Magnete 



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Magnete von beliebiger Form und Magneti- 

 sierung schweben sie vollkommen in derLuft. 

 Fiir ein gleichforrnig magnetisiertes Ellip- 

 soid, dessen magnetische Achse mit der Haupt- 

 achse a zusammenfallt, kann nach Riecke der 

 ,,Polabstand" s ahnlich wie beim Stabmagnet 

 und in entsprechender Naherung definiert werden. 

 Jedoch hangt beiin ungleichachsigen Ellipsoid s 

 auch von dem Punkt P ab, in dem das Feld 

 bestimmt werden soil. Wir geben im folgenden 

 s nur fiir die beidcn ,,Hauptlagen" von P; die erste 

 Hauptlage von P 1st die Verlangerung der ma- 

 gnetischen Achse a, die zweite Hauptlage die auf 

 a im Mittelpunkt des Magnets errichtete Normal- 

 ebene. 



3, b 2 +c 2 \ 



Der hiernach sich ergebende Polabstand null 

 fiir die homogen magnetisierte Kugel bedeutet 

 natiirlich nicht, daB diese keine magnetischen 

 Wirkungen nach auBen ausiibt, sondern besagt 

 nur, daB der Polbegriff hier versagt. Dasselbe 

 gilt beziiglich des imaginaren Polabstandes des 

 abgeplatteten Rotationsellipsoides. 



2g) Die Magnetisierung. In der bis- 

 herigen Darstellung erschien das Feld eines 

 Magnets bestimmt durch die Verteilung der 

 magnetischen Mengen im Innern und auf der 

 Oberflache des Magnets. Diese Verteilung ist 

 nachGleichung (3) derBedingungunterworfen, 

 daB die Gesamtmenge von Magnetismus 

 in jedem Magnete null ist. Handelt es sich 

 speziell um einen langen diinnen und gleich- 

 formig magnetisierten Stabmagnet, so 

 wissen wir, daB er sich so verhalt, als ob 

 magnetische Mengen nur in seinen beiden 

 Enden (den Polen) saBen. Bricht man ihn 

 jedoch an irgendeiner Stelle entzwei, so zeigt 

 sich, daB nun jedes Bruchstiick wieder zwei 

 Pole besitzt und der Fundamentalgleichung 

 (3) gentigt. Man ist also zu der Annahme 

 genotigt, daB die auf der Bruchstelle zum 

 Vorschein gekommenen magnetischen Mengen 



auch schon vorher dort vorhanden waren, 

 und daB sie nur deshalb nicht nach auBen 

 zur Wirkung gekommen sind, weil sie sich vor 

 dem Bruche gegenseitig neutralisiert haben. 

 Da es nun bei dem Versuche auf die besondere 

 Lage der Bruchstelle gar nicht ankommt, so 

 muB dieselbe Annahme fiir das ganze Innere 

 des Magnets gemacht werden. Man kommt 

 so zu der Hypothese, daB iiberall im Innern 

 des Magnets ,, magnetische Molekeln" 

 - das sindElementarpolpaareaus zweipunkt- 

 formigen Mengen + m von dem sehr kleinen 

 Abstand d - - verteilt seien. Man geht sogar 

 noch weiter und denkt sich auch im Innern 

 eines unmagnetischen Eisenstuckes solche 

 magnetische Molekeln verteilt. In dem 

 unmagnetischen Eisen sollen die 

 magnetischen Achsen der Molekeln 

 nach alien Richtungen im Raume 

 nach den Gesetzen des Zufalles ver- 

 teilt sein, so daB also keine Achsenrich- 

 tung bevorzugt sein wird. Bildet man dann 

 die geometrische Resultierende der ma- 

 gnetischen Momente samtlicher Molekeln 

 das ware also das magnetische Moment des 

 Eisenstuckes - - so kommt null heraus: die 

 magnetischen Momente der Molekeln heben 

 sich im Mittel auf. 



In einem Magnete dagegen sind 

 die Molekeln in gewissem Sinne ge- 

 ordnet. Eine gewisse Richtung der ma- 

 gnetischen Achsen ist vor alien anderen be- 

 vorzugt, und im Grenzfalle weisen samtliche 

 magnetischen Achsen nach dieser Richtung. 

 Ein solches ,,vollstandig magnetisier- 

 tes" Eisenstiick kann dann etwa durch das 

 in Figur 3 wiedergegebene Schema veran- 

 schaulicht werden. Jedes Gebilde n s soil 

 eine Molekel darstellen; die Nordmenge + m 

 entspreche der hellen, die Sudmenge - - m 

 der schwarzen Flaclie. Man sieht, wie nach 

 auBen nur die Nordmengen n 1 und die Siid- 

 mengeu s 6 zur Wirkung kommen; die Ferne- 

 wirkung jeder Nordmenge n 2 wird durch die 

 entgegengesetzte Fernewirkung der umnittel- 

 bar daneben liegenden Sudmenge s t aufge- 

 hoben; entsprechendes gilt von den ubrigen 

 Mengen. 



Der hier dargestellte Grenzfall, daB samt- 

 liche Molekeln gleichgerichtet sind, wird nun 

 fiir gewohnlich bei Magneten nicht erreicht; 

 vielmehr liegt die Sache so, daB zwar eine 

 Richtung der Achsen bevorzugt ist, daB da- 

 neben aber auch jede andere Richtung vor- 

 kommt. Immer jedoch wird es moglich sein, 

 den Magnet aufzufassen als ein 

 Stiick unmagnetisches Eisen, in das 

 ein solches vollkommenes magne- 

 tisches Gitter eingelagert ist, wie 

 wir es durch Figur 3 veranschaulicht 

 haben. Man braucht hierzu nur soviel 

 Molekeln mit der bevorzugten Achsenrich- 

 tung auszusondern, bis diese Richtung in 



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