Magnetfeldwirkung< MI 



Eine weitere Umformung: nicht die 

 Kreisscheibe soil jetzt beweglich sein, son- 

 dern der Rest der Leitung, dem' wir etwa 

 die Form des Biigels in Figur 9 geben konnen. 

 Da das ganze System, als starrer Korper 

 gedacht, kein Drehmoment um die Induk- 

 tionslinien als Achse erfahren kann, so folgt 

 so fort, daB der Biigel das gleiche, nur ent- 

 gegengesetzt gerichtete Drehmoment erfahrt, 

 wie zuvor die Scheibe. Beim ersten Anblick 

 der Figur ist man versucht, zu schlieBen, 

 daB keine Bewegung eintreten konne, weil 

 ja der Biigel in jeder neuen Lage wieder 

 genau die gleiche Orientierung gegen das 

 iibrige System besitzt. Dies trifft zu; es 

 bedeutet aber nicht: in jeder Lage Gleich- 

 gewicht, sondern: in jeder Lage das gleiche 

 Drehmoment. 



ih) Unipolarmotor. Bisher dachten 

 wir uns das Feld herriihrend von irgend- 

 welchen auBerhalb des Systems befindlichen 

 Magnet en oder Stromen. Jetzt moge es von 

 einem zylindrischen Magneten herruhren, 

 der selbst vom Strom durcnf lessen wird (Fig. 

 10), und dessen Achse die Drebachse, sei es 



Fig. 9. 



Fig. 10. 



fur den Magneten, sei es fur den Drahtbiigel 

 bildet. Wir erhalten, wie vorher, ein kon- 

 stantes Drehmoment und somit dauernde 

 Rotation, fur den Magneten im einen, 

 fiir den Biigel im anderen Sinn. Die Grb'Be 

 des Drehmoments hangt nur ab von dem 

 Betrage Q der Induktion, welche den von 

 dem Biigelende B umkreisten Querschnitt 

 des Magneten durchsetzt. (Das Drehmoment 

 ist, wie man leicht sieht, l/(2^). Qi.) 1st, wie 

 es der Fall zu sein pflegt, die Magnetisierung 

 symmetrisch, so ist dieser Betrag am 

 groBten fur den mittleren Querschnitt. Ver- 1 

 legt man von da an den Punkt B naher 

 und naher an S, so nimmt Q fortdauernd 

 ab, und denkt man sich etwa den Magneten 

 durch einen Kupferzylinder verlangert, und 

 die Kontaktstelle B nun auf diesen iiberge- 

 fiihrt, so sinkt Q sehr schnell zu unmerk- 



lichen Werten. Der Extremfall liegt vor, 

 wenn der Stab sehr diinn und gleich- 

 fb'rmig magnetisiert ist, so daB er also 

 durch zwei punkti'ormige Pole an den 

 beiden Endflachcu n-prjiscntiert wird: 

 dann erhalt man ein Drehmoment, und 

 zwar stets das gleiche, so lange B zwischen 

 N und S liegt, aber keines, wenn der 

 Biigel AB die b e i d e n Pole umspannt, - 

 und auch keines, wenn er ganz zwischen N 

 und S liegt. 



li) Stromtrager im Feld von Stro- 

 men. In jedem Fall, wo uns das magneti- 

 sche Feld eines Stromes bekannt ist, konnen 

 wir ohne weiteres angeben, welche Krafte 

 andere Stromtrager in seiner Nachbarschaft 

 erfahren. Es bleibt nur no eh die formale 

 Aufgabe, diese Krafte direkt durch die 

 Stromstarken und die Lage der Strom- 

 leiter auszudriicken. Es flieBe z. B. der 

 Strom ii auf einer langen Strecke in gerader 

 Bahn. Dann sincl (vgl, den Artikel ,,Ma- 

 gnetf eld") in der Nachbarschaft die Kral't- 

 linien Kreise um diese Gerade als Achse, 

 die Richtung der Induktion B! ergibt sich 

 nach der Rechtsschraubenregel, und ihr Wert 

 ist mit i x direkt und mit dem Abstand von der 

 Achse umgekehrt proportional. Befindet sich 

 also dort ein zweiter paralleler Leiter mit 

 gleichgerichtetem Strom i 2 (s. Fig. 11), 



> 'i 



Fig. 11. 



Fig. 12, 



so wird dieser nach der bei Gl. (4) und in 

 Figur 7 gegebenen Regel angezogen. Die 

 GroBe der Kraft f ist den beiden Strom- 

 starken direkt, dem Abstand der beiden 

 Leiter umgekehrt proportional. FlieBt aber 

 i t in der entgegeugesetzten Richtung, so 

 kehrt sich die Richtung von Bj und damit 

 auch diejenige von f um: die Stromtrager 

 stoBen sich ab. 



ik^ Wechselseitiger Induktions- 

 koeffizient. Ein zweites Beispiel (s. Fig. 

 12): der Strom ]\ flieBe in einer langen Spirale 

 mit nx Windungen auf der Langeneinheit. 

 Die Spirale bilde eine rechts gewundene 

 Schraube und stehe aufrecht. FlieBt dann 



