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Magnetische Influoj i x 



ErfahrungsgemaB andert sich nun die Perme- 

 abilitat fester Korper bei Form- und Dichte- 

 andenmgen, wahrend sie sich bei Fliissig- j 

 keiten und G-asen naturgemaB nur mit der ! 

 Dichte, dem Vo lumen verandern kann. Die 

 Maxwellschen Spannungen bediirfen daher 

 fiir die Berecknung der elastischeu Defor- 

 mationen einer Erganzung, die sich aus 

 folgender Ueberlegimg ergibt. 



Angenommen, die Permeabilitat eines 

 Korpers nehme bei VolumvergroBerung ab. 

 Dann nimmt dabei nach 6c -- ein statisches 

 Feld vorausgesetzt - - die magnetische Feld- 

 energie zu. Bei der VolumvergroBerung ist 

 also Arbeit gegen gewisse magnetische Krafte 

 zu leisteu, der Arbeitsbetrag ist gleich der 

 Zunahme der magnetischen Energie, und 

 jene magnetischen Krafte suchen ihrerseits 

 das Korpervolumen zu verkleinern, den 

 Korper zusammenzudritcken, da hierbei 

 die Feklenergie abnimmt und ihrem Gleich - 

 gewichtswerte zustrebt (6 d). Diese aus der 

 Veranderlichkeit der Permeabilitat mit Form 

 und Dichte hervorgehenden magnetischen 

 Krafte sind die Erganzungen der Maxwell- 

 schen Spannungen. 



Bei einer Fliiss igke it kann sich, wieerwahnt, 

 die Permeabilitat nur durch Aenderung des 

 Volumens verandern. Die Erganzungsspannungen 

 miissen also hier in allseitig gleichen Druckkraf- 

 ten bestehen, die den allseitig whkenden, ohne i 

 magnetisches Fekl vorliandenen hydrostatischen 

 Druck entweder vergrb'Bern oder verkleinern. 

 Nimmt das ft einer Flussigkeit (lurch Ausclehnung 

 ab, also die Feklenergie zu, so wird im Felde 

 jeder Teil der Flussigkeit sich mit einer gewissen 

 Kraft zusammenzuziehen suchen, m. a. W. 

 der hydrostatische Druck, den der Teil der Flus- 

 sigkeit auf seine Umgebung ausiibt, wird kleiner i 

 werden. Die Flussigkeit wird sich zusammen- 

 ziehen und zwar so lange, bis die dadurch her- 

 yorgerufenen elastischen Krafte den mag- 

 netischen Kraften das Gleichgewicht halten. 

 Umgekehrt wird sich eine Flussigkeit, deren ft 

 bei der Ausdehnung wachst, auszudehnen streben ; 

 jeder Teil der Flussigkeit iibt also auf seine Um- 

 gebung im magnetischen Feld einen groBeren 

 hydrostatischen Druck aus als ohne Feld. 



Die Kechnung ergibt, daB im Felde H ein 

 allseitig gleicher Druck p 



vom Betrage 



p= 



zu dem ohne Fekl vorliandenen hydrostatischen 

 Drucke hinzukommt, wobei der Faktor 6 fol- 

 gende Bedeutung hat. Sei ft die Permeabilitat 

 der Flussigkeit ohne Feld, ft' die im Felde, & die 

 sogenannte r a u m 1 i c h e D i 1 a t a t i o n , d. h . 

 die VergroBerung der Volumeinheit: dann kann 

 man fiir sehr kleine Dilatationen annelmien, 

 daB die Aenderung von ft in direktem Verhaltnis 

 zu & steht, a'so 



ft' -ft 



ist. D. h. die GroBe d ist pnsitiv, wenn ft mit 

 der Ausdehnung wachst, negativ im umgekehrten 

 Falle. Im ersten Falle ist p positiv und die Fliissig- 



keit dohnt sich im Felde aus, im zweiten ist p 

 negativ und die Flussigkeit zieht sich zusammen. 



