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Liiftfahrt 



D 2 .v 2 

 f ache Formel W -- -^ , wobei D der Ballon- 



durchmesser, n die Hohenzahl, v die Bezugs- 

 geschwiadigkeit gegen die umgebende Luft 



und W der Luftwiderstand; 75^- -- w gesetzt 



Su .11 



gibt die einfache Form W==w.v 2 . Diese 

 vereinfachte Form folgt aus dem Ansatz fiir 



den Widerstand W == 0,22.-^- .F.v 2 , worinF 



dem Qtierschnitt des Ballones senkrecht zur Be- 

 wegungsrichtung entspricht, g = der Scliwere- 

 beschleunigung ist; y nimmt nun nach folgen- 



h 



dem Gesetz mit der Hohe ab: y y .e H ' 

 worin H die Hohe der homogenen Atmo- 

 sphare, h die augenblickliche Hohe, e den 

 naturlichen Logarithmus bedeutet und y 

 sich auf die Ausgangshohe bezieht. 



Fehlen nun vertikale Beschleunigungen, 

 so wird S = = W sein ; da der Beschleunigungs- 

 vorgang ziemlich rasch vor sich geht, stellt 

 sich bald nach dem Aufstieg des Ballons ein 

 konstantes v ein. 



Praktisch kommt dieses Gesetz in Frage, 

 wenn die Ballastmenge berechnet werden soil, 

 um einen Ballon von bekanntem Volumen, der 

 mit konstanter Geschwindigkeit v aus einer 

 bestimmten Hohe fallt, abzubremsen; der Brems- 

 ballast muB eine Steigkraft erzeugen, welche 

 die Fallgeschwindigkeit aufhebt, diese ist aber 

 gleich dem Luftwiderstand W, also W =- S = 



D 2 

 Bremsballast = -^ . v 2 kg. 



V e r g 1 e 

 Ballone. 



32.il 



oh 



Sind 



verschiedener 

 die Nonnaltragkrafte 



zweier gleich g r o B e r Ballone mit u n - 

 gleicher Fiillung K t und K 2 , so er- 

 geben sich die entsprechenden Normalhohen 

 bei den zugehorigen Hohenzahlen nj und n<> 



V V V T^ 



n, * it Iv * 



1 - r< - 1 -*-!: 11 o- ,-, . JtV2, 



\Jf \Jf 



der Hohenunterschied beider fokt also aus 



der neuen Hohenzahl n zu : ^ h 18400 .lg 



K, 



ist also konst ant (abgesehen von Tempe- 

 ratureinfllissen), unabhangig von Gewicht 

 und GroBe der Ballone, nur abhangig von der 

 Fiillung. U n g 1 e i c h g r o B e, aber g 1 e i ch 

 s c h w e r e und mit g 1 e i c h e r F ii 1 1 u n g 

 versehene Ballone, haben ihren Volumen V x 

 und V, entsprechende Hohenzahlen 



K K 



G 



n 2 = : 



G 



Ihr vertikaler Abstand ergibt sich aus der 

 neuen Hb'henzahl^/h = h x h 2 = 18400.1g ^ 



d. h. abgesehen von Temperatureinfliissen 

 ist der Vertikalabstand dieser Ballone nicht 

 vom Gewicht oder der Fiillung, sondern nur 

 vom betreffenden Volumen abhangig. 



P o e ifc h e 1 r i n g und B a 1 1 o n e t. 

 Zwei weitere Eiftrichtungen fiir Freifahrten 

 sind: 1. Das B a 1 1 o n e t. Ein Luftsack wird 

 in die untere Kalotte eingebaut, um bei ge- 

 schlossenemFullansatzAenderungen des Gas- 

 volumens durch Einblasen oder Ablassen von 

 Luft auszugleichen. Dadurch liiBt sich jede 

 beliebige Hohenlage erreichen und erhalten, 

 was bei geschickter Ausnutzung der herr- 

 schenden Winde einer Distanzfahrt sehr 

 dienlich sein karm; irgendeine Ballasterspar- 

 nis ist dagegen niemals durch das Ballonet zu 

 erlangen. 2. Der P o e s c h e 1 r i n g. Er 

 verfolgt den Zweck, den Fullansatz des 

 sinkenden Ballones unter alien Umstanden 

 offen zu halten, so da 6 die Luft eintritt und 

 einmal die auBere Form der Hiille erhalt, sich 

 dann aber auch mit dem Fiillgase mischt. 

 Wird nun der Ballon durch Ballastwurf ab- 

 gefangen, nachdem schon eiue Mischung von 

 Gas und Luft stattgefunden hat, so wird er, 

 weil sich ja die Tragkraft der Mischung zu 

 der des ursprtinglichen Fiillgases verringert 

 hat, nicht in seine vorherige Hohe zuriick- 

 kehren, sondern wie ein praller Ballon steigen ; 

 die nachteiligen Folgen des Ueberwerfens 

 werden demnach zwar vermieden, aber auf 

 Kosten der erreichbaren Hohe. 



F a h r t e c h n i k. Um das durch 

 irgendwelche Ursachen eingeleitete Sinken 

 eines Ballones vollstiindig abzubremsen, ist 

 stets eine groBere Ballastmenge notwendig 

 als der Sinkkraft entspricht, es tritt dalier 

 auch kein Stillstand ein, sondern der Ballon 

 kehrt um und geht in seine neue Gleich- 

 gewichtshohe. 



Jeder Ventilzug, jede Belastung durch at- 

 mosphiirische Einfliisse, jede Gleichgewichts- 

 storung iiberhaupt, fiihrt also am letzten Ende 

 durch Ueberwerfen zu einer Erhohung der 

 Gleichgewichtslage und die Kunst der Ballon- 

 fiihrung besteht nun darin, in moglichst_ lang- 

 samer Steigung nach moglichst langer Zeit (bei 

 Einbehaltung des Bremsballastes fiir die Lan- 

 dung) die grofiie Hohe zu erreichen; ist der 

 Ballon auf dieser Hohe einmal angelangt, so ist 

 die eigentliche Fahrt beendigt, denn nach kurzer 

 Zeit sinkt der Ballon und die Landung ist nicht 

 mehr aufzuschieben. ^lit Ausnahme der Hohen- 

 fahrten ist alle Geschicklichkeit darauf zu ver- 

 wenden, eine moglichst lange Fahrtdauer zu 

 erzielen; diese ist nun wicder vom Ballastver- 

 brauch abhangig, wahrend die Ai't der Fiillung 

 ohne EinfluB ist. Lediglich in bezug auf das 

 Ueberwerfen tritt die Ueberlegenheit des Wasser- 

 s toff ball ons zutage, weil sich (wie wir vorhin 

 s alien) die Ballastgabe durch ihr Verhaltnis zur 

 Belastung bemifit, das aber nach den spezifischen 

 Gewichten bei Wasserstoff einen um 70 % giin- 

 stigeren Wert ergibt. Um nun fiber die Art und 

 GroBe der Vertikalbewegungen des Ballones 

 orientiert zu sein (Horizontalbewegungen kommen 

 fiir Freifahrten ja nicht in Betracht), bedarf der 

 Fiihrer einiger Iiistiumcnte, die selbsttatig diese 

 Bewegungen angeben. 



Zum Messen der jeweiligen Hohenlage 



