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Mametfeldwh'kungei] 



der Strom nach oben, so ist auch sein ma- 

 gnetisches Feld nach oben gerichtet. In die 

 Spirale rage das eine Ende einer zweiten 

 ebenfalls sehr langen und rechts gewundenen 

 Spirale hinein, welehe n, Windungen auf 

 der Langeneinheit hat und den Strom i, 

 fiihre; ihr Querschnitt sei S 2 . FlieBt i 2 

 ebenfalls nach oben, so durchsetzen die 

 Kraftlinien von i^ seine Flache in positiver 

 Kichtung, und die Zahl Qj der umspann- 

 ten Kraftlinien nimmt folglich zu. wenn 

 die zweite Spule weiter in die erste hinein- 

 gleitet. Sie wird also tatsachlich eingesaugt. 

 Bei entgegengesetzter Richtung des einen 

 der beiden Stro'me wird sie hinausgedrangt. 

 Auch die GroBe der Kraft laBt sich leicht 

 angeben: Das Feld des Stromes ij ist im 

 Innern seiner Spirale a.n^ (vgl. den Artikel 

 ,,Magnetfeld"), wo a eine Konstante be- 

 deutet, die im absoluten elektromagnetischen 

 MaBsystem kn ist, also 



H 1 =4jrn 1 i 1 5) 



(Dies ist die zweite der Festsetzungen, 

 welehe dieses MaBsystem definieren.) Be- 

 findet sich also, was wir annehmen wollen, 

 nur Luft (kein Eisen) im Innern, so gehen 

 durch eine Windung der inneren Spirale 

 4jrn 1 i 1 .S. 2 Kraftlinien hindurch. Dringt 

 diese nun um eine Strecke 1 weiter in die 

 auBere Spirale ein, so treten damit n 2 l 

 neue Windungen ein, die <5Q 1 =4jni 1 i 1 S 2 .n 2 l 

 als Vermehrung der Zahl umspannter Kraft- 

 linien ergeben. Dies mit i 2 multipliziert, 

 liefert nach Gleichung (1) die Arbeit A, und 

 A/1 ist die Kraft 



f=4yrn 1 i 1 .n 2 i 2 S 2 6) 



Nun ist es klar, daB die Arbeit nur von 

 der relativen Verschiebung der beiden 

 Stromtrager abhangen kann, sich also ebenso 

 ergeben muB, wenn wir die auBere Spirale 

 iiber die innere geschoben denken. (Mit anderen 

 Worten: die beiden Korper wirken mit ent- 

 gegengesetzt gleichen Kraften aufeinander.) 

 Dann aber driickt sich A aus als: i^dQa, wo Q 2 

 jetzt die Induktion bezeichnet, die von i 2 

 geliefert und von der auBeren Spule um- 

 spannt wird. Nun ist das Feld von i 2 inner- 

 halb seiner eigenen Spirale 4^n 2 .i 2 , auBer- 

 halb aber 0, es werden also von einer Win- 

 dung der auBeren Spirale 47rn 2 i 2 .S 2 (nicht 

 etwa 4jrn 2 i 2 .S 1 ) Kraftlinien umspannt, und 

 wenn nun eine Verschiebung 1 der auBeren 

 Spirale stattfindet und somit i^l neue Win- 

 dungen diesen InduktionsfluB aufnehmen, so 

 ergibt dies eineVermehrung 8Q Z 4?ni 2 i 2 S 2 . nj. 

 Dies aber mit i l multipliziert, liefert tat- 

 sachlich den friiher gefundenen Wert fiir A. 



Hieran kniipft sich eine Bemerkung all- 

 gemeiner Natur. Zunachst: das Feld eines 

 Stromes i a ist - - solange man die Pennea- 

 bilitat der im Feld befindlichen Korper als 

 konstant betrachten darf, was wir tun 



wollen - mit ij proportional (vgl. die Ar- 

 tikel ,,Magnetfeld" und ,,Magne- 

 tische Influenz"); das gleiche gilt also 

 auch von der Induktion Qj, welehe er durch 

 die Kurve eines beliebigen zweiten Leiters 

 hindurchsendet. - - Schreibt man also Q x = 

 p 12 .i l5 so hangt p 12 nicht mehr von ^ ab, 

 sondern nur noch von der Lage der beiden 

 Kurven und etwaiger in der Nahe befind- 

 licher magnetisierbarer Korper. Weiter 

 aber: bezeichnen wir mit Q 2 die Induktion, 

 welehe ein in dem zweiten Leiter flieBender 

 Strom i 2 durch die Kurve des ersten Leiters 

 sendet, so ist Q 2 =pi 2 -i2, wo p 12 dieselbe 

 Grb'Be wie oben bedeutet. Denn es muB 

 stets i 2 .Q!=i^.Q 2 sein. Der Faktor p 12 

 heiBt daher wechselseitiger Induktionskoef- 

 fizient der beiden Stromkurven; er bedeutet 

 die Induktion, welehe ein Strom Eins in der 

 einen Kurve durch die andere Kurve hin- 

 durchsendet. Mit Benutzung der hier er- 

 lauterten Zeichen konneu wir die Arbeit bei 

 relativer Verschiebung der beiden Leiter 

 nach Belieben in einer der folgenden Formen 

 ausdriicken: 



= 2^' 

 i 1 .i z .dp 1 o. 7a) 



il) Elektrodynamometer heiBen die 

 MeBinstrumente, welehe auf den wechsel- 

 seitigen Kraften zwischen Stromtragern be- 

 ruhen. Eine Anordnung, die dem soeben 

 behandelten Schema entspricht, wird wohl 

 auch als Stromwage bezeichnet. Die meist 

 benutzte Form hat eine feststehende flache 

 Stromspule mit vertikaler Windungsflache, 

 in deren Mitte eine zweite drehbar aufge- 

 hangt ist; diese sucht sich dann der ersten 

 parallel zu stellen (Wilhelm Weber). 

 Jedes solche Instrument miBt das Produkt 

 der beiden Stromstarken, insbesondere also, 

 wenn durch beide Spulen der gleiche Strom 

 flieBt, das Quadrat seiner Intensitat. 

 Im letzteren Fall ist der Ausschlag des 

 Instruments von der Richtung des Stroms 

 unabhangig. Die Festsetzungen des abso- 

 luten MaBsystems, die in (1) und (5) 

 zum Ausdruck kommen, haben zur Folge, 

 daB das Quadrat einer Stromstarke von 

 der Dimension einer Kraft ist; das zeigt 

 sich z. B. in Gleichung (6), in der S 2 eine 

 Flache bedeutet, n, und n 2 aber reziproke 

 Langen, so daB bis auf Zahlfaktoren rechts 

 das Produkt von zwei Stromstarken steht, 

 links aber eine Kraft. MiBt man die Kraft 

 in Dyn, so erhalt man die Stromstarke in 

 c.g.s.-Einheiten. Die technische Einheit, 

 das Ampere, ist 1 / w der c.g.s.-Einheit. 



i m) Selbstinduktionskoeffizient. 

 Soeben haben wir eine spezielle Formel ektro- 

 dynamischer Krafte beriihrt, diejenigen, wel- 

 ehe ein Strom auf seinen eigenen Trager 



