Magnetische Mf ungei] 



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Raumes eine kleine Probespule; orientieren 

 sie senkrecht zu den Kraftlinien (s. auch 5) 

 und verbinden die Enden mit einem ballisti- 

 schen Galvanometer G (Fig. 7). Man 

 lasse nun das Feld plotzlieh verschwinden, 

 was durch Ausschalten des Feldstromes, 

 Herausschnellen der Spule aus dera Be- 

 reieh des^Feldes, Herumklappen der Spule 



.DC 



Windungen von je 

 der Flache F. 



Fig. 7. 



in die Ebene der Kraftlinien, geschehen 

 kann. In alien diesen Fallen ist die Ge- 

 samtanderung des Flusses J$ Bn s F. 

 Im ballistischen Galvanometer moge der 

 Ausschlag a hervorgerufen werclen. Die 

 durch das Galvanometer flieBencle Elektrizi- 

 tatsmenge hat dann den Wert Ca, wenn 

 C die Elektrizitatsmenge in Coulomb beim 

 Ausschlag 1 bedeutet. Ist W der Wider- 

 stand von Galvanometer, Zuleitungen und 

 Probespule in Ohm, so betragt die Zeit- 

 summe der induzierten EMK CaW Voltsec. 

 und nach der Definition der Einheit der 

 Induktion (i) gilt: 



10) 



durch Auszahlen, den Querschnitt F durch 

 mechanische Ausmessmig erhalteu. 



4b) Experimentelle Bestimmung 

 der Windungsflache. Die ebon vorge- 

 schlagene Bestimmung der Windungsflache 

 (des Produktes n s F) ist iniihselin', \venig 

 genau und bei sehr vielen Windungen liber-. 

 haupt illusorisch. Diese Aufgabe wird daher 

 besser durch eine elektrische Meeting ge- 

 lost. Zu dem Zweck bringt man die an das 

 ballistische Galvanometer G (Fig. 7) ange- 

 schlossene Probespule in die Mitte einer 

 Normalspule (s. 20). Bei der Kommutierung 

 des Stromes J der Spule betragt die Aende- 

 rung des Induktionsflusses der Probespule: 



_r$=2.H s .n s F=2.n s F.O,47r.NJ- ( 



Ist der beobachtete Ausschlag des ballisti- 

 schen Galvanometers wieder a, so gilt: 



Caw=2n s F.O,4^NJ.jlO- 8 



daraus folgt: 



Caw H Caw.10 8 



Wir bringen nun dieselbe Probespule 

 in genau derselben Schaltung in das Feld 

 einer sorgfiiltig gewickelten sehr langen 

 zylindrischen Rohre (Normalspule ; 20) und 

 messen den Strom J, der durch die Spulen- 

 wickelung flieBt. Beim Kommutieren des 

 Stromes J werde jetzt im ballistischen Gal- 

 vanometer der Ausschlag a' hervorgebracht. 

 Dann ist (vgl. Fig. 3 und Formel 3)): 



Ca / w==2.H s .n s F.10- 8 =2.0,4;rN.J.| r n s FKr 8 

 und es folgt aus beiclen Versuchen: 



Setzt man den so gefundenen Wert der 

 Windungsflache in die Formel 10) ein, so 

 kann man sich die zweite Messung mit der 

 Normalspule unter 4 a) sparen. Trotzdem 

 wiirde auch jetzt noch diese Methode in der 

 gekiirzten Form auf den Vergleich eines 

 unbekannten Feldes mit einem bekannten 

 Felde H s hinauslaufen. 



Besitzt man aber bereits eine bekannte 

 Windungsflache ii y s F', so schalte man mit 

 clieser die zu vergleichencle Windungsflache 

 hintereinander und bringe erst die eine und 

 dann die andere an dieselbe Stelle einer 

 Normalspule und bestimme jedesmal die 

 Ausschlage im ballistischen Galvanometer 

 beim Kommutieren desselben Stromes J. Fiir 



diesen Fall gilt: 



n s F=n' s F'- 



a 

 a 7 



13) 



==2--0,4rc.N.J- : = 2.-H s . . . 11) 



Fur starke magnetische Felcler eignen 

 sich an Stelle von Normalspulen besser von 

 Ganz und Gmelin angegebene Etalons 

 aus einem geschlitzten Eisenringe (Fig. 6). 



Hat man keine Normalspule, so mufi 

 man die einzelnen Grb'Ben der rechten Seite 

 der Gleichung 10) bestirnmen. Die Konstante 

 C und den Widerstand W konnen durch 

 elektrische Messungen, die an anderer Stelle 

 beschrieben sind (vgl. die Artikel ,,Strom- 

 messung" und ,,Widerstand"), gefunden 

 werclen. Die Windungszahl n s kann man 



4c) Messung des Feldes mit der 

 Wi smuts pi rale. Wird bei starken Feldern 

 (Feld im Luftspalt elektrischer Maschinen) 

 an die Genauigkeit der Messung keine hohe 

 Anforderung gestellt, so kann eine Wismut- 

 spirale sehr bequeme Dienste leisten. Eine 

 Wismutspirale andert namlich, wenn sie 

 in ein magnetisches Feld gebracht wird, 

 ihren Widerstand (longitudinaler Hall- 

 effekt). Hat man nur ein einziges Mai 

 empirisch die Beziehuug zwischen Starke 

 des Feldes und GroBe der Widerstands- 

 anderung festgesteUt, so kann man ruck- 

 warts aus beobachteter Widerstandsanderung 

 auf die Starke des Feldes schlieBeii. Die 

 Widerstandsmessung geschieht in der be- 

 kannten Wheatston schen Brlickenauord- 



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