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Majmetische Inlluenz 



kliirungen durch eine einzige, einheitliche, auf 

 die bloBe Bewegungsanderung der Elektronen 

 iin Magnetfeld gegriindete, ersetzen lassen. 



4. Das Superpositionsprinzip. Das 

 Superpositionsprinzip fur den 

 Fall der magnetischen U n - 



g 1 e i c h a r t i g k e i t der K 6 r p e r i in 

 F e 1 d e. Bringt man in das etwa von Luft 

 erfiillte Feld eines Magneten M t einen 

 zweiten Magneten M 2 , so wird der magne- 

 tische Widerstand, der sich den 3K-Linien 

 des Magneten M. 1 darbietet, in dem von M 2 

 eingenommenen Kaume ein anderer; der 

 Verlanf der Linien andert sich also, das Feld 

 von M! bleibt nicht dasselbe. Ebenso nimmt 

 das 9#-Linienbild von M, durch die An- 

 wesenheit von M t ein anderes Aussehen an, 

 als es vorher hatte, wo M, fiir sich allein war. 

 Man kann also iiber das Aussehen des resul- 

 tierenden Gesamtfeldes aus der Gestaltung 

 der beiden getrennten Einzelf elder gar nichts 

 aussagen; man mufi dazu cli3 /(-Werte der 

 beiden Magnete kennen. 



Sind also die Permeabilitaten der Korper 

 ini Feldraume beliebig, so gilt das Super- 

 positionsprinzip in der Form, in der es im 

 Artikel Magnetfeld" S. 586 ausge- 

 sprochen wurde, nicht mehr. Dagegen 

 nimmt es, wie leicht zu tibersehen, folgende 

 Form an. 



Eine Anordnung von Magneten und Strci- 

 men rufe in beliebiger Umgebung ein Feld Jpj 

 hervor, eine zweite Anordnung in anderer 

 Umgebung ein Feld S) 2 . 1st es dann mog- 

 lich, die beiden Felder mit den darin befind- 

 lichen Korpern so zusammenzulegen, daB 

 dabei fiir keines der beiden Felder an irgend- 

 einer Stelle des Feldraumes die Permeabilitat 

 eine anclere wird, als sie es vor dem Zu- 

 sammenlegen war, d. h. findet jeder Korper 

 des einzehien Feldes in clem Raume des 

 fremden Feldes, den er durch das Zusammen- 

 legen einnimmt, bereits die Permeabilitat 

 vor, die er selber besitzt, so superponieren 

 sich die beiden Felder %>i und 2 in unver- 

 anderter Gestalt einfach nach den bekaimten 

 Regeln. 



Wenn aber aucli die Permeabilitatsver- 

 teilung in den beiden getrennten Feldern 

 derart ist, daB ihr Zusammenlegen unter 

 der eben angegebenen Bedingung moglich 

 ware, so muB doch noch vorausgesetzt wer- 

 den, daB die Permeabilitaten sich durch das 

 Zusammenlegen nicht verandern, daB 

 sie also vor allem nicht v e r a n d e r 1 i c h 

 s i n cl mit der F e 1 d s t a r k e . 



Dies trifft nun keineswegs fiir die ferro- 

 magnetischen Korper zu. Hier ist /< keine 

 Konstante, sondern stark veranderlich mit 

 dem Feld. Die Abhangigkeit vom Feld laBt 

 sich auch nicht in einfacher und allgemein- 

 giiltiger Weise angeben; vielmehr hat /< 



nicht einmal fiir eine bestimmte Feldstikke 

 immer denselben Wert, sondern dieser hangt 

 ab von den magnetischen Einwirkungen, 

 denen das Metall vorher unterworfen 

 war (Erscheinungen der ,, H y s t e r e s i s "). 

 Hier verliert also jedes Superpositionsprinzip 

 seine Giiltigkeit. 



In der Veranderlichkeit der Permeabilitat 

 und in dem Vorhandensein der Hysteresis 

 liegt die grb'Bte Schwierigkeit einer voll- 

 standigen Theorie der magnetischen Er- 

 scheinungen. 



5. Die Stromfelder. 5 a) Die G 1 e i c h - 

 wertigkeit von Doppelschicht 

 und linearem Strom besteht 

 g a n z a 1 1 g e m e i n. Alle im Artikel 

 ,, Magnetfeld" unter 5 aufgestellten 

 Satze fiir Stromfelder beruhen auf der 

 Gleichwertigkeit eines einfachen Strom- 

 kreises mit einer sogenannten magnetischen 

 Doppelschicht. 



Die Uebereinstimmung der Felder beider 

 ist durch Versuche an Strom kreisen in 

 Luft festgestellt (vgl. den Artikel M a - 

 gnetfeld" 5b). Die Gleichwertigkeit 

 bleibt aber auch bestehen, weim die Per- 

 meabilitat der Umgebung sich beliebig ver- 

 andert. 



Es mogen also ein Stromkreis und die in 

 Luft clamit gleichwertige Doppelschicht an 

 Stelle der Luft mit einem Medium der Per- 

 meabilitat ju umgeben werden. 



Dadurch andert sich das Feld der Dop- 

 pelschicht nicht, sofern sie auBerst 

 diinn ist, weil dann die induzierenden Wir- 

 kungen ihrer nord- und siidmagnetischen 

 Mengen auf das umgebende Medium sich 

 gegenseitig aufheben. 



Im Falle des S t r o m k r e i s e s denke 

 man sich zunachst nur im Innern eines 

 Biindels oder einer Rohre von ^-Linien die 

 Permeabilitat der Luft in die Permeabilitat ^ 

 verwandelt. Dann andert sich das Feld nicht. 

 Denn jede Feldandenmg laBt sich in der 

 Weise auffassen, daB zu dem urspriinglichen 

 Feld ein neues hinzukommt, das sich clamit 

 nach dem Parallelogrammgesetz zu dem ver- 

 anderten Felde zusammensetzt. In unserem 

 Falle aber sind keine Quellen fiir ein solches 

 lieu hinzukommendes Feld vorhanden, weder 

 neue Strome noch magnetische Mengen, da 



die 



artigen 

 tangential 



2K-Linien an der Oberflache des nng- 

 Korpers von der Permeabilitat // 

 verlaufen und also keine in- 

 duzierten Mengen entstehen lassen (30). 

 j Dasselbe gilt fiir alle ^-Linienbiindel des 

 Feldes; es andert sich das Feld nicht, 

 1 wenn die den Stromkreis umgebende Luft 

 durch ein Medium von beliebigem - - aber 

 iiberall gleichem - - /< ersetzt wird. Wird ju 

 ortlich verschieden, so andern sich die Felder 

 von Strom und Doppelschicht in gleicher 

 Weise durch Auftreten incluzierter Mengen. 



