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die diesen entnonmiene elektrische Energie werde dabei um das sehr kleine Stiick d 

 bei ruhenden Kreisen nur in Stromwarme verlangert. Dadurch vergro'Bert sich die zwi- 

 umgesetzt wird. Die Erfahrung zeigt, daB schen den beiden Endijm-rschnitten von B 

 der Energiezuwachs und der Arbeitsbetrag 1 



enthaltene Energie um -g- ^H 2 .q.d, wenn^ 



die Permeabilitat der Materie ist, die das Bun- 

 del an der betrachteten Stelle crl'iillt. Nach 

 dem Energieprinzip erfordert also die Ver- 

 langerung d einen Arbeitsaufwand vom Be- 



einander gleich shul: 1 ) 



V 



Fig. 13. 



Fig. 14. 



trage 





IV. Die bei irgendeiner lang- 

 samen Bewegung von Stromkreisen 

 gegeneinander von den magneti- 

 schen Kraften geleistete Arbeit ist 

 gleich der Zunahme der magne- 

 tise lien Energie des Feldes. 



Alle durch die magnetischen 

 Krafte hervorgerufenen Bewegungen 

 von Stromkreisen gegeneinander er- 

 folgen so, daB dabei die magnetisclie 

 Energie zunimmt. 



Es ist Gleichgewicht vorlianden, 

 wenn die magnetisclie Energie den 

 groBten unter den gegebenen Be- 

 dingungen mb'glichen Wert ange- 

 nommen hat. 



Fur die Bewegung eines Stromkreises 

 und eines stromlosen unmagnetischen Korpers 

 gegeneinander gelten diese letzten Satze 

 ebenfalls. 



Tragt der Korper bei unveranderter Permea- 

 bilitat noch wahre magnetische Mengen, so 

 iindert sich die magnetische Energie des von 

 ihm und vom Stromkreise gebildeten Feldes bei 

 einer gegenseitigen Verschiebung um denselben 

 Betrag wie beim unmagnetischen Korper. Die 

 mit der Verschiebung verbundene Arbeitsleistung 

 der an den wahren magnetischen Mengen an- 

 greifenden Krafte wird aus deni elektrischen 

 Energievorrat des Stromkreises gedeckt; eine 

 Aenderung der magnetischen Energie ist damit 

 nicht verknupft. 



7. Der Zustand des Feldes. 7 a) Der 

 Langszug in d en Feldlinien. Zwei 

 Stabmagnete seien einander in der Weise mit 

 entgegengesetzten Polen gegeniibergestellt 

 wie Figur 10 im Artikel ,,M a g n e t f e 1 d" 

 zeigt. Sie mb'gen um ein so kleines 

 Stiick auseinandergeriickt werden, daB 

 sich der Verlauf der 9K-Linien nirgencls 

 Die Linien werden also 

 Stiick B (Fig. 14) eines 

 so kleinem Querschnitt 

 q und so kleiner Lange 1, daB in seinem 

 ganzen Innern das Feld den Wert H besitzt, 



merklich andert. 

 nur gedehnt. Ein 

 Linien biin dels von 



J ) Wieder unter der Voraussetzung, daB die 

 Bewegung hinreichend langsam erfolgt, vgl. 6d. 



Im allgemeinen werden sich bei der Deh- 

 nung die beiden Endquerschnitte von B ver- 

 schieben; fiir die Arbeitsleistung aber kommt 

 nur ihre gegenseitige Bewegung in 

 Betracht, so daB man den einen Querschnitt 

 als fest und den anderen um d verschoben 

 annehmen kann, wie es auch in Figur 14 

 geschehen ist. Es ist also d der bei der Ar- 

 beitsleistung von der einen (oder anderen) 

 Endflache in der Langsrichtung des Bundels 

 zuriickgelegte Weg, d. h. es erscheint der Fak- 



tor-g-// H 2 . q als die Z u g k r a f t , die an 



einer der beiden Endflachen senkrecht nach 

 an Ben gerichtet (entgegen den Pfeilen der 

 Figur) angreifen muB, damit die Verlangerung 

 d zustande kommt, oder umgekehrt : die beiden 

 Endflachen von B werden von Kraften 

 in ihrem urspriinglichen Abstande zusammen- 

 gehalten, die die Richtung der Pfeile und 

 fiir jede Flache die GroBe 



^//H 2 .q, 



also fiir die Flacheneinheit die GroBe 

 1 



haben. Das Biindel verhalt sich wie ein 

 elastischer, parallel zum Feld gedehnter 

 Fad en, sucht sich also zu verkiirzen. Bei 

 diesem Vergleich ist aber zu beachten, 

 daB die auf den Bundelquerschnitt wirkende 

 Zugkraft oder die Spannung nicht wie bei 

 einem Faden iiber die ganze Lange konstant 



ist, denn langs des Bundels ist -^ ju H.q kon- 

 stant, aber nicht -~- ( wH 2 .q. 



-j 



7 b) Der Querdruck der Feld- 

 1 i n i e n. Es werde ferner das Biindel von 

 der Seite her zusammengedriickt, so daB der 

 Querschnitt kleiner wird. Dieser sei kreis- 

 fbrmig und bleibe es auch bei der Zusammen- 

 drtickung. Das Stiick B (Fig. 15) des Bundels 

 habe anfanglich den Radius r und dieser ver- 

 kleinere sich durch das Zusammendrucken 

 um d. In dem zylindrischen Stiick B befindet 

 sich nach dem Zusammendrucken mehr 

 Energie als vorher, und zwar ist der Mehr- 



