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Magnetfeld 



der magnetischen Feldstarke in den einzelnen 

 Feldpunkten iibersehen. Ein kleiner Kunst- 

 griff fiihrt dazu, aus ihrem Verlauf auch zu- 

 gleich den B e t r a g der Feldstilrke mit be- 

 liebiger Genauigkeit abzulesen. 



Die Zahl der -Linien im Felde ist un- 

 begrenzt. Die wandernde Nadel durchlauft 

 mit ihrem Schwerpunkte eine nach Willkiir 

 des Experimentators herausgegriffene be- 

 schrankte Zahl davon, ebenso zeichnen die 

 Feilspane eine dem Zufall unterworfene Aus- 

 wahl der Linien ganz oder meistens sogar 

 nur stiickweise nach, wie ein Blick auf Figur 4 

 lehrt. Der erwahnte Kunstgriff besteht 

 darin, die Wahl der verfolgten und aufge- 

 zeichneten Linien nach einer bestimmten 

 Eegel vorzunelnnen. Figur 5 erliiutere das. 

 Sie soil den -Linien verlauf in der Um- 

 gebung eines einzelnen, in Luft befind- 

 lichen Poles veranschaulichen. Nun gibt 

 es keine in Luft liegenden und auch keine 

 einzelnen Pole. Man kann aber den gedachten 

 Fall mit groBer Annaherung dadurch ver- 

 wirklichen, daB man eine auBerst diinne 

 Stahlnadel nimmt, die so magnetisiert ist, 

 daB die -Linien im wesentlichen nur von 

 ihren Endpunkten ausgehen, und die so 

 lang ist, daB der eine Pol am Orte des anderen 

 keine Wirkung mehr hat. Dann ist jede 

 durch die Nadel gehende Ebene als Symmetrie- 

 ebene des Feldes zu betrachten, und zwar 

 treten keine -Linien durch die Ebene 

 hindurch, es verlaufen nur welche in ihr 

 und werden durch aufgestreute Feilspane 



^f ; - 



ji 



allseitig 



Fig. 5. 



nachgezeichnet. Jedes so erhaltene Eisen- 

 feilbild zeigt gerade, nach alien Seiten vom 

 Pole gleichmaBig ausstrahlende -Linien, 

 es findet also auch raumlich ein 

 gleiches Ausstrahlen statt. 



Man denke sich nun um den Nordpol N 

 (Fig. 6) eine Kugell vom Radius i^ beschrieben. 

 Die Oberflache der Kugel, deren Grb'Be gleich 

 4 n rx 2 ist, werde in eine beliebige Anzahl 

 gleichgroBer Flachenstiicke geteilt. Die durch 

 jedes dieser Flachenstucke hindurchtretenden 



-Linien bilden ein kegelformiges Biindel, 

 und die Gesamtheit alJer vom Pole aus- 

 strahlenden Linien setzt sich aus ebenso 

 vielen Biindehi zusammen , als Flachen- 

 stucke auf der Kugel abgeteilt wurden. Die 

 Zahl der Biindel sei z. Es treten dann durch 

 die Flachen e i n h e i t der Kugel z l 



Biindel hindurch. 



4:7lYi 



Es werde weiter um N eine Kugel 2 mit 

 dem Radius r 2 beschrieben. Deren Ober- 



Fig. 6. 



flache ist gleich 47rr 2 2 , und es treten durch 

 sie alle die z Biindel hindurch, die durch 

 die Kugelflache 1 gegangen sind. Durch 

 die Flachen e i n h e i t also treten hier 



z 2 = 



Biindel. 



und z, stehen in dem Ver- 



Die Zahlen 

 hiiltnis 



7.7 |- 2 . r 2 



L \' L "i l 2 l 1 



Nach dem Coulomb schen Gesetze 

 (vgl. den Artikel ,,Magnete") stehen 

 aber die magnetischen Krafte, die von N 

 auf einen magnetischen Einheitspol im 

 Abstande i'i und r 2 ausgeiibt werden, d. h. 

 die magnetischen Feldstarken Hj und H 2 , 

 ebenfalls in dem Verhaltnis 



H^H.-r^.Ti 2 . 



Es gilt also 



= H I: H, 



Aus der unendlichen Anzahl der von 

 N ausstrahlenden -Linien moge jetzt die 

 folgende Auswahl zur Darstelluug des Feldes 

 getroffen werden: man zeichne nur die 

 mittelste Linie eines jeden Biindels, die 

 ,,Achse" A (Fig. 6). Dann entsteht ein Feld- 

 bild von der Eigenschaft, daB die Feld- 

 starke tiberall die Richtung 

 und den Fortlaufsinn der g e - 

 z e i c h n e t e n Linien hat, und daB 

 die Zahlwerte von in zwei 

 v e r s c li i e d e n e n Feldpunkten 

 sich verhalten, wie die Zahlen 

 der Linien, die durch eine zur 





