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ausiibt. Der allgemeine Charakter dieser 

 Krafte ergibt sich wie folgt: der Strom 

 sendet Kraftlinien auch durch seine eigene 

 Kurve hindurch; jede Veranderung der 

 Strombahn, durch welche deren Anzahl 

 steigt, wird durch die Krafte unterstiitzt. 



Der Faktor, mit dem man die Strom- 

 starke multiplizieren muB, inn den Induk- 

 tionsfluB durch die eigene Kurve zu erhalten, 

 heiBt der Selbstinduktionskoeffizient der 

 Strombahn, und man kann also auch sagen: 

 jede Bewegung, durch welche dieser Koeffi- 

 zient vergrb'Bert wird, wird durch die elektro- 

 dynamischen Krafte unterstiitzt. 



Nehmen wir als Beispiel die Anordnung 

 der Figur 6, in der aber jetzt ein auBeres 

 Magnetfeld nicht vorhanden sein soil. Der 

 Strom selbst sendet seine Kraftlinien in 

 positiver Richtung - - in der Figur von vorn 

 nach hinten - durch seine Kurve. der 

 InduktionsfluB wachst also, wenn die Quer- 

 schiene nach auBen gleitet, und sie wird 

 daher tatsachlich, bei jeder Richtung des 

 Stromes, nach auBen getriebeu. 



Weiter denke man sich eine Stromspule 

 und in der Nahe einen Eisenko'rper. Wenn 

 dieser in die Spule hineingleitet, so steigt 

 die Induktion im Inuern der Spule (vgl. den 

 Artikel ,,Magnetische Influenz"); also 

 wird das Eisen in die Spule eingesaugt. Das 

 ist eine sehr bekannte Tatsache, aber sie 

 wird haufig anders dargestellt. Man sagt: 

 das Eisen ist durch Influenz ein temporarer 

 Magnet geworden, und auf diesen wirken 

 nun die gleichen Krafte, die in gleicher 

 Lage ein permanenter Magnet erfahren 

 wiirde. Das ist vollkommen richtig; aber 

 unsere Auffassung des Vorgangs wird sich 

 uns bei der Betrachtung der Energiever- 

 haltnisse als die zweckmaBigere erweisen 

 (s. unter 3). 



Wir wollen noch die Arbeit, die bei einer 

 bestimmtenVergro'Berung der Selbstinduktion 

 geleistet wird, hinschreiben. Sie ist nicht das 

 Produkt aus Stromstarke und Vermehrung 

 des Induktionsflusses, sondern nur halb so 

 groB. Das lehrt die Betrachtung eines 

 speziellen Falles: die Strombahn enthalte 

 zwei Schleifen s x und s 2 , (Fig. 13), welche 



nennen, und demgemiiB 



durch S 2 sendet, und zwei Anteilen, 

 die sich andern: der Induktion, die der 

 Strom in s t durch S 2 und die der Strom in s 2 

 durch Si sendet. Das sind die GroBen, die 

 in Gleichung (7a) mit Q x bzw. Q, bezeich- 

 net sind. Die Summe ihrer Aenderungen 

 stellt die Aenderung des gesamten Induk- 

 tionsflusses dar. W T enn wir diesen letzteren 

 mit Q n und den Strom mit i x bezeichnen, 

 so ist folglich in (7a) zu setzen: <5Qi+<5Q 2 

 = <5Qn und i 1 =io. Also ist nach der dritten 

 Form der Gleichung: 



A=^.i 1 .6Q 11 7b) 



oder, wenn wir den Selbstinduktionskoeffi- 

 zienten 

 setzen : 



A=^.ij.<5p 1 7b) 



in) Werte der Induktionskoeffi- 

 zienten. Koppelung. Um einen Ring- 

 korper (s. Fig\ 14) sei in N x gleichmiiBig 

 verteilten Windungen ein Draht mit dem 

 Strom ii geschlun- 

 gen. Das Feld 

 dieses Stromes be- 

 schraukt sich (vgl. 

 die Artikel ,,Ma- 



gnetfeld 

 und M a g n e - 

 tische Influ- 

 enz") auf den 

 Ringkorper, die 

 Kraftlinien ver- 

 laufen hier in 

 Kreisen um die 

 Ringachse, und die 

 magnetomotorische 



Kraft ist fur jeden dieser Kreise = = 47iN 1 i 5 . 

 Sei 1 der Umfang eines passend gewahlten 

 mittlereu Kreises, S der Querschnitt des 

 Ringes, und // diePermeabilitat der Substanz, 

 i aus der der Ring gebildet ist. Dann ist im 

 Mittel 



Fig. 14. 



5a) 



die Feldstarke 1 ), also 



Fig. 13. 



8) 



der InduktionsfluB durch eine Drahtwin- 

 dung, und endlich Qi=477:N2 .^S/l.ii der 

 gesamte InduktionsfluB, den der Strom ii 

 durch alle seine N t Windungen sendet. 

 Also ist 



9a) 



der Selbstinduktionskoeffizient des Strom- 



jede fiir sich unverandert bleiben, aber kreises. 



gegeneinander bewegt werden sollen. Dann 1} (5 und (6) gind inhalt leich da NI/I 



besteht die gesamte Induktion durch die dasselbe bedeutet, wie fll : fern von den 



Strombahn aus zwei Anteilen, die sich End en ist das Feld der geraden Spule das 



nicht andern: der Induktion, die der Strom gleiche, wie das Feld der endlosen, zuin 



in Sj durch S I? und die der Strom in S 2 Kreise geschlossenen. 



