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D) 



wenn man unter d$ die Zimahme versteht, die 

 der FluB <I> in der kleinen Zeit dt erfahren hat. 

 Wegen(21aS.566) kann derAusdruck(24) 

 auch so geschrieben werden: 



99- + 4jr(2K + S) ... 25) 

 Hier erscheint die magnetische Induktion 

 als Resultierende der Feldstarke und der 

 47r-fachen freien Magnetisierune (9ft + 3). 



3!) Der permanente Ringmagnet. 

 Ein King sei in Richtung seiner Leitlinie 



Fig. 5. 



(Pfeilrichtung in der Figur 5) gleichformig 

 magnetisiert. Zur Vereinfachung der Be- 

 trachtung wird angenommen, daB die Quer- 

 schnittsabmessungen klein im Vergleich zum 

 Ringradius R sind. 1st der Ring zunachst 

 vollkommen geschlossen, so laui'en alle 

 Magnetisierungslinien in sich znriick; es gibt 

 nirgends wahre magnetische Mengen, und 

 das Feld ist darum null: 



= 0; 8 = 0; 23 == 4?ifltt . . 26a) 



Erzeugen wir kiinstlich ein magnet isches Feld 

 $ in der Richtung der Magnetisierung, z. B. 

 indem wir den Ring bewickeln und einen 

 elektrischen Strom durch diese Wickelung 

 schicken, so wird 



= ; S .= *<>; 33 == /, + 4jt3R . 26b) 

 Nach der letzten Gleichung ist die soge- 

 namite ,,Magnetisierungskurve" 93 = 

 f() nach dieser elementaren Theorie eine 

 Gerade (Fig. 6). 



Fig. 6. 



Wir denken uns nun den Ring an einer 

 Stelle durch einen schmalen Schlitz von der 

 Lange l a unterbrochen (Fig. 5). Da in diesem 

 Luftraum keine wahre Magnetisierung 9R be- 

 steht, so miissen die im Eisen vorhandenen 

 9ft-Linien nun auf der einen Endflache S be- 

 ginnen und auf der anderen Endflache N 



mtinden. Auf S erscheint somit eine siid- 

 magnetische, auf N eine nordmagnetische 

 Flachenbelegung von wahren magnetischen 

 Mengen mit der Dichte o == 9ft. Nun erst 

 kann der Magnet in die Feme wirken. 

 Wenn der Schlitz eng ist, tritt freilich ein 

 merkliches Feld auBer in dem Magnet 

 selbst nur in dem Schlitz auf, wo die - 

 Linien senkrecht zwischen den Flachen IX und 

 S iibergehen. Wir bezeichnen mit ^ die 

 Feldstarke, mit 33 a die Induktion im Schlitx, 

 mit $$i und $8; die entsprechenden GroBen im 

 Magnet und nehmen die Pfeilrichtung als 

 positive Richtung fur alle Vektoren an. 

 AuBerdem sei 1; = 27iR l a die mittlere 

 Lange einer Kraftlinie im Magnet. Dann 

 ist nach Gleichung (C) Abschnitt 3 a S. 566 



&l"i + a la ==0 ... 26 C) 



Ferner, da sich samtliche Induktionslinien 

 des Eisenkerns im Luftschlitz wiederfinden 

 miissen, 93 a == 53;, oder wegen (24) 



a == //i$i + 47r2R ... 26 d) 

 Daraus folgt, wenn F den Ringquer- 



schnitt und $ == 

 flu6 bezeichnet, 



== a F den Induktions- 



26 f) 



F 





DieseGleichung ist dem Ohmschen Gesetze 

 ahnlich gebaut und wird darum auch das 

 ,,0hmsche Gesetz fiir den magnetischen 

 Kreis" e'enannt. Dem entsprechend heiBt 

 derZahler von (26 f) die ,,magnetomotori- 

 rische Kraft", der Nenner der ,,magne- 

 tische Widerstand" des foeises; er 

 setzt sich (ebenso wie der elektrische Wider- 

 stand bei einem nicht homogenen Kreise) aus 



den Teilwiderstanden -4- und 



F 



zu- 



sammen. 1 ) 



Kommt noch die Wirkung einer auf 

 dem Ring befindlichen stromdurchflossenen 

 Wicklung hinzu, so ist die magnetische Um- 

 laufspanimng (Gleichung C) nicht mehr null, 

 sondern gleich dem 47r-fachen StromfluB I 

 (= der 0,47r-fachen Amperedrahtzahl) durch 

 die umlaufene Flache. Daher tritt an Stelle 

 von (26c) die Gleichung 



ili + >ala = : 47ZJ . . . 26g) 



und es folgt 



x ) Bei pennanenten Ringmagneten hat sich 

 die magnetomotorische Kraft und anch der 

 innere magnetische Widerstand in weiten Grenzen 

 als konstant erwiesen; vgl. K. H. Weber, 

 Ann. Phys. Bd. 16 (1905), S. 178; E. Kemp- 

 ken, Ann. Phys., Bd. 20 (1906), S. 1017; 

 P. Gehne, Ann. Phys., Bd. 28 (1909), S. 553. 