Da das ft der Fliissig keiten sehr klein und also 

 auch seine Aenderung mit dem Volumen ver- 

 schwindend ist, so ist hier die experimentelle 

 Priit'ung der Theorie sehr schwierig und sichere 

 Resultate sind wegen der mannigfaltigen Fehler- 

 quellen schwer zu erzielen. Die vorliegenden Ver- 

 suche deuten darauf hin, daB bei Eisenchlorid- 

 losung im Felde eine Volumenverkleinerung statt- 

 t'indet. 



Bei f e s t e n Korpern wird im allgemeinen 

 fine Ausdehnung oder Zusanimenz ; ehung in 

 Richtung der -Linien einen anderen EinfluB 

 auf die Permeabilitat haben, als die entsprechenden 

 Formanderungen in einer dazu senkrechten 

 Richtung. Bezeichnet man die Konstanten, die 

 die Aenderung des ft mit der Ausdehnung der 

 Langeneinheit parallel und senkrecht zum Feld 

 angeben, mit d^ und <J, so ergibt die Bediming 

 fiir n i c h t f e r r o m a g n e t i s c h e Korper 

 einen Druck parallel zum Felde > vom Betra- r- 



und einen Druck senkrecht dazu vom Betrae 



Die Besultato der wenigen vorliegenden Vfr- 

 suche stelien zum Teil in Widerspruch niitein- 

 ander und lassen also keine bestimmten Aus- 



sagen zu. 



Fiir f e r r o m a g n e t i s c h e Korper werden 

 die theoretischen Formeln dadurch komjili- 

 zierter, daB die GroBen d zugleich mit ft von der 

 Feldstarke abhangig werden. Eine strenge Prii- 

 fung der Theorie ist auf Grund der sehr zahl- 

 reichen, namentli h in jiingster Zeit angestellten 

 Versuche noch nicht moglich, doch sind durch 

 diese Versuche Form- und Volunianderungen 

 ferromagnetischer Korper im magnetischen Felde 

 einwandfrei festgestellt und ihre Abhangigkeit 

 von der Feldstarke eingehend untersucht (s. 

 Literatur 12). 



Literatlir. 1. Der Versnch riihrt von Hele-SJiaw 



her i/nil ixt, iinter dem Titel ,,Ueber die Slrom- 

 Unienmethode der Untersuchung zweidimen.no- 

 naler magnetisch&r Probleme" in derPhysikal. Zeit- 

 sc/irift 6' S. 290 1905 von Hay mi her be- 



f* 



schrieben. 2. Tubdlmi fiir - - siehe s. B. in 



f-o 

 Kolili-auscli, Lehrbuch der pmhtischcn Phi/xik, 



11. Auji., Leipzig und Berlin 1910 ; Lnndolt und 

 Horn stein , Physikalisch chemische Tabellen, 

 3. Aufl., Berlin jui/.'i. 3. J. A. Eu'infj, Mayne- 

 tixciir Iinli/ktion iii Eisen und verwandten 

 Mctullcn, S. 277, Berlin mid Miinchen 1S92. 

 4- P- Weiss, L'hypothese du champ moleculaire 

 ct la jiri'/ir/i-tt' ferromagnetique. Journal de 

 j>h>/t:iijiic (IV) 6, S. 661; 1907. 5. P. Lanfievin, 

 Sur la tJieorie dti magnetisme, Journal dc 'physique 

 (IV) 4, S. 678; 1905. 6. P. Weiss, I. c. 

 7. H. Cans, Gottinger Xachrichten 1910, S. 197 

 >,,! 1911, S. 1. - 8. W. Voigt, Elektronen- 

 hypothese und Theorie des Magnctismus, Annalen 

 der I'lii/sik (IV) 9, S. 115; 1902. 9. J. C. Max- 

 ii'cll, Ueber Faradatjs Krciftlinien, stir aids 

 Klassiker Nr. 69. 10. Derselbe, Ueber physi- 

 kiilische KraftUnien, Ostwalds Klassiker, Nr. 



