Magnetfeld 



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s i e r u n g 



i n i e n. Magneto- 



motor ische Kraft der Mag nete. 

 Fiir das Innere fester Korper 1st eine 

 experimentelle Entscheidung nicht moglich, 

 hier kann es sich nur um die Zulassigkeit 

 oder Nicht zulassigkeit von Ann n a hm en 

 handeln, die iiber den Zusammenhang zwi- 

 schen 93 und ft gemacht werden. 



Fiir nicht permanent magnetische 

 Korper ist die eini'achste zulassige Annahme 

 die, da6 auch in ihnen wie in Gasen und 

 Fliissigkeiten die durch Gleichung 16 aus- 

 gedriickte Beziehung besteht. D. h.: In 

 alien nicht permanent magne- 

 tise h e n K 6 r p e r n *) 1 a u f e n die 

 S-Linien i m selben Sinne wie die 

 93-Linien. Soweit die Permea- 

 b i 1 i t a t JJL unveranderlich ist, 

 u n t e r s c h e i d e t s i o h das 93 - und 

 - L i n i e n b i 1 d nur durch die u n - 

 g 1 e i c h e D i c h t e der L i n i e n. 



Wo zwei verschiedene Korper von ver- 

 schiedenem // zusammenstoBen, da treten 

 nach 6c die s -8-Linien in unverandertei Zahl 

 durch die Grenzflache hindurch. D. h. denkt 

 man sich an die Grenzflache - - in Figur 35 



Fig. 35. 



angedeutet durch gg - - zwei kleine Flachen 

 1 und 2 unmittelbar von beiden Seiten her 

 angelegt, so werden beide von gleichviel 

 93-Linien durchsetzt. Die hindurchgehende 

 ft-Linienzahl ist nach Gleichung 16 gleich 

 der 93-Linienzahl dividiert durch f.i. Da aber 

 f.i zu beiden Seiten der Grenzflache ver- 

 schiedene Werte hat, so gehen durch 1 und 2 

 ungleich viele ft-Linien, wie nalie man auch 

 die beiden Flachen aneinander riicken mag. 

 Es miissen also notwendig in 

 der Grenzflache Endpunkte von 

 & - Lin i en liege n. 



Fiir die permanenten Magnete sind 

 zwei gleich zulassige, d. h. rnit den Er- 

 fahrungen nicht in Widerspruch stehende, 

 Annahmen in die Theorie eingefiihrt worden. 



1. Annahme: es gilt auch in den 

 Magneten die Gleichung 16. Ist also die 

 Permeabilitat fj, innerhalb und auBerhalb 

 der Magnete iiberall dieselbe, so sind die 

 ft-Linien wie die 93-Linien geschlossene 

 Kurven, es sind nirgends Endpunkte vor- 

 handen. Haben aber die im Felde befind- 

 lichen Korper verschiedenes //, so endigen 

 in den Grenzflachen einzelne -Linien, wie 

 dies soeben gezeigt wurde. 



Mit Ausnahme der nicht regularen Kristalle, 



fiir die Gleichung 16 nicht gilt. 



Fiir das 93-Linienbild von Magneten 

 ist ahnlich wie im Falle des Stromfeldes 

 (s. 6 a) ein Ersatz moglich. Man denke sich 

 die Gesamtheit der 93-Linien etwa eines 

 Stabmagneten in so diinne Biindel zerlegt, 

 da6 iiber den Querschnitt jedes Biindels 

 B als unveranderlich gelten kann. Jedes 

 der Biindel tritt an einer Stelle aus dem 

 Magneten aus und an einer anderen Stelle 

 in ihn ein. Zwischen der Aus- und Ein- 

 trittstelle besteht eine bestimmte magnetische 

 Potentialdifferenz. Man kann diese in 

 Analogic zur Doppelschicht (s. 4 f am SchluB) 

 als magnetomotorische Kraft des Biindels 

 bezeichnen (doch ist sie nicht wie beim 

 Strom gleich der Arbeit der magnetischen 

 Krafte bei ein era geschlossenen Polumlauf). 

 Wenn man nun fiir jedes Paar einander 

 entsprechender Ein- und Austrittstellen 

 der Biindel die Potentialdifferenz oder ma- 

 gnetomotorische Kraft angibt, und wenn 

 ferner die magnetische Beschaffenheit JLI 

 im ganzen Raume bekannt ist, so ist durch 

 diese Daten der ganze 33-Linienverlauf be- 

 stimmt und in einfachen Fiillen auch wirk- 

 lich berechenbar (ein Beispiel war die Doppel- 

 schicht in einem Raume von iiberall gleichem 

 u; weitere Angaben iiber die Methode der 

 Berechnung vgl. den Artikel ,,M a g n e - 

 t i s c h e In flu en z" 5 b). 



2. Annahme: die Gleichung 16 gilt 

 iiberall auBerhalb der Magnete, aber in 

 diesen nicht. Auch im Lmern der Magnete 

 verlaufen -Linien, und der Vektor ju - 

 wobei fA die Permeabilitat der Magnete ist - 

 ruft in einer iiber die Magnete geschobenen 

 Drahtschleife einen Induktionsstrom hervor 

 nach denselben Gesetzen wie auBerhalb der 

 Magnete, aber w wirkt nicht all ein in- 

 duzierend, sondern es wirkt ebenso ein zweiter 

 Vektor So, so daB die Liduktion 93 sich dar- 

 stellt als 



93 = / + So, 



wobei das + Zeichen als Abkurzung ge- 

 braucht ist fiir // ist zusammenzusetzeu 

 nach dem Parallelogrammgesetz (af) mit So". 

 Der Vektor /< wird als ma- 

 gnet i s c h e P o 1 ar i s at i o n bezeich- 

 net und erhalte hier den Buch- 

 s t a b e n 9ft. Die 3Jl-Linien fallen also 

 auBerhalb der Magnete mit den 93-Linien 

 zusammen. Im Linern der Magnete sollen 

 die 2ft-Linien Endpunkte haben. Da aber 

 nach 6 c die Liduktion 93 sich nirgends plotz- 

 lich andert, die induzierend wirkenden Linien 

 also alle kontinuierlich fortlaufen miissen, 

 so muB jede ^-Linie da, wo sie endet, durch 

 eine -Linie fortgesetzt werden. Die experi- 

 mentelle Ausmessung des Feldes laBt die 

 Lage der theoretischen Endpunkte der 9Ji- 

 Linien unbestimmt und willkiirlicher An- 

 nahme unterworfen. Man nimmt nun weiter 



