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Ma.^m i feldwirkungen 



maB (18b) aus durch den ,,0hmschen "Wider- 

 stand" w und den ,, induktiven Widerstand" 

 np. Der letzteie, und somit die Impedanz, 

 hangt. also nicht nur vom Stromkreis selbst, 

 sondern auch von der Wechselzahl ab. 

 Zweitens erreichen Strom und Spannung- 

 nicht gleichzeitig ihre Maxim alwerte; viel- 

 mehr ist der Strom gegen die Spannung um 

 den Winkel k ,,in der Phase verzogert"; s. 

 Figur 17, welche einerseits < /A = sin(nt), 



Fig. 17. 



andererseits w'i/A=sin(nt k) darstellt. Ein 

 Beispiel: wahlen \vir die iibliche Wechselzahl 

 der Starkstromanlagen n/n = 100/sec und 

 die vorhin erwahnte Ringspule; dann ist in 

 runden Zahlen fiir Luftfiillung np = 0,03 

 Ohm, fiir Eisenfiillung np = 30 Ohm, und 

 in beiden Fallen w = 0,l Ohm. Im erst en 

 Fall ist die Impedanz 0,1 Ohm; sie ist prak- 

 tisch durch den Ohmschen Widerstand be- 

 stimmt; im zweiten Falle ist sie 30 Ohm; sie 

 ist ganz durch den induktiven Widerstand 

 bestimmt. Im erst en Falle betragt die Phasen- 

 verzb'gerung etwa 17, im zweiten Fall hat 

 sie bereits bis auf wenige Bogenmimiten den 

 Hochstwert 90 erreicht, der einem ver- 

 schwindend kleinen w entsprechen wiirde. 

 Im Fall des Eisenrings verhalt sich also alles 

 merkiich so, als ob die Spule iiberhaupt 

 keinen Ohmschen Widerstaud besaBe: die 

 durch auBere elektromotorische Kraft e ge- 

 gebene Spannung (<) an den Enden wird 

 praktisch vollstandig durch die selbstindu- 

 zierte elektromotorische Kraft (p.di/dt) kom- 

 pensiert; fiir den Spannungsverlust durch 

 Widerstand (iw) bleibt so gut wie nicht s 

 iibrig. 



Ein Leiter, bei dem der induktive Wider- 

 stand sehr groB ist gegen den Ohmschen, 

 und bei dem folglich die Phasendifferenz 

 zwischen Strom und Spannung nahezu 90" 

 betragt, wird als ,,Drosselspule" bezeichnet. 



Die gleiche Impedanz und somit die 

 gleiche Stromstarke wiirde man stets auch bei 

 kleiner Selbstinduktion durch entsprechende 

 VergroBerung des Ohmschen Widerstandes 

 hervorbringen konnen, -- die gleiche Phasen- 

 verzogerung aber nicht. Dies ist von groBter 

 Bedeutung in energetischer Beziehung (s. 

 unter 3). 



Zur Veranschaulichung des Gesagten 

 kann der foigende Versuch dienen: In einer 

 Stromleitung, die Gliihlampen enthalt, kanh 



auBer diesen nach Wahl die obige Ringspule, 

 mit Eisen gefiillt, eingeschaltet werden. Wird 

 durch die Leitung Gleichstrom gesandt, so 

 macht es gegenuber dem Widerstand der 

 Lampen nichts aus, ob noch der Widerstand 

 0,1 Ohm der Spule hinzukommt; die Lampen 

 brennen gleich hell, ob die Spule eingeschaltet 

 ist oder nicht. Wird aber Wechselstrom von 

 gleicher Spannung und von 100 Wechseln 

 in der Sekunde benutzt, so erloschen die 

 Lampen, sobald die Spule eingeschaltet ist; 

 denn diese vermehrt den induktiven Wider- 

 stand der Leitung um 30 Ohm. 



2e) Strpmverzweigung fiir Wechsel- 

 strom. Eine unmittelbar einleuchtende Er- 

 weiterung der vorstehenden Ueberlegung er- 

 gibt das Gesetz der Stromverzweigung fiir 

 Wechselstrom. Ein Strom i (Fig. 18) gable 



Fig. 18. 



sich in die Zweige i l und i 2 , so daB i == i x + i a 

 ist. Dann ist fiir stationaren Strom das Ver- 

 haltnis der beiden Stromteile dadurch be- 

 stimmt, daB die Spannung zwischen den 

 Punkten A und B sich einerseits als das 

 Produkt i x w t , andererseits als das Produkt 

 ioW 2 ausdriickt; also 



I 1 = 19a) 



Fiir Wechselstrom von dei Wechselzahl 11/71; 

 treten an Stelle der Ohmschen Widerstande 

 w x und w 2 die Impedanzen und es wird, mit 

 leicht verstandlicher Bezeichnung, 



il,nax l/W 2 2 +(n"p^p 



l ; W 1 2 +(np 1 ) 2 



Der Unterschied w T ird anschaulich durch eine 

 leichte Abanderung des obigen Versuchs: der 

 Zweig 1 enthalte Gliihlampen, der Zweig 2 

 auBer Gliihlampen noch eine Drosselspule. 

 Bei Gleichstrom brennen die Lampen beider 

 Zweige gleich hell, bei Wechselstrom er- 

 loschen die Lampen des Zweiges 2. 



2f) Kondensato rkreis. Unser Strom- 

 kreis mb'ge jetzt bei A und B in den Platten 

 eines Kondensators enden (s. Fig. 19). Dann 

 ist die Spannung zwischen A und B durch die 

 Ladung P des Kondensators bestimmt, 

 und zwar ist <S == P/c, wenn c die Kapazitat 

 des Kondensators bezeichnet (vgl. den 

 Artikel ,,K a p a z i t a t"). Andererseits ist 

 der Strom i nichts anderes als die Elek- 

 trizitatsmenge, die in der Zeiteinheit von 



