Magnetische Influenz 



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fiir die kleineren bedarf es einer verfeinerten 

 Methode, die sich aus der Untersucliung der 

 magnetischen Krafte des Feldes ergibt (s. 

 8c). 



Nach clem Brechungsgesetz der s DJ-Linien 

 (20!) werden bei sehr verschiedenen ft-Werten 

 der aneinamlergrenzenden Korper anch die 

 Winkel a sehr ungleich groB. Beim Uebergang 

 der Linien aus Eisen in Luft z. B. wird der 

 Winkel in Luft anch bei grofiem Winkel im Eisen 

 klein werden, d. h. die Linien treten meist nahezu 

 senkrecht aus dein Eisen aus, bezw. in dasselbe 

 ein. Die Eisenfeilbilder lassen dies deutlich er- 

 kennen. 



2! ) Da es keine Korper der Permeabilitat o , d. h. 

 keine magnetischen Isolatoren gibt, so lassen sich 

 die 3Ji-Linien nicht in dem MaBe in bestimmte 

 Bahnen eindammen, wie dies bei den elektrisehen 

 Stromen moglich 1st. Bis zu einem gewissen 

 Grade aber gelingt es auch hier, wie Figur 4 



Fig. 4. 



zeigt. In das Feld zweier entgegengesetzter Pole 

 (vgl. den Artikel ,,Magnetfeld" Fig. 10) 

 1st ein Ring aus Eisen (auBerer Durchmesser 

 etwa 4,4 cm, innerer 2,4 cm; rechteckiger Quer- 

 schnitt) gebracht. Die 5R-Linien drangen sich 

 in den Ring hinein und verlaufen im Eisen, ohne 

 in die Luft des Ringinnenraumes auszutreten; 

 -die Feilspane bleiben hier ungeordnet. Tatsach- 

 lich ist aber auch hier ein schwaches magnetisches 

 -Feld vorhanden, das mit feineren Hilfsmitteln 

 nachweisbar ist. Die theoretische Berechnung 

 ergibt folgendes. Ist ) der urspriingliche Feld- 

 wert am Orte des Ringes, fi die Permeabili- 

 tat des Mediums, das das Feld erfiillt - - in un- 

 sereni Falle Luft - - ji die Permeabilitat des 

 Eisens, T I und r. 2 der innere und aufiere Radius 

 des Ringes, so gilt fiir das Feld <p im Innenraume 

 des Ringes angenahert 1 ) 



JL i 



H ft 



l ) In Strenge gilt die Forinel nicht fiir einen 

 Ring, sondern fiir einen langen hohlen Zylinder 

 von derselben Wandstarke und denselben Radien 

 wie der Ring. 



Die Sclnviichung des Feldes hiingt also ab 

 von dem VerhJiltnis - und von dem Yerhiiltnis 



der Radien 



. 



Sic blcibt dicsdbc. wcmi sich 



alle Dimensionen drs Ringes in gleichem Ver- 

 hiiltnis iindern. Fiir unscrcn Ring ist. seine 

 Permeabilitat lOOOmal so groB a I- die der Luft 

 angenommen , ungef ahr 



_H_ JL_ 



H7 = ~ 200' 



3. Die magnetischen Mengen und die 

 Magnetisierung. 3a) Zusammenhang 

 z w i s c hen wahren, f r e i o n u n d 

 i n d u z i e r t e n Mengen. Es handelt 

 sich jetzt da-rum, den Zusammenhang zwi- 

 sclien den als Endpunkte der 2Jl-Linien 

 definierten wahren magnetischen Mengen und 

 den Mengen m festznstellen, die im Artikel 

 ,,Magnetfeld" S. 581 durch das Coulomb- 

 che Gesetz Gleichung (1) eingefuhrt werden. 

 Die wahren Mengen sollen das Zeichen nt 

 erhalten. 



In einem Punkte P des Feldes, wo die 

 Permeabilitat JLI ist. befinde sich die wahre 

 magnetische Menge m . Es enden also in Pm 

 2K-Linien. Die Feldstarke in der Nahe 

 des Punktes ist gleich dem Werte des \ 7 ektors 

 Nl dividiert durch // (Gleichung (1) ), also 



|) - ; der Punkt P ist also Endpunkt von 



- $ -Linien. 



Andererseits gehen nach Artikel M a - 

 g n e t f e 1 d", Gleichung (2), von einem 

 Punkte, in dem sich die magnetische Menge 

 m befindet, 4jtl.m ^-Linien aus, oder 

 wo 1 -Linie endet, liegt die 

 1 



Menge 



Am Ort der wahren 



Menge nt 



, 



von 



wo - ' ^-Linien ausgehen, liegt also die 

 /< 



Menge 



m = 



Tttn 



4 n 1 



6) 



Dies ist der Zusammenhang der wahren 

 Mengen tn und der Mengen in, die man nach 

 H. Hertz als f r e i e Mengen be- 

 zeichnet. Beiderlei Mengen werden iden- 

 tisch, wenn kn l./u=--l wird. Nun setzt 

 das absolute MaBsystem 1 = 1 (vgl. den 

 Artikel ,,Magnetfeld" S. 581) und 

 ferner 4 n ju =-- 1, wo // die Permeabili- 

 tat des Vaknums ist. I m V a k u u m wer- 

 den also wahre und freie Men- 

 gen in a b s o 1 u t e m M a 6 e e i n - 

 ander gleich. Wird das Vakuum durch 

 ein paramagnetisches Medium ersetzt, so 

 sind nach Gleichung (6) die freien Mengen 

 kleiner als die wahren, und umgekehrt in 

 einem diamagnetischen Medium groBer als 



