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Magnetische Messungen 



Fur den Eisenquerschnitt q kann man 

 bei massivem Material die Hohe und Breite 

 des Kinges messen. Bei Blechen dagegen 

 miBt man zweckmaBig den inneren und 

 auBeren Radius des Ringes (n und r a ), 

 das Gewicht G in Gramm und das spezifische 

 Gewicht s rechnet nach der Formel: 



q= 



G 



s.n (r a + rO 



19) 



nahme der Nullkurve wird durch die Ent- 

 magnetisierung des Eisens, namentlich aber 

 durch die Forderung einer dauernd gleich- 

 sinnigen Aenderung des Magnetisierungs- 

 stromes erschwert. Wird versehentlich gegen 

 sie verstoBen, so muB man wegeu der Hysterese- 

 eigenschaften des Eisens die Messung wieder 

 von vorn beginnen. Frei von diesen Nach- 

 teilen ist die Kommutierungskurve. Zur 



Der Gleichung 18) liegt die Annahme 

 zugrunde, daB samtliche Kraftlinien, die 

 die sekundaren Wickelungen durchsetzen, 

 auch im Eisen verlaufen. Dies trifft streng 

 niemals zu, da zwischen Eisen und Sekuu- 

 darwindungen sich ein gewisser von Kraft- 

 linien durchsetzter Luftbereich F q 

 (F mittlere Flache einer Sekundarwindung) 

 befindet. Durch die Sekundiirwindungen 

 geht vielmehr der FluB qB + (F - - q) . 

 Es lautet daher die Gleichung 18) in korri- 

 gierter Form: 



-H 



n s q 



1U$ . . . 18a) 



*q 



0,2 



Die Korrektion - - 

 Vq 



ist die mit der Stromanderung J J ver- 

 kniipfte Aenderung von H) gewinnt im 

 allgemeinen erst Bedeutung bei hb'heren 

 Feldstarken H und stark abweichenden 

 Werten F und q. 



Gewohnlich sincl drei Kurven das Ziel 

 der Messung. 



7 a) Die Nullkurve. Unter der Null- 

 kurve (Fig. 11, Kurve OC) versteht man die 

 Abhangigkeit zwischen B und H, die erhalten 

 wird, wenn man vom unmagnetischen Zu- 

 stande aus den Magnetisierungsstrom dauernd 

 in einem und demselben Sinne zunehmen 

 laBt. Um den Ring von dem letzten Rest der 

 Remanenz zu befreien, schickt man durch die 

 Magnetisierungswickelung einen Wechselstrom 

 (kommutierter Gleichstrom ist nicht ganz so 

 zweckmaBig) von langsam und stetig ab- 

 nehmender Starke. Nun beginnt die eigent- 

 liche Messung, bei der der Magnetisierungs- 

 strom J durch Ausschalten von Widerstand 

 gesteigert wird. Bei jedem Sprung beobachtet 

 man die ballistischen Ausschlage des Galvano- 

 meters a-i', a z usf. Die GroBe der Induktion 

 nach dem ersten Sprunge ist: 



; nach dem zweiten Sprung: 



max. 



Aufnahme eines Punktes dieser Kurve stellt 

 man zunachst einen bestimmteu Magneti- 

 sierungsstrom ein und kommutiert ihn 

 einige Male bei geoffnetem Galvanometer- 

 kreise. Alsdann schlieBt man den Galvano- 

 meterkreis, miBt den Magnetisierungsstrom J 

 und beobachtet den Galvanometerausschlag 

 a beim Kommutieren und ordnet die beiden 

 Werte: 



2 n s q 



R 



n s q 



Diesen Werten der Induktion ordnet man 

 Werte der Feldstarke H zu, die aus Forme! 7) 

 durch Einsetzen der nach jedem Sprung 

 festgestellten Werte des Magnetisierungs- 

 stromes J^, J 2 . . . gefunden werden. 



7b) Kommutierungskurve. Die Auf- 



einander zu. Die mehrmalige Kommutierung 

 vor der eigentlichen Messung ist eine Vor- 

 sichtsmaBregel, da sich gezeigt hat, daB die 

 ersteu aufeinanderfolgenden Ausschlage bei 

 der Kommutierung ein wenig abnehmen, 

 aber einem festen Grenzwert zustreben. 



Die Kommutierungskurve stimmt sehr 

 nahe, namentlich bei hb'heren Feldstarken 

 mit der Nullkurve tiberein. 



70) Hystereseschleife. Bei Aufnahme 

 der Hystereseschleife laBt man den Magne- 

 tisierungsstrom in einer gewissen Anzahl 

 von Spriingen von dem Werte -+- J ma x 

 zu dem Werte - - J ma x fallen und wieder 

 von dem Werte J ma x zu dem Werte 

 Jmax steigen und beobachtet wieder bei 

 jedem Sprunge den Ausschlag a des ballisti- 

 schen Galvanometers G (Fig. 7). Ist /5 die 

 Summe der Ausschlage a, die beobachtet 

 werden, wahrend der Strom von seinem 

 maximalen positiven Wert zu seinem maxi- 

 inalen negativen Wert fallt (oder umgekehrt) 

 so ist der maximale Wert der Induktion 

 (wie bei der Kommutierung): 



