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', i, 



. . . 26h) 



F 



+ 



Man kann also den Sachverhalt durch 

 die Aussage darstellen, daB zu der dem 

 Magnet eigentiimlichen oder ,,eingeprag- 

 ten" magnetomotorischen Kraft noch eine 

 vom elektrischen Stromfelde herriihrende 

 ,,auBere" magnetomotorische Kraft kn\ hin- 

 zukommt. 



Aus (26d) und (26g) ergibt sich noch 



47r(I-9Rl a ) 



Pi = , ; -- i 



wofiir man auch schreiben kann 



. . 27) 



Darin ist = 47rl/(li + l a ) dasjenige Feld, 

 welches der StromfluB I in einem Ring er- 

 zeugen wiirde, der vollkommen aus Luft 

 besteht. Folglich stellt 



N = ^f 27a) 



li+la 



den Entmagnetisierungsfaktor des ge- 

 schlitzten Ringes dar; dieser Faktor 

 bezieht sich, wie man sieht, auf die freie 

 Magnetisierung Q+9JJ. 



Der geschlitzte Ring bietet ein bequemes 

 Mittel zur Erforschung der magnetischen 

 Eigenschaften des Eisens. Die im Eisen 

 vorhandene Induktion 33 stimmt mit der 

 Feldstarke a in dem Luftschlitz iiberein, 

 vorausgesetzt, daB dieser geniigend eng 

 ist; sie kann also unmittelbar gemessen 

 werden (der Luftschlitz ist fiir unsere MeB- 

 vorrichtungen zuganglich). Ferner ist 



Gesucht ist die Beziehung zwischen der 

 Feldstarke im Innern des Eisens i und 

 der freien Magnetisierung (3+9K). 



Eine zweite Gleichung zwischen diesen 

 GroBen liefert Gleichung (27); hiermit ist 

 alles zur Bestimmung der Abhangigkeit 

 der freien Magnetisierung von der Feld- 

 starke gegeben. Wegen der Ausfiihrung der 

 Messung wird auf denArtikel,,Magnetische 

 Messungen" verwiesen. 



4. Die Theorie mit Riicksicht auf die 

 Eigenschaften der ferromagnetischen Kor- 

 per. Die bisher vorgetragene Theorie vermag 

 das Verhalten gerade derjenigen Kb'rper, 

 deren Permeabilitat ju, betrachtlich grofier 

 als 1 ist, und die allein eine dauernde Magne- 

 tisierung annehmen konnen, nur annahernd 

 zu beschreiben. Dahin gehoren neben Eisen 

 und einem Teile seiner Legierungen das 

 Nickel, sowie gewisse von Heusler entdeckte 

 Legierungen aus an sich unmagnetischen 

 Metallen. Da alle diese Stoffe im wesent- 

 lichen sich wie das reine Eisen verhalten, 



so nennt man sie ferromagnetische Ko'r- 

 per. 



4a) Die Magnetisierungskurve. Die 

 Uebersicht iiber das magnetische Verhalten 

 des Eisens wird auBerordentlich erschwert 

 durch die Tatsache, daB der magnetische 

 Zu stand, den ein gegebenes Stuck Eisen in 

 einem gegebenen Felde > annimmt, auBer 

 von dem Felde auch noch von den Feldern 

 abhangt, denen das Eisen friiher einmal aus- 

 gesetzt gewesen ist. Insbesondere wird ein 

 vor der Einwirkung des Feldes unmag- 

 netisches Stiick Eisen im allgemeinen keines- 

 wegs wieder unmagnetisch, wenn das Feld 

 verschwindet; es behalt vielmehr einen 

 gewissen Teil von der durch induzierten 

 Magnetisierung 5 dauernd zuriick. In 

 dieser ,,Hysterese" genannten Eigenschaft 

 des Eisens liegt ja allein die Moglichkeit 

 der Herstellung kiinstlicher Magnete. Die 

 zuriickgebliebene Magnetisierung hatten wir 

 nach der vorhin skizzierten elementaren 

 Theorie als wahre Magnetisierung anzusehen. 

 Es zeigt sich aber, daB ihr eine wesentliche 

 Eigenschaft der friiher so bezeichneten 

 GroBe fehlt: sie ist von den auf den Magnet 

 einwirkenden auBeren Feldern nicht unab- 

 hangig. Ueberhaupt zeigt sich, daB die Unter- 

 scheidung zwischen der wahren und der 

 induzierten Magnetisierung im allgemei- 

 nen keinen rechten Sinn mehr hat. Das 

 schlieBt natiirlich nicht aus, daB sie in 

 speziellen Fallen gute Dienste tun kann. 



Die Erfahrung hat gelehrt, daB sich das 

 Verhalten der ferromagnetischen Korper 

 im wesentlichen durch die beiden Vektoren 

 33 und beschreiben liiBt, die nach der 

 Faraday-Maxwell schen Theorie den Zu- 

 sammenhang zwischen dem elektrischen und 

 dem magnetischen Felde vermitteln. Die 

 erste dieser grundlegenden Beziehungen, das 

 Faraday sche Induktionsgesetz haben wir in 

 Gleichung D (Abschnittse S.569) formuliert; 

 sie setzt die Induktion 23 in Beziehung zur 

 elektrischenUmlaufspannung. Auch das zweite 

 Grundgesetz haben wir bei der Betrachtung 

 des geschlitzten Ringmagnets schon ange- 

 wendet; es besagt, daB der 4yr-fache elek- 

 trische Gesamtstrom 4yrl, der eine beliebige 

 Flache S durchsetzt, gleich ist der magneti- 

 schen Umlaufspannung S^idl um den Rand 

 1 der Flache S. Dabei soil der Rand im 

 Uhrzeigersinne umlaufen werden, wenn der 

 Beschauer in Richtung des Stromes blickt. 



Eidl = 4^:1 E) 



Diese Gleichung ist nichts anderes als die 

 allgemeinste Form des Ohmschen Gesetzes 

 fiir den magnetischen Kreis; wenn kein 

 Strom flieBt, so geht sie in den speziellen Fall 

 derGleichungC(Abschnitt 3 a S. 566) iiber, die 

 fiir das Feld permanenter Magnete allgemeine 

 Giiltigkeit besitzt. Es ist hier nicht der Ort, 



