Mag-not i'i -I ( 1 \v i rk ungen ' 1 1 ' i 



elektrische Energie des Kondensators ver- y 2 \ 2 .dp/dt. Dies ist in Uebereinstimmung 

 wandelt sich im Entladungskreis direkt und mit der Stromgleiehung. Man sieht aber: 

 gleichmaBig fortschreitend in Warme. was von der Leistung der Stromquelle nicht 

 In dem Fall der oszillierenden Entladung fiir Joulesche AViinnc verbraucht wird, das 

 setzt sich periodisch wechselnd die elektrische ist nnr znr Halfte als Arbeit bei der Anziehiing 

 in magnetische und dann wieder die magne- des Eisens wirksam geworden. znr anderen 

 tische in elektrische Energie um, wahrend Halfte hat es zur Vermehrung der magne- 

 zngleich die Sunime beider dauernd abnimmt, ! tischen Energie gedient. Da> dirsc Knergie- 

 und entsprechend dem Gesamt ver lust Warme vermehrung tatsachlich stattget'unden hat, 

 entsteht. - - In dem Grenzfall der Gleichung wird klar, wenn wir die Energiezufuhr aus 

 (21) endlich spielt w keine Rolle: der Verlust der Stromquelle unterbinden. Der Strom 

 durch Warme ist unmerklich; ein unveriinder- liefert dann, ehe er erlischt, noch Joulesche 

 licher Energiebetrag wechselt fortwahrend Warme; diese entspricht dem Vorrat an mag- 

 zwischen den Formen der elektrischen und netischer Energie; sie ist um so groBer, je 

 der magnetischen Energie. groBer p ist; sie ist groBer, wenn das Eisen 



30) Mechanische Analogic. Eine voll- sich in der Spule befindet, als wenn es ent- 

 kommene mechanische Analogic bietet sich fernt ist. 



auch hier: Ein Pendel befinde sich in einer Ganz ebenso verhalt es sich, wenn zwe 

 reibenden Fliissigkeit. Ist die Fliissigkeit : Stromkreise gegeneinander bewegt werden. 

 sehr zahe, so geht das emporgehobene und Denken wir etwa an zwei parallels und gleich- 

 dann losgelassene Pendel in seine Ruhelage sinnige Strome. Sie ziehen sich an; nahern 

 zuriick und veiharrt in dieser. Das Pendel sie sich, so wird also positive Arbeit geleistet 

 besaB in seiner hochsten Lage eine bestimmte (die etwa zum Heben von Gewichten dienen 

 potentielle Energie; diese geht, sobalcl es . kann). Diese wird nun nicht etwa der mag- 

 losgelassen ist, in kinetische Energie liber, ( netischen Energie des Systems entnommen. 

 die aber ihrerseits sofort durch Reibungs- Vielmehr steigt die Energie (genauer: der 

 warme aufgezehrt wird. - Ist die Fliissig- Anteil, der dem gleichzeitigen Bestehen 

 keitsreibung gering, so schwingt das Pendel i der beiden Strome entspricht) um den Betrag 

 tiber seine Ruhelage hinaus, kehrt dann um, der Arbeit, - - und beide Betrage (also das 

 und kommt erst nach einer Reihe von fort- doppelte der geleisteten Arbeit) liefern die 

 wahrend kleiner werdenden Schwingungen Stromquellen neben der Jouleschen Warme. 

 schlieBlich zur Ruhe. Hierist indenMomenten | Dies alles ist in voller Uebereinstimmung 

 der Umkehr nur potentielle, in den tiefsten ; mit dem Induktionsgesetz. So bleibt am 

 Lagen nur kinetische Energie vorhanden; Ende nur das auffallig, was zunachst als das 

 beide setzen sich periodisch ineinander um, einfachste erschien: die Form, die die Ener- 

 doch nimmt zugleich ihre Summe fort- giegleichung bei der Annaherung eines per- 

 dauernd ab; dem Verlust entspricht ein manenten Magneten an einen Stromleiter an- 

 aquivalenter Betrag an Reibungswarme. nimmt. Wir sehen jetzt (vgl. (29) mit (33)): 

 Nur wenn -die Reibung verschwindend klein sie kann nur richtig sein, wenn die magne- 

 ist, behalten die* Schwingungen ihre GroBe; tische Energie sich bei dieser Annaherung 

 dann findet ein rein periodischer Austausch nicht andert, - - mit anderen Wort en, wenn 

 zwischen potentieller und kinetischer Energie ! die magnetische Energie eines Systems, das 

 statt. I aus einem Strom und einem permanenten 



3f) Induktion durch Bewegung. | Magneten besteht, stets einfach die Summe 

 Es sei ein einzelner Strom gegeben, etwa in j der beiden Energiewerte ist, die dem Strom 

 einer Spule flieBend; dieser werde ein Eisen- und dem Magneten einzeln zukommen. Das 

 stuck genahert. Wir haben in der Gleichung ist nun tatsachlich so. Der theoretische Be- 

 (13) Q = pi zu setzen, wo p den Selbstinduk- weis kann freilich elemental 1 nicht gefiihrt 

 tionskoeffizienten bezeichnet. Dieser andert werden; der experimented Beweis aber liegt 

 sich bei der Bewegung des Eisens. Im all- in folgendem: Der SchlieBungs- und Oeff- 

 gemeinen wird so ein veranderlicher Strom nungsstrom einer Spule, der durch Ausfullung 

 entstehen, so daB also in Q auch der zweite der Spule mit weichem Eisen sehr wesentlich 

 Faktor i sich andert. Wir wollen aber, um verandert wird (s. unter zb und oben), wird 

 das fiir uns wesentliche deutlicher hervor- durch die Ausfullung mit einem perma- 

 treten zu lassen, die Bewegung so reguliert nenten Magneten sofern man in ihm 

 denken, daB der Strom konstant wird. vollstandige Sattigung voraussetzen darf - 

 Dazu muB p sich gleichformig andern. nicht verandert. 

 Dann ist also <5Q/<5t = i.<5p/<5t und die'. 



Stromgleiehung wird iw = 6 i . <5p/<5t. Bil- Ll * er f Ur % Defter e A^fiihr^gen in den Lehr- 

 - . - fl buchern der Elektrisitat, etwa : a) G. Mie, Lehr- 



o ,.. . bnch der ElektriziUit und des Magnetics. 1910. 



(33). Es ISt nach (7b) fur die Zeitemheit: _ b) H . st-arke, Experimented Elektrizitats- 



A= %l 2 .<5p/(5t, und nach (31): 8Wm/dt= lehre. 2. Anfi. 1910. c) G. Fcrt-aris, Die 

 y 2 i z .6p/dt, also <g i=i 2 .w+ y 2 P.dp/dt 



+ wissenschaftUchen Grundlagen der Ehktrotechnik. 



