684 



Magnetische Influenz 



in die Richtung der -Linien, andernfalls 

 quer dazu. Von diesem Versuche ru'hrt die 

 Bezeichnung para- d. h. langs- und dia- 

 d. h. quermagnetisch her. 



In Gleichung (24) bedeutet ein negative r 

 Wert von K eine Kraft, die die Volumeinheit 

 in Richtung der schnellsten Abnahme der H- 

 Linien dichte zu bewegen sucht. Ein und der- 

 selbe Korper kann sich danach para- und dia- 

 magnetisch verhalten, je nach der Umgebung, 

 in die er gebracht wird. Eine Lbsung von 

 Eisenchlorid zeigt sich in einer schwacheren 

 Losung paramagnetisch, in einer starkeren dia- 

 magnetisch, ganz ahnlich wie ein in eine Flussig- 

 keit getauchter Korper von der Erde angezogeu 

 oder scheinbar abgestoBen wird, je nachdem er 

 spezifisch schwerer oder leichter ist als dieFliissig- 

 keit. 



Nach diesen Versuchen erscheint die Unter- 

 scheidung para- und diamagnetischer Korper 

 willkiirlich und nicht auf eine wesentliche Ver- 

 schiedenheit gegriindet (vgl. 30). 



Diese Bewegungs^esetze gelten selbstver- 

 standlich unabhangig davon, ob das Feld statisch 

 oder elektroinagnetisch ist. 



8c) Einstellung des Ellipsoids 

 und Bewegung der Eisenfeil- 

 s p a n e. Ein in das Feld gebrachter beliebi- 

 ger Korper von anderer Permeabilitat; als 

 die Umgebung erhalt induzierte magnetische 

 Mengen. Auf die induzierte Menge m' wirkt 

 im Felde H nach 3a die Kraft m' .H. Gelingt 

 es also, fur ein en Korper die m' zu er- 

 mitteln, so ist dadurch bei bekanntem Felde 

 die Kraftwirkung auf inn bestimmt. Hat 



darauf und um diese sei das Ellipsoid drehbar. 

 H sei das gleichf ormige Feld, in das das Ellipsoid 

 gebracht wird; dieses Feld bilde mit der Achse 

 a den Winkel 9'. 



Das Feld im Innern (punktiert gezeichnet) 

 werde in zwei Komponenten a und b parallel 

 zu a und b zerlegt. Jede dieser Komponenten 

 ruft eine mit ihr parallele induzierte Magneti- 

 sierung hervor, die nach 3d Gleichung (10), wenn 

 H die Permeabilitat des Ellipsoids, ft u die des 

 Vakuums ist, den Wert hat 



und J'b == (/x- 

 Hat die Umgebung des Ellipsoids die Permea- 

 bilitat n des Vakuums, was vorausgesetzt werde, 

 so geben die Endpunkte der j'-Linien direkt die 

 induzierten Mengen, andernfalls kommen dazu 

 die Endpunkte der auBen verlaufenden ^'-Linien. 

 Durch Multiplikation yon J' a und J'b mit dem 

 Volumen v des Ellipsoides erhalt man c'ie Kom- 

 ponenten 'a und 'b des gesaniten induzierten 

 Momentes nach den Achsen a und b. Die Be- 

 n'chnung von a und b gibt fiir 'a und i^'b 

 die Ausdriicke 



fi H .v.cos 



ot a - n 



+ A 



f* H .v.sin 0- 



., 



ro 



+ B 



wobei A und B Konstantensind, die von der Form 

 des Ellipsoides und zwar vom Verhaltnis seiner 

 Hauptachsen abhangen. 



Das Ellipsoid besteht gewissermafien aus 

 zwei rechtwinklig gekreuzten Magneten, die ihre 

 Nordenden bei NN und die Siidenden bei SS 

 haben. Fiir dieBerechnung der Kraftwirkung kann 



Fig. 19. 



der Korper iiberall gleiches ft, so befinden 

 sich die m' nur auf seiner Oberflache (vgl. 

 diesen Artikel S. 670); sie sind der experi- 

 mentellen Erforschung zuganglich und auch 

 ihre theoretische Berechnung ist in ein- 

 zehien Fallen moglich. Hierher gehort be- 

 sonders der Fall, daB der Korper ein 

 Ellipsoid ist. 



Wird ein solches in ein gleichf 6'rmiges Feld 

 gebracht, so ist nach 5 e das Feld im Innern 

 und die induzierte Magnetisierung $' ebenfalls 

 gleichformig. Figur 19 stelle den GrundriB des 

 Ellipsoides in derEbene zweier seiner Hauptachsen 

 a, b dar, die dritte Hauptachse steht senki'echt 



Fig. 20. 



man annehinen (vgl. ,,M a g n e t f e 1 d" 



4b), daB der Magnet, dessen Achse a ist, 



a' @' ]\ 



die magnetischen Mengen + - und ^ - 



a a 



in den Endpunkten der Achse tragt, und ebenso 



'h 



der Magnet mit der Achse b die Mengen + -r- 



und 



rb 



b ' 



Zerlegt man in seine Kompo- 



nenten nach a und b (Fig. 20) 



x ) + bedeutet Nord-, 

 (s. 3 c). 



Siidmagnetismus 



