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einzugehen auf die Anwendungen dieser beiden 

 Grundgesetze (Gleichungen D und E), die 

 das ganze Gebiet der elektromagnetischen Er- 

 scheinungen beherrschen; fur uns sind hier 

 nur die Beziehungen von Bedeutung, die 

 zwischen der magnetischen Indnktion 93 

 und der magnetischen Feldstarke be- 

 stehen. 



Durch die Gleichung: 



93=+47r3 .... (F) 



definieren wir die ,,Magnetisierung" $; 

 diese GroBe ist identisch mit der, die 

 wir frtiher ,,freie Magnetisierung" ge- 

 nannt liaben ; sie bedeutet aber zunachst 

 nur eine Rechnungsgrofie. Eine selbstandige 

 Bedeutung gewinnt sie erst durch ihre beson- 

 deren Eigenschaften, auf die wir im fol-| 

 genden noch zuriickkommen werden, und 

 durch die Erklarung, die man jenen Eigen- 

 schaften in der Elektronentheorie auf Grund 

 der friiher entwickelten Vorstellungen von 

 den magnetischen Molekeln (Abschnittzg) ge- 

 geben hat (vgl. den Artikel ,,Elektron"). 



Ein einfacher Zusammenhang zwischen 

 93 und (oder % und ) ergibt sich nur in 

 wenigen Fallen. 1. Wenn man, vom voll- 

 kommen unmagnetischen Zustande aus- 

 gehend, & von null aus steigert, so nimnit 

 93 die durch die punktierte Kurve OD 2 

 (Fig. 7) gegebenen Werte an (Nullpunkts- 

 kurve). 2. Wenn zwischen zwei Grenzen 

 >! und 2 stetig und periodisch schwankt, 

 so verlaufen die Aenderungen von SB nach 

 Ablauf einiger Kreislaufe auch periodisch. Ist 

 z. B. != 2 , so vermittelt die in Figur 7 



DjCaD., ist ihr aufsteigender, DoC^ ihr 

 abstei gender As t. 



4b) Energieverlust durch Hyste- 

 rese. Aus den Grundgleichungen (D) und 

 (E) ergibt sich, daB bei dem Uebergange 

 aus dem durch den Punkt Aj (Feldstarke 

 ^i) der Hysteresiskurve gekennzeichneten 

 magnetischen Zustand in den durch A 2 be- 

 stimmten ein Energiebetrag von der GroBe 



in der Raumeinheit gebunden wird. Daraus 

 folgt, daB bei unserem Zyklus zum Auf ban 

 des magnetischen Feldes von dem Werte 

 93=0 als Ausgangspunkt bis zu dem Werte 

 93 1 =058 1 die Energie 



Flache 



Fig. 7. 



ausgezogene Magnetisierungskurve den Zu- 

 sammenhang zwischen 93 und ; die Kurve 

 wird in Pfeilrichtung durchlaufen. Wenn das 

 Feld , von positiven Werten ausgehend, auf 

 null sinkt, so bleibt eine positive, ,,rema- 

 nente" Induktion 93 r =OR 1 bestehen. Um 

 die Induktion vollends auf null zu bringen, 

 bedarf es eines negativen -- entgegenwirken- 

 den - - Feldes OCj. Fur dieses hat sich der 

 Name ,,Koerzitivkraft" eingeburgert. We- 

 gen der in der Kurve eindringlich zum 

 Ausdruck kommenden Hystereseerscheinung 

 heiBt diese kurz die Hysteresiskurve; 



in der Raumeinheit gebraucht wird. Man 

 kann hier aber nicht sagen, daB '< die im 

 Felde aufgespeicherte ,,magnetische Ener- 

 gie" sei; denn der betrachtete Vorgang der 

 Erzeugung des Feldes ist nicht umkehrbar 

 (wenn man die Feldstarke t wieder auf den 

 Betrag OC 2 bringt, so gelangt man nicht 

 wieder zu dem Punkte C 2 mit der Induktion 

 93=0). Wir konnen hier nur den folgenden 

 SchluB ziehen: Wenn wir, von irgendeinem 

 Punkte der Hysteresiskurve ausgehend, einen 

 vollen Kreislauf beschreiben, also zu dem- 

 selben magnetischen Zustand zurlickkehren, 

 so heben sich die Energieflachen w infolge 

 der Schleifenform der 93-Kurve, d. h. 

 wegen der Erscheinung der Hysterese, nicht 

 auf; ihre Summe ist vielmehr gleich dem 

 von der Schleife eingeschlossenen Flachen- 

 inhalt S. Daher wird beim Durchlaufen des 

 magnetischen Kreislaufs der Energiebetrag 



-* = A. S d93 = - , 28) 



47t S 4:71 



verbraucht. 1 ) *F erscheint in Form von 

 Warme wieder. Man nimmt daher an, daB 

 der Ummagnetisierung des Materials - - Rich- 

 tungsanderung der magnetischen Molekeln - 

 eine Art innerer Reibung entgegenwirkt ; 

 im Einklang damit steht die Beobachtung, 

 daB die Hysterese geringer wird, wenn 

 man das Eisen wahrend des Kreislaufs 

 mechanisch erschlittert. 



40) Der Sattigungswert der Magne- 

 tisierung. Tragt man iiber statt der 

 Induktion 93 die "Magnetisierung % auf, so 

 zeigt sich die bemerkenswerte Tatsache, daB 

 ^ mit wachsendem einem endlichen 

 Grenzwert ^ zustrebt: das Eisen ist magne- 

 tisch ,,gesattigt". Dieser Zustand wird 

 nach Versuchen, die Ewing und Low 



!) Warburg Wied. Ann. Bd. 13 (1881), 

 S. 141. 



