flatten aus dem gleichen Material im re- 

 flektierten Licht diese Zone des gesamten 

 Spektrums immer mehr hervortreten, so 

 daB sich hierin eine Moglichkeit bietet, die 

 metallisch reflektierten Strahlen von den 

 iibrigen mehr und mehr zu trennen; sie 

 schlieBlich fast ganz auszusondern. Hierauf 

 griindet sich eine Methode, ein beliebiges 

 Material daraufhin zu priifen, ob es in irgend- 

 einem Gebiet des nicht sichtbaren Spektrums 

 gewisse Strahlen metallisch reflektiert. Man 

 lasse das Licht der Lichtquelle L (Fig. 24) 

 von den Flatten P 15 P,, P 3 , P 4 der zu prii- 

 fenden Substanz reflektieren, dann erreicht 

 es den Hohlspiegel H und wird von diesem 

 nach T hin konzentriert. Hier ist ein In- 

 strument aufzustellen, das die Strahlungs- 

 intensitat moglichst empfindlich nachzu- 

 weisen vermag, eine Thermosaule oder eiu 

 Bolometer. Besitzt die Substanz fiir ein 

 bestimmtes Gebiet metallische Reflexion, so 

 wird dieses Gebiet, nur wenig geschwacht in 

 T zur Wirkung kommen, wahrend alle an- 

 deren Strahlen durch die Reflexionen wesent- 

 lich an Intonsitat verloren haben. Be- 

 stimmt man noch durch ein Beugungsgitter 

 oder prismatische Zerlegung durch ein Prisma 

 bekannter Dispersion die Wellenlange der 



in T wesentlich wirksamen Strahlen, so ist 

 das Gebiet der metallischen Reflexion bei 

 der betreffenden Substanz festgelegt. Diese 

 Strahlen, die so bei mehrfacher Reflexion 

 iibrig bleiben, sind von Rubens Rest- 

 strahlen genannt. 



Die Reststrahlen haben insofern beson- 

 deres wissenschaftliches Interesse gewonnen, 

 als sich aus theoretischen Griinden erwarten 

 lieB, daB alle Substanzen ein Gebiet metal- 

 lischer Reflexion im Ultrarot haben miissen. 

 Da diese Reststrahlen zum Teil im auBersten 

 Ultrarot auftreten, so gibt die Reststrahlen- 



T 



Fig. 24. 



methode zugleich ein Mittel, Strahlen sehr 

 langwelligen Lichtes nachzuweisen und zu 

 isolieren. Es hat sich dadurch nachweisen 

 iassen, daB in der Strahlung ernes heiBeu 

 Korpers noch Wellenlangen von fast 0,01 mm 

 vorkommen. Das ist um so bedeutsamer, 

 als bis zur GrbBe von 0,5 mm bereits elek- 

 trische Wellen sicher hergestellt werden 

 konnten, so daB das Gebiet der elektrischen 

 Wellen schon fast bis an das Gebiet der von 

 heiBen Kb'rpern emittierten Wellen heran- 

 reicht. 



Der theoretische Weg, der zu den Rest- 

 strahlen gefiihrt hat, ist folgender: die 

 Theorien der Dispersion nach Keiteler 

 und Helm h o 1 1 z fuhren fiir den Brer-h- 

 ungsindex einer beliebigen Substanz zu der 

 Formel 



n 2 = b 2 -i, ._ + 



Hier bedeutet n den Brechungsindex und ). 

 die Wellenlange, die iibrigen GroBen sind 

 Konstanten. Es zeigt sich nun, daB der 

 Grb'Be /1 2 die Deutung gegeben werden 

 kann, daB sie die Wellenlange im Ultrarot 

 darstellt, fiir die die Substanz vollkommen 

 absorbiert. Oder man kann auch umgekehrt 



