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Magnetische Lifluenz 



die GroBe 4 ci x . N .i als m a g n e t o m o - 

 t o r i s c h e Kraft in dem Kreise des 



Biindels und die GroBe bez. 



ft q p q 



= Kb als. magnetise hen Wider- 

 stand des Kreises zu bezeichnen (vgl. den 

 Artikel ,,Magnetfeld" S. 590) 1 ). 



Es 1st aber hervorzuheben, daB die Analogic 

 insot'ern unvollkommen 1st, als der elektrische 

 Widerstand W der Letter unter alien Umstanden 

 konstant 1st, wahrend dies von dem magnetischen 

 Widerstande wegen der Veranderlichkeit von ft 

 mit der Feldstarke durchaus nicht gilt. Die 

 Analogic ist nur formal, f iir die Bereclmung nutz- 

 bar, aber nicht_im Wesen der Erscheimmgen be- 

 grundet. 



Um den gesamten 8K-Linien- oder Induktions- 

 fluB oder die Gesamtinduktion Q in dem Eisen- 

 korper von Figur 8 zu erhalten, sind die Qb 

 aller einzelnen Biindel zu addieren, geradeso wie die 

 Stromung in einem beliebigen Leiter sich aus 

 einer Anzahl linearer Strb'me zusammensetzt. 

 Unterscheidet man die den einzelnen Bundeln 

 zugehorigen Grofien durch Ziffern, so ist also 

 nach Gleichung 15 



Q = Qi + Q 2 + Qs + 



+ 

 1 



Ro 





wenn R den magnetischen Gesamtwiderstand 

 des ganzen Eisenstiicks bezeichnet. 



Die Berechnung des 9K- bez. 33-Linienflusses 

 in beliebigen Korpern kann bei gegebener magne- 

 tomotorischer Kraft und gegebenen ft-Werten 

 nach denselben Gesetzen erfolgen, wie die Be- 

 rechnung der elektrischen Stromung _ in dem- 

 selben Korper, wenn seine Leitfahigkeit 1 gleich 

 ft ware, und die elektromotorische Kraft E gleich 

 der magnetomotorischen. 



Da im absoluten MaBsystem v. == 1 ist 

 (vgl. den Artikel ,,Magnetfeld" 5 b), so 

 erhalt hier die magnetomotorische Kraft den 



Wert 1, wenn in 1 Windung der Strom - nach 



TC 7C 



absolutem MaBe flieBt. In der Technik benutzt 

 man als MaBeinheit fur die magnetomotorische 

 Kraft die Amperewindung (AW). 1 AW 

 entsteht, wenn in 1 Windung der Strom 1 Ampere 



flieBt. Diese Einheit ist also das -fache der 



absoluten, weil 1 Ampere gleich 1 / 10 absolute 

 Einheit. 



50) Streuung bei vollstandigem 

 K r e is. Es liege jetzt ein Kreisring vor (Fig. 9); 

 die Bewickelung bedecke aber nur einen kleinen 



Teil A B des Ringes. Es zeigt sich, daB aus dem 

 Teile A C B einzelne Linien in die Luft austreten, 

 eine Erscheinung, die man als Streuung be- 

 zeichnet. Den SDl-Linien bieten sich jetzt von A 

 iiber C nach B zweierlei Wege, einerseits ganz 

 durch Eisen, andererseits teils durch Eisen teils 

 durch Luft. Wiirden alle Linien, die nicht ganz 

 im Eisen bleiben, schon bei A aus dem Ring aus- 

 und bei B wieder eintreten, so hatte man eine 

 einfache Verzweigung des Linienstromes. Ein 

 Biindel wiirde auf seinem Wege von A nach B 

 entweder nur die Permeabilitat des Eisens (;i) 

 antreffen oder nur die der Luft (ft ), und da der 

 Widerstand eines jeden Biindels oder Biindel- 

 stiickes sich bei gegebener Form und GroBe des 

 Ringes nach Gleichung (15) und nach der An- 

 merkung auf dieser Seite im umgekehrten Ver- 

 haltnis zu dem ft der vom Biindel durchsetzten 

 Materie andert, so warden auch die Gesamt- 

 widerstande des Eisen- und des Luftweges sich 

 verhalten wie (i ? : ft> und damit die gesamten 

 JJi-Linienstro'me in Luft und in Eisen wie ft : ft; 

 d. h. aber, durch die Luft wiirden nur auBerst 

 wenig Linien gehen. Tatsachlich zweigen nun 

 nicht bloB bei A und B Linien von dem Eisen- 

 wege ab, sondern an alien Stellen desselben. Es 

 wird daher der Widerstand, den die ganz im 

 Eisen laufenden Linien zu iiberwinden haben, zu 

 dem Gesamtwiderstande des verzweigten Bahn- 

 systems der austretenden Linien nicht mehr in 

 dem einfachen Verhaltnis ft : ft stehen, sondern 

 grofier sein, und damit auch die Streuung starker. 



5 d) Streuung bei aufgeschnit- 

 t e n e m K r e is. Es werde jetzt aus dem Ring 

 bei C ein Stuck DE herausgenommen. Dadurch 

 wird die Streuung viel starker. Dies kommt 

 daher, daB der Widerstand des Weges, der von 

 A bis D und von E bis B durch das Eisen und 

 nur von D bis E durch den Luftschlitz fiihrt, 

 bedeutend gewachsen ist im Verhaltnis zu dem 

 Gesamtwiderstande der Wege, die zwischen A 

 und D aus- und zwischen E und B wieder ein- 

 treten. Die Zahl der Linien, die diese Wege 

 einschlagen, ist also gewachsen im Verhaltnis 

 zur Zahl der Linien, die nur zwischen D und E 

 durch die Luft gehen. Das Verhaltnis des ge- 

 samten Linienflusses an einer Stelle des Ringes 

 zu der Gesamtzahl der Linien, die den Luft- 

 schlitz von D nach E durchsetzen, heiBt ,,Streu- 

 ungskoe ffizient". 



Fur die Rechnung setzt sich der Widerstand, 

 den ein Biindel auf dem punktierten Wege f indet, 

 aus 2 Teilen zusammen, aus dem Widerstande 

 R e des Eisenweges und aus dem des Luftweges 

 Rl. Fiir den LinienfluB in dem Biindel gilt 

 daher 



1 ) Die Gleichungen 15 und 15a gelten 

 wie aufgenaudernselbenWege abzuleiten in der- 

 selben Form auch f iir jedes Stuck des vom 

 Biindel gebildeten Kreises, nur tritt an die Stelle 

 der magnetomotorischen Kraft 47rx.N.i die Po - 

 tentialdifferenz zwischen den Enden 

 des Stiicks und an die Stelle der ganzen Kre is Hinge 

 1 die Lange des Stiicks. 



Re + Rl 



5e) Magnetisierung von S t a b e n 

 und E 1 1 i p s o i d e n. E n t m a g n e t i s i e- 

 r u n g s f a k t o r. Es reduziere sich der Ring 

 weiter auf das kurze bewickelte Stuck, das als 

 gerader Stab angesehen werden kann. Der 

 LinienfluB innerhalb der einzelnen Biindel be- 

 stimmt sich auch jetzt wieder durch die letzte 

 Gleichung, wobei aber Ri sehr viel groBer ge- 

 worden ist. Qb und damit der gesamte 9ft-Linien- 

 fluB durch die Spule ist also bedeutend ge- 

 schwacht. 



FaBt man statt des 9Jl-Linienbildes das 



