Lut'tilnirk 



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Luftdruck und Zusammensetzung in groBen Hohcn der Atmosphare. 



sind; die hochsten Polarlichter (,,bomogene 

 Bo'gen") geben indessen nur eine einzige, 

 noch unbekannte Spektrallinie (,,Polarlicht- 

 linie' 1 , Wellenlange 557 ^.//\ die clem hypothe- 

 tischen Gas Geocoronium zuzuscbreiben sein 

 diirfte. Einen weiteren Beweis fiir das Vor- 

 handensein leichter Gase oberhalb 70 km 

 Hohe bilden nach v. d e m B o r n e die Schall- 

 retlexionen, wie sie.namentlich bei der von 

 d e Q u e r v a i n beschriebenen Dynamit- 

 explosion an der Jungfraubahn am 15./XI. 

 1908 beobachtet wurden. Endlich hat Le- 

 tt a r d gezeigt, daB das Auftreten von Polar- 

 lichtern oberhalb 300 km Hohe, wie es von 

 Storm er durch photogrammetrische Hb'hen- 

 messung nachgewiesen wurde, an sich schon 

 ein Beweis dafur ist, daB die obersten Atmo- 

 sparenschichten aus leichten Gasen be- 

 stehen mtissen, da bei ungeanderter Zu- 

 sammensetzung der Luftdruck in diesen 

 Hohen bereits auf so kleine Betrage gesunken 

 sein miiBte, daB eine merkliche, mit Leucht- 

 erscheinung verbundene Absorption der von 

 der Sonne kommenden Kathodenstrahlen 

 nicht mehr eintreten konnte. 



10. Spezifisches Gewicht der Luft. 

 Ebenso wie bei festen und fliissigen Kbrpern 

 wird auch bei der Luft das Gewicht eines 

 Kubikzentimeters derselben als ihr spezi- 

 fisches Gewicht bezeichnet. Es ist clem Druck 

 proportional. Geht man vom Meeresspiegel, 

 wo der Barometerstand 76 cm betragt, um 

 1050cm in die Hohe, so sinkt der Barometer- 

 stand um 0,1 cm. Das spezifische Gewicht 

 der Luft bei einem Barometerstande von 

 76 cm ist somit, wenn wir dasjenige von 

 Quecksilber gleich 13,6 nehmen: 



; == 13. 6 x 



--= 0.00129 



Haben wir einen Barometerstand von b cm 

 Quecksilber, so ist nach dem Boyle- 

 M a r i o 1 1 e schen Gesetz das spezifische 

 Gewicht 



a = 0.00129 



76 



Diese Zahl gilt streng nur fiir die Tem- 

 peratur C. 



u. Auftrieb. Ebenso wie ein in Wasser 

 getauchter Korper einen Auftrieb erfahrt, 

 der gleich dem Gewicht ties verdrangten 

 Wassers ist, so erfahrt auch jeder in der Luft 

 befindliche Korper einen solchen Auftrieb, 

 der gleich dem Gewicht cles verdrangten 

 Luftquantums ist. Wenn dieses groBer ist 

 als das eigene Gewicht des Korpers, so be- 

 sitzt dieser eine Tendenz aufzusteigen, die 

 als Steigkraft bezeichnet wird. Man hat also 

 die fiir Luftballone wichtige Beziehung: 

 Steigkraft = Auftrieb - - Gewicht. 



Das ,,Abwiegen" eines Ballon* vor der 

 Abfahrt besteht clarin, daB man durch_Mit- 

 geben von Ballast das Gewicht beinahe 

 gleich clem Auftrieb niacht, so daB die Steig- 

 kraft fast Null wird. Die unvermeidlichen 

 j Gasverluste wahrend der Fahrt bewirken, 

 daB das Gewicht des Ballons gro'Ber wird, 

 indem ein Teil des spezifiscn leichteren 

 ! Leuchtgases oder Wasserstoffs durch die 

 schwerere Luft ersetzt wird. Diese Gewichts- 

 vermehrung muB durch dauernde Ausgabe 

 von Sandballast kompensiert werden, inn 

 die Steigkraft nicht negativ werden zu lassen ; 

 tritt dies ein, wenn der Ballast verbrancht 

 ist, oder Ventil gezogen wird, so sinkt der 

 Ballon zur Erde herab (vgl. den Artikel 



,,Luftfahrt"). 



12. Reduktion von Wagungen auf den 

 leeren Raum. Wegen des Auftriebs, den 

 sowohl die Gewichtsstlicke als auch der zu 

 wiegende Korper in der Luft erfahren, miissen 

 genaue Wagungen stets mit einer ,, Reduktion 

 auf den leeren Raum "verse hen sein. Diese ist 

 Null, wenn der zu wiegende Korper genau das- 

 ! selbe spezifische Gewicht besitzt wie die Ge- 

 wichtstiicke, und wird um so groBer, je groBer 

 der Unterschied der spezifischen Gewiclite ist. 



