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Magiietische Influenz 



Das Sft-Linienbild des Feldes entsteht also 

 durch Zusaniruensetzung des Bildes, das bei un- 

 veriinderter Feldstarke im Vakiium vorhanden 

 ware, mit dem Bilde der $'-Linien, die iiberall 

 vorhanden sind, wo ft von fi verschieden ist. 



3 e) Unterschied zwischen P a r a- 

 und Diamagnetismus. Nach Gleichung 

 (lih scheint ein prinzipieller Unterschied zwischen 

 para- und diamagnetischen Korpern zu bestehen. 

 In jenen ist die induzierte Magnetisiemng gleich- 

 gerichtet mit der magnetisierenden Feldstarke, 

 in diesen entgegengesetzt. Der Unterschied ist 

 aber bedingt durch die Wahl des Vakuums als 

 Vergleichsmedium. Da seine Permeabilitat ft. 

 nicht die kleinste ist (zd), so sind die f( der anderen 

 Kb'rper teils groBer teils kleiner, die Suszeptibili- 

 taten x und damit die induzierten Magnetisie- 

 rungen ' nach Gleichung (11) und (12) teils 

 positiv, teils negativ. Das Yakuum erscheint 

 als das iiberhaupt nicht magnetisierbare Medium, 

 da sein x gleich ist; die freien magnetischen 

 Mengen im Vakuum sind die wahren. Wiirde man 

 statt dessen als Vergleichspermeabilitat ft- die 

 kleinste bekannte wahlen, als wahre Mengen 

 das, was aus den freien Mengen bei Verwandlung 

 der verschiedenen \i des Feldraumes in diese 

 kleinste Permeabilitat ft n wird, so wiirden alle ft 

 groBer als ftp, alle x und ~\' positiv, d. h. gleich- 

 gerichtet mit . Es verhalt sich wie mit den 

 Temperaturen. Bezieht man diese auf den 

 Schmelzpunkt des Eises, so werden sie teils posi- 

 tiv teils negativ, ohne daB ein Wesensunterschied 

 zwischen ,,Warme"- und ,,Kitlte"graden anzu- 

 nehmen ware; bezieht man sie auf die niedrigste 

 Temperatur, den absoluten Nullpunkt, so gibt 

 es nur ,,Warme"grade. 



Stellt man sich also auch das Vakuum als 

 magnetisierbares Medium vor, iiberhaupt alle 

 Medien als magnetisierbar in der Weise, daB die 

 Q'- Linien im selben Sinne laufen wie die )-Linien, 

 so unterscheiden sich die verschiedenen Medien 

 nur durch die Dichte, mit der die Q'-Linien 



Fig. 6 a. 



bei derselben Feldstarke auftreten. Die Dichte 

 wachst stetig, wenn man vom Wismut zu den 

 schwacher diamagnetischen Korpern und zum 

 Vakuum, von diesem weiter zu starker und 

 starker paramagnetischen bis zum Eisen gent. 

 Deutet also in Figur 6 SS die Grenzflache 

 zwischen dem Vakuum 1 und einem diama- 



gnetischen Korper 2 an, und laufen - und 

 Q'-Linien im Sinne der Pfeile, so kommt das von 

 der Gleichung (9) geforderte Auftreten positiver, 

 d. h. nordmagnetischer induzierter Mengen in' 

 in der Grenzflache dadiirch zustande, daB die 

 $'- Linien im Vakuum dichter sind, als in dem 

 Diamagnetikum. In der Grenzflache miinden 

 also Linien und liefern die nordmagnetischen in'. 

 Ist dagegen 1 das Vakuum und 2 para- 

 rnagnetisch (Fig. 6 a), so ist die Liniendichte in 

 2 groBer, und die in SS liegenden Quellpunkte 

 von Linien stellen die der Gleichung (9) Geniige 

 leistenden siidmagnetischen m' dar. 



3 f ) F e 1 d i in Innernfester Korper. 

 Die Anschauung, daB jeder im magnetischen 

 Feld befindliche feste Korper von induzierten 

 oder freien Magnetisierungslinien durchzogen ist, 

 fiihrt zu der Vorstellungsmoglichkeit einer Unter- 

 suchung der Feldstarke im Innern. \Vollte man 

 diese Untersuchung so ausfiihren, daB man eine 

 kleine Magnetnadel (vgl. Artikel ,,Magnet- 

 feld", id) in eine entsprechende Hohlung 

 des festen Kb'rpers brachte, so wiirde das Feld 

 am Orte der Nadel vollig verschieden sein von 

 dem vorher an derselben Stelle in der massiven 

 Korpersubstanz vorhandenen. Die Ver.anderung 

 riihrt her von dan induzierten magnetischen 

 Mengen, die an der Wand der Hohlung auftreten. 

 Denkt man sich dagegen einen engen, von Magne- 

 tisierungslinien umgrenzten Kanal (Fig. 7) durch 

 den Korper hin- 

 durchgebohrt - - ge- 

 wissermaBen ein 

 diinnes Biindel von 



Magnetisierungs- 

 linien saint der da- 

 von durchsetzten 

 Materie herausge- 

 zogen - so treten 

 an den Wanden 

 dieses Kanals keine 

 induzierten Mengen 



auf, da die $'- und damit die -Linien zu den 

 Wanden parallel laufen (vgl. 30). Handelt es sich 

 nm einen magnetischen Korper, d. h. einen von 

 freien Magnetisierungslinien durchzogenen, so 

 konnen diese nach Artikel ,,M a g n e t f e 1 d" 

 40 ohne Feldanderung so gelegt werden, 

 daB sie mit den j'-und -Linien parallel laufen. 

 Der liings des ^-Linienbiindels ausgebohrte Kanal 

 durchschneidet also auch hier keine )-Linien. 

 Die einzige durch den Kanal verursachte Feld- 

 anderung besteht darin , dafi die Wirkung der 

 magnetischen Mengen N und S an den Enden 

 des herausgenommenen Biindels fortfallt. Ist 

 aber das Biindel JiuBerst diinn, so ist diese Wir- 

 kung namentlich fiir den mittleren Teil des 

 Kanals verschwindend und kann unberiick- 

 sichtigt bleiben. Bis auf diesen kleinen Fehler 

 stimmt also die im Kanal mit einer kleinen 

 Magnetnadel gemessene Feldstarke mit der 

 iiberein, die vor Ausbohren des Kanals am Ort 

 der Messung vorhanden war. 



3g) Molekularthedrie des M a - 

 gnetismus. Nur kurz angedeutet konnen 

 hier die Vorstellungen werden, die man sich 

 von den physikalischen mit der Magneti- 

 siemng verbundenen Vorgangen im Innern 

 der Korper gebildet hat. 



