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Magnetfeld 



dem Unterschiede cler 93-Linienzahl, die an 

 dor Stelle 2 und an der Stelle 1 durch die 

 Schleife hindurchgeht. 1 ) 



6c) Endlosigkeit der S3 - Lin i en. 

 Die Erfahrimg zeigt, daB der Induktions- 

 stoB stets unmerklich klein wird, wenn die 

 Schleife von einem Punkte P x nach einem 

 hinreichend nahen Punkte P 2 bewegt wird; 

 d. h. nach Gleichung 15 die Induction B, 

 die Zahl der durch die Schleife tretenden 

 93-Linien oder die Normalkomponente SN- 

 andert sich nirgends plotzlich; es ist also 

 auch iiberall moglich, die raumliche Aende- 

 rung von 93 durch kontinuierlich fort- 

 laufende 93-Linien abzubilden, wahrencl plotz- 

 lichen Aenderungen von B nur durch Auf- 

 horen- oder Anfangenlassen von Linien 

 Rechnung getragen werden konnte (s. 4 c). 

 Dies gilt ganz allgemein, gleichgiiltig was 

 fur Korper sich im Felde befinden, denn 

 die gegenwartige Untersuchungsmethode ge- 

 stattet auch, das Feld im Innern fester Korper 

 zu erforschen. Befindet sich z. B. ein Eisen- 

 zylinder von kreisformigem Querschnitt 

 (Fig. 34) im Felde, so benutze man eine 

 kreisrunde Drahtschleife von solcher Weite. 

 da6 sie genau iiber den Zylinder paBt. Wird 

 die Schleife aus der Lage A unmittelbar 

 oberhalb der ein en Zylinderendflache um 

 ein sehr kleines Stuck iiber das Zylinderende 

 weg nach B geschoben, so entsteht kein 

 Induktionsstrom, d. h. nach 6 b 3: alle auf 

 die Endflache des Zylinders auftreffenden 



Fig. 34. 



S3 -Linien setzen sich ununterbrochen ins 

 Inn ere fort. Dies gilt auch, wenn das Eisen- 

 stiick beliebig magnetisiert ist, es gilt ganz 

 allgemein. D. h. 



11. D i e S3 - L i n i e n h a b e n nir- 

 gends Endpunkte, sie sind samt- 

 lich geschlossene Linien. Hire 

 Gesamtheit 1 a B t sich in ring- 

 artige Btindel zerlegen, fiir die 

 der S a t z von d e r E r h a 1 1 u n g 

 des Induktionsflusses oder 93- 



*) UmschlieBt die Schleife eine gro'Bere 

 Flache, so daB in deren Bereich B moglicherweise 

 nicht mehr als unveranderlich gelten kann, so 

 bleiben alle bisherigen Forme In bestehen, wenn 

 man darin statt B den Mittelwert aller auf der 

 Flache vorkommenden B-Werte einsetzt. 



L i n i e n f 1 u s s e s (s. 2 g) gilt, d. h. 

 in den en sich der Betrag der 

 I n d u k t i o n i m u m g e k e h r t e n V e r - 

 h a 1 1 n i s zu m B ii n d e 1 q u e r s c h n i 1 1 

 andert. Z u b e i d e n S e i t e n einer 

 Flache, die zwei Korper von 

 v e r s c h i e d e n e m ^ t r e u n t , sind 

 die z u r F 1 a c h e s e n k r e c h t e n K o m- 

 p o n e n t e n v o n 93, die Normal- 

 k o m p o n e n t e n 93N', e i n a n d e r 

 g 1 e i c h. 



Geht man mit der Schleife von B aus 

 (Figur 34) weiter bis C. so entsteht also 

 so lange kein Induktionsstrom, als keine 

 S3-Linien aus der Mantelflache des Zylinders 

 austreten. Sobald dies aber geschieht, ist 

 aus der GroBe des StromstoBes nach 6 b 3 

 die Gesamtzahl der aus einer Mantelzone 

 von bestimmter Breite austretenden S3- 

 Linien festzustellen. Durch Absuchen der 

 Austrittszone mit einer klein en Draht- 

 schleife D kann man dann weiter die Aus- 

 tnttsstellen im einzelnen und die Richtung 

 des Austritts nach 6 b 1 und 2 ermitteln. 



6 d) Z u s a m m e n h a n g v o n 93 u n d 

 in fliissigen und gasformigen 

 Korpern. Mit dem 93-Linienbilde ist 

 nun das Feld vollstandig dargestellt, und 

 man kann alles daraus ablesen, was unter 

 gegebenen Bedingungen im Felde geschieht. 

 wenn man den Zusammenhang der einzelnen 

 magnetischen Erscheinungen mit der In- 

 duktion S3 kennt. Was besonders den Zu- 

 sammenhang zwischen dem neuen Feld- 

 maBe 93 und dem friiheren betrifft, so 

 ist dieser auBerhalb fester Korper ex- 

 perimentell festzustellen. 



Zunachst zeigt sich, daB Richtung und 

 Weisungssinn von 93, so wie sie in 6 b 2 de- 

 finiert wurden, dieselben sind wie von . 



Sodann andert sich 93 iiberall im selben 

 Verhaltnis wie die Feldstarke ; d. h. 

 es ist 



93 : : p. ft 16) 



Der Faktor /i haugt auBer vom Mafi- 

 system nur von der Natur des Mediums ab. 

 in dem die Beobachtung vor sich geht. 

 Stellt man z. B. dieselbe Feldstarke SQ ein- 

 mal in Luft, das andere Mai in einer Lb'sung 

 von Eisenchlorid her, so zeigt sich S3, d. h. 

 nach 6 b Gleichung 14 der StromstoB in 

 derselben Schleife bei derselben Schleifen- 

 lage um etwa 0,06% vergro'Bert. 



Man nennt fj, die Permeabilitat der 

 Korper. Es ist die GroBe, deren Unver- 

 anderlichkeit im ganzen Felde in Abschnitt 

 4 und 5 vorausgesetzt wurde, wenn von 

 magnetischer Gleichartigkeit aller im Felde 

 befindlichen Korper die Rede war. 



6e) Annahme iiber den Zusam- 

 menhang von S3 und & in festen 

 Korpern. W a h r e m a g n e t i s c h e 

 M e n g e n und w a h r e M a g n e t i - 



