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sammensetzung des Gemisches in Molen- 

 briichen auftragt. Ebenfalls sehr einfache 

 Gesetze, die theoretisch ableitbar sind, gelten 

 fiir solche Gemische, in dcnen die eine Kom- 

 ponente in groBem UeberschuB vorhanden 

 1st, ftir verdiinnte Lbsungen. Hierfiir sei 

 auf den Abschnitt liber den Dampfdruck von 

 Losungen fester Kbrper in Fliissigkeiten ver- 

 wiesen. 



Eine ebenso groBe Mannigfaltigkeit wie 

 die Dampfdrucke fliissiger Gemische zeigen 

 auch ihre anderen Eigenschaften. Beim Ver- 

 mischen findet teils Kontraktion. teils Dila- 

 tation statt, teils Temperaturerhohung, teils 

 Temperaturerniedrigung. Oft pflegt be- 

 sonders starke Kontraktion mitgroBer Warme- 

 entwickelung Hand in Hand zu gehen, was 

 mbglicherweise auf Bildung einer chemischen 

 Verbindung zuriickzuf iihren ist. Van d e r 

 W a a 1 s hat eine allgemeine Theorie der 

 Fliissigkeitsgemische aufgestellt, die jedoch 

 die Tatsachen nur in groBen Ziigen wieder- 

 gibt. Von Gemischen mit mehr als zwei 

 Komponenten sind nur noch die ternaren 

 mehrfach untersucht worden, wobei ahnliche, 

 aber kompliziertere Verhaltnisse gefunden 

 wurden wie bei den binaren Gemischen. 



6c) In festen Ivor pern. Derartige 

 Losungen sind kaum bekannt, doch diirften 

 hier dieselben Gesetze gelten, wie ftir feste 

 Losungen im allgemeinen, Weshalb auf diesen 

 Abschnitt verwiesen sei. 



7. Losungen von festen Korpern. ya) In 

 G a s e n. Falls ein fester Korper einen merk- 

 baren Dampfdruck besitzt, so verdampft er 

 in ein Gas wie ins Vakuum. TJeberhaupt gilt 

 hier genau das fiir Losungen von Fliissig- 

 keiten in Gasen Gesagte. Bemerkenswert ist, 

 daB auch bei festen Korpern die Lbsliehkeit 

 durch Erhbhung des Druckes manchmal 

 stark gesteigert werden kann. 



7b) In Fliissigkeiten. a) Allge- 

 m e i n e s. TJnter den Losungen bean- 

 spruchen diejenigen fester Korper in Fliissig- 

 keiten, und unter ihnen wieder die verdunn- 

 ten Losungen aus verschiedenen Griinden das 

 weitaus grb'Bte Interesse. Erstens haben wir 

 es praktisch meistens mit solchen Losungen 

 zu tun. Die meisten chemischen Reaktionen 

 bei der Analyse, in der Technik und in der 

 Natur spielen sich zwischen Stoffen in ge- 

 lostem Zustande ab. Zweitens sind die Eigen- 

 schaften dicser Losungen, iiamentlich der 

 verdiinnten, theoretisch wie experimentell am 

 besten untersucht, und es haben sich hierbei 

 eine Reihe einfacher und aus allgemeinen 

 Prinzipien ableitbarer GesetzmiiBigkeiten er- 

 geben, welche eine glanzende und auBerst 

 fruchtbare Entwicklung aller hierm.it zu- 

 sammenhangendcn Tcile der Chemie und physi- 

 kalischen Chemie ermb'glicht haben. Wir wollen 

 nun zuerst die allgemeine Theorie derLb'sungen, 

 die wir hauptsachich den grundlegenden Ar- 



mog- 



beiten van't Hoffs verdanken, in 

 lichst einfacher und anschaulicher Form ent- 

 wickeln, um im zweiten Abschnitt eine be- 

 sonders wichtige und interessante Klasse von 

 Losungen, die der Elektrolyte deren Theorie 

 A r r h e n i u s gegeben hat, zu besprechen. 

 Es ist noch zu bemerken, daB diese Theorie 

 der Losungen auch fiir alle anderen Arten von 

 Losungen z. B. von Fliissigkeiten und Gasen 

 in Fliissigkeiten und fiir feste Losungen gilt, 

 zum Toil natiirlich in etwas veranderter Form. 

 Es soil hierauf an den geeigneten Stellen 

 hingewiesen werden. Da jedoch, wie oben 

 bemerkt, die Losungen fester Korper in 

 Fliissigkeiten aus verschiedenen Griinden 

 eine Vorzugsstellung einnehmen, so wird erst 

 bei ihrer Besprechung die allgemeine Theorie 

 der Losungen behandelt, wie sie auch histo- 

 risch zuerst an ihnen entwickelt wurde. 



Osmotischer Druck der Lo- 

 sung. Isotonische Losungen. 

 Man geht hierzu am besten nach v a n 't 

 H o f f vom Begriff des o s m o t i s c h e n 

 Druckes aus, fiir dessen ausfiihrlichere 

 Darstellung auf den Artikel s m o t i - 

 s c h e Theorie" verwiesen sei, wahrend 

 hier nur folgendes erwalint sei. Es gibt ge- 

 wisse Membranen, welche die Eigenschaft 

 haben, fiir manche Stoffe undurchdringlich 

 zu sein, andere dagegen hindurchzulassen. 

 Gegen eine wasserige Zuckerlosung verhalt 

 sich z. B. eine in eine Tonzelle eingelagerte 

 Mem bran von Ferrocyankupfer derartig, daB 

 sie das Wasser leicht, den Zucker aber gar 

 nicht hindurch diffundieren laBt. Eine der- 

 artige Mem bran nennt man halbdurchlassig, 

 und man nimmt an, daB sich fiir jeden ge- 

 Ib'sten Stoff eine solche fur ilm undurchlassige, 

 impermeable, fiir das Lb'sungsmittel dagegen 

 permeable Wand finden lieBe. Habe ich 

 nun, wie in Figur 6 dargestellt, in einem GefaB 

 eine Lbsung, die durch einen 

 solchen semipenneablen Stempel 

 von reinem Losungsmittel ge- 

 trennt ist, so muB, da die Lb- 

 sung sich zu verdiinnen sucht, 

 sich ein Bestreben zeigen , den 

 fiir den gelbsten Stoff undurch- 

 dringlichen Stempel zu ver- 

 schieben, damit sich das Losungs- 

 mittel mit der Lbsung mischen 

 kann. Will man dies 

 hindem , so wird man 

 den Stempel eine Kraft , 



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ver- 

 auf 

 einen 



Fig. 6. 



Druck 



ausiiben miissen, der diesem Verschiebungs- 

 bestreben das Gleichgewicht halt. Diesen 

 Druck nennt man den osmotischen Druck 

 der Lbsung. Anschaulich kann man sich 

 sein Zustandekommen klar machen, wenn 

 man bedenkt, daB von den Molekiilen in der 

 Lbsung, die infolge der Temperaturbewegung 

 hin und herfahren, die Lbsungsmolekiile auf 

 den Stempel iiberhaupt keinen Druck aus- 



