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der Feldstarke zu; sodann macht die Kurve 

 eine mehr oder weniger scharfe Biegung und 

 steigt sehr viel steiler an. Diese Biegung 

 liegt bei inagnetisch weichem Material 

 (Schmiedeeisen, FluBeisen usw.) bei einer 

 Feldstarke von wenigen Zehntel GauB und 

 1st ziemlich scharf ausge- 

 pragt, bei hartem Material 

 (geiiartetem Stahlund Gufi- 

 eisen) betrachtlich holier 

 und ist hier sanft abge- 

 rundet. Der zweite Teil der 

 Kurve oberhalb dieser Bie- 

 gung weist die groBten indi- 

 viduellen Verschiedenheiten 

 auf ; er enthalt das Bereich 

 der ,,maximalen Permea- 

 bilitat", die nach den bis- 

 herigen Messungen etwa 

 vom Werte 100 beini harten 

 Stahl bis zu dem enormen 

 Betrag von 14000 beim 

 ganz weichen Eisen an- 

 steigen kann. Durch zahl- 

 reiche Versuche (Gumlich 

 und Schmidt) ist festge- 

 stellt worden, daB diese 

 maximale Permeabilitat 

 etwa zwischen den Induk- 

 tionen $8 = 5000 und 7000 

 liegt, und zwar bei einer 

 Feldstarke, welche etwa 

 dem 1,4-fachen der sose- 

 nannten ,,Koerzitivkraft" 

 entspricht, auf die wir 

 demnachst naher zu sprechen 

 kommen. Jenseits des so- 

 genannten ,,Knies", das bei 

 weichem Eisen bei einer Feld- 

 starke von etwa = 3 bis 5 

 liegt, bei hartem aber viel holier, und das 

 mehr oder weniger abgerundet zu sein pflegt, 

 beginnt der dritte, nur noch schwach an- 

 steigende Teil der Magnetisierungskurve, der 

 anfangs noch starker gekriimmt erscheint, 

 mit zunehmender Feldstarke immer gerad- 

 liniger verlauft und zwischen =2000 und 

 etwa 6000 in eine vollstandige Gerade iiber- 

 geht; damit ist die sogenannte ,,Sattigung" 

 des Materials erreicht. Hat man den kon- 

 stanten ,,Sattigungswert" 4jrJMax einmal be- 

 stimmt, so ergibt sich hieraus nach der Be- 

 ziehung 93 = 4^S+ fiir jede beliebig hohe 

 Feldstarke die zugehb'rige Induktion und 

 Permeabilitat. 



In Figur 2 sind die Beziehungen zwischen 

 Permeabilitat und Induktion fiir einige 

 Eisensorten aufgetragen, und zwar fiir Stahl- 

 guB verschiedener Giite (1 bis 7), gegliihtes 

 GuBeisen (8) und ungegliihtes GuBeisen (9). 



Hat man in der beschriebenen Weise 

 die Feldstarke bis zu einer gewissen Hohe 

 wachsen lassen (in Figur 1 bis = 80) und liiBt 



sie nun wieder abnchmen, so nimmt auch die 

 Induktion ab, aber nicht in demselben MaBe, 

 wie sie zugeiioninien hatte; ihre Abnahme 

 bleibt also hinter derjenigen der Feldstarke 

 zuriick, und man hat deshalb diese Erschei- 

 nung als Hysterese (i"m (l t<,^ zuriickbleiben) 



sooo 



10000 



Fig. 2. 



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20000 



bezeichnet. Bei der graphischen Darstellung 

 durchwandert also der Punkt nicht wieder 

 die sogenannte NulUjurve OA (Fig. 1) riick- 

 warts, sondern er verfolgt den sogenannten 

 ,,absteigenden Ast" ABC. Ist die Feldstarke 

 Null geworden, so ist gleichwohl ein mit- 

 unter sehr betrachtlicher Bruchteil der 

 Magnetisierung zuriickgeblieben, die so- 

 genannte Remanenz OB, die erst zum Ver- 

 schwinden gebracht werden kann, wenn die 

 Richtung des Magnetisierungsstroms um- 

 gekehrt wird. Diejenige Feldstarke OC, 

 welche gerade hinreicht, um die Remanenz 

 zu beseitigen, heiBt ,,Koerzitivkraft". LaBt 

 man dann die negative Feldstarke weiter 

 ansteigen bis zur vorigen Hohe (Punkt D), 

 wieder auf Null abnehmen (Punkt E) und 

 kehrt die Richtung nochmals um, so durch- 

 lauft unser darstellender Punkt den auf- 

 steigenden Ast CD, den absteigenden Ast DG 

 und wieder den aufsteigenden Ast GA, er 

 beschreibt also eine vollstandige, aus sym- 

 : metrischen Halften bestehende Schleife, die 



